2

2
e
2
2n n 0 n!
(0) 2 2,

2
e
2
(
n
2
n ) 2, n n! n ) n ( 0) n!
（14）

e
2
(
n
根据上面的演化特点可知, t 时刻系统处于：

2
(t ) e
由式（13）得：

2
2
(
n
n ) n (t ) n!
(t ) e
2
它反映原子与光场相互作用的强度。而且为了简单起见，这里去自然单位 1 。
（2）
其中 S z 和 S 是描述本征跃迁频率为 0 的二级能原子行为的赝自旋算符，g 为原子与光场的耦合常数， 显然，上式右边第一项对应裸原子的能量，第二项对应光场的能量，第三项表征光场与原子的相互作用 能[3]。 本文应用 Jaynes-Cummings( J-C) 模型研究有效二能级原子与单模量子化光场(光场态为相干态)的 相互作用及二能级原子内部状态间跃迁。 一个单模量子化光场与一个有效二能级原子相互作用,在旋转波近似下,由可得该体系的哈密顿量 为：
与一单模量子化光场组成的相互作用系统的理想模型， 它是描述原子与光场相互作用的理想模型， 由于 它只需作旋波近似就可以精确求解，因此不仅在量子光学，而且在激光物理、核磁共振和量子场论等许 多问题中都常被采用。该模型的哈密顿量为：
H 0 S z a a g (a S aS )
上式中：
（8）
n 2 4(n 1) g 2
相互作用哈密顿量的本证值能量为：
(9)
1 2 E (n ) g 2 ( n 1) 2 4
由(10)式可知二级能原子的两个能级的能量。 若初始时刻(t= 0),原子处于激发态上，即 d n 1 0 ，则由（8）式可得：

2 2 2 2 2 2 2
2
化简可得：
(t ) e
2
2n n 0 n!
t 2 4 g 2 (n 1) sin 2 ( n t ) cos 2 ( n ) 2 2 2 n sin 2 ( n t ) cos 2 ( n t ) 2 2
相干光光场与二级能原子相互作用及其演化
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相干光光场与二能级原子相互作用及其演化
陈利利
( 安庆师范学院物理与电气工程学院 安徽 安庆 246011) 指导教师：章礼华
摘要：应用 J-C 模型研究了在相干光光场的作用下二能级原子体系，在已知体系的哈密顿量以及该 体系的初态的情况下，求解其薛定谔方程得出该体系的末态，研究体系能量、跃迁几率随时间的演 化； 同时研究在该模型下相干光场作用下二能级原子体系内部状态间的跃迁几率， 并讨论了光场参 数、耦合常数对跃迁几率演化的影响。 关键词：相干光场，二级能原子，跃迁几率 1. 引言 众所周知，描述光场与原子相互作用最典型的理论模型就是 Jaynes-Cummings 模型，人们对它进行 了广泛深入的研究并作了各种推广，如光场与三能级原子的相互作用、多模光场与原子的相互作用、场 与多原子的相互作用等。 并通过对这些相互作用的系统的研究发现了很多有趣的形象， 如原子布局的周 期崩塌与回复效应、光子的反聚束效应等。熵是一个描述系统偏离纯态程度的物理量，也是研究量子系 统动力学的重要工具，在量子信息领域有很大的应用，研究表明在 J-C 模型中，随着光场平均光子数的 增加，系统场熵均值和振荡频率增大，光场较弱时，场熵呈现一定的周期性振荡，初始两原子的纠缠状 态和纠缠度对场熵振荡频率和振幅有影响；光场增强后，场熵呈现出周期性的崩塌与回复，且随初始两 原子纠缠度的增加， 场熵的振幅增大， 场熵的时间演化反映了光场与原子之间关联的时间行为， 熵越高, 关联效应越明显，通过测量原子的性质可以判断光场的性质，这个结论在量子领域有很大用处[1]。 光场与二能级原子的相互作用是量子光学、 凝聚态物理等学科的重要研究课题之一。 以前人们研究 二能级原子与光场相互作用模型给出的系统物理量结论表示为无穷项的求和， 而流方程方法尝试解决光 场与二能级原子的相互作用问题，并把给出的系统物理量结论(能量本征值、原子自旋的平均值及其相 关函数)都表示为有限项形式。这些重要且非常有用的研究结果已经有大量有关期刊发表出来，但是深 入的研究是建立在基础知识的研究之上的，对于 J-C 模型研究基础理论的期刊尚未见详细报道，本文就 是针对二能级原子与光场的相互作用进行研究， 并重点分析了二能级原子与相干光光场的相互作用及其 演化，讨论了系统态的跃迁概[2]。 2．理论模型 2.1 二能级原子 实际原子的能谱是十分复杂的， 所以精确讨论多原子体系与光场的相互作用是不可能的， 因此通常 我们借助假设。 电磁场能诱导原子不同能级间的许多跃迁， 然而最有可能的跃迁是原子的本征频率与光 场频率相近的跃迁，所以最自然的假设是令原子只有两个非简并能级 E+和 E—，称之为二级能原子，显 然二级能原子是理想模型， 但是它在研究光与物质的相互作用的理论有很重要的作用 （近代量子光学导 论）。从概念上说，二级能原子与磁场中自选为 1/2 的粒子属于同一类粒子，所以有时我们也称它为自 旋为 1/2 的赝自旋子，下图为二级能原子的能级图[3]：


I
（4）
方程（4）的解可以展开如下形式：
(t )
1 n 1, n i
I
c n (t ) 2, n d n (t ) 1, n 2 n 2, n
(5) (6)
it it cn (t ) 2, n d n (t ) 1, n g e 2 1 a e 1 2 a cn (t ) 2, n d n (t ) 1, n t n n
2
(t ) (t ) (t )

2
e
2
n1 0


(
n 1t n t n t 2ig n1 1 i )cos( 1 ) sin( 1 ) e it n1 ,2 sin( 1 )e it n1 1,1 2 n1 2 2 n1 n1!
相干光光场与二级能原子相互作用及其演化
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数。 在相互作用表象下的哈密顿量为： 其中：
H I g e it 2 1 a eit 1 2 a



所以在相互作用表象下的薛定谔方程为：
i
t t
I
H I t
I
g e it 2 1 a e it 1 2 a t
可以采用另一种描述光场的态函数，它称为相干态，用这种态函数描述光场可以构成一个包，其相位有 近似确定的值，但光子数具有较大的不确定度。

完备性和态函数的归一化条件，来求解 a 的本征值方程式，从而得到相干态 的表示式为[4]：
理论上把相干态定义为非厄米算符 a 的本征态矢 ， 利用粒子数算符 a a 的本征态矢集 n 的
* n1

2
e
2
n t n t it n t it 2ig n 2 1 n i ( )cos( ) sin( ) e 2, n 2 sin( )e 1, n 2 1 2 n 2 n 2 n2 ! n 0
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图2.左图为 c n (t ) 随时间 t 变化关系,右图为 d n (t ) 随时间 t 变化关
2
2
图3.初态为激发态原子和单光子态的系统的纠缠度E随时间t的演化 而若定义二能级原子与福克态光场组成的系统初态 n (0) 为：
n (0) c n (0) 2, n
在此情况下， n (0) 经过前面相互作用表象下的哈密顿量作用，经过时间 t 后演化为：
（3） ( 2 2 1 1 ) a a g ( 2 1 a 1 2 a ) 2 为了简便,已取哈密顿常数 1 ,在(3)式中, 1 、 2 分别表示二能级原子的基态和激发态； a 、 a H
为光子的产生、湮灭算符； 为光场频率； 为二能级原子的Rabi振荡频率；g为原子与光场的耦合常
相干光光场与二级能原子相互作用及其演化
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0
图 1.二级能原子的能级图 2.2 光场量子化描述
E
E
光场的相干态：在量子力学中，光子数 n 对应强度 I，它是粒子图像，而相位则是波动的概
念，两者不能同时确定。用粒子数态 n 描述的单模光场，光子数有确定的值，而相位则不确定。
（10）
t t i c n (t ) c n (0) cos( n ) g n 1 d n 1 t c n (0) sin( n )e it n 2
（11）
相干光光场与二级能原子相互作用及其演化
（13）
2
则初态为激发态原子和单光子态光场的系统，在上述演化过程中，系统态的概率幅 c n (t ) 和
d n (t ) 随时间的变化关系如图2所示，我们也可以描述系统纠缠度E随时的演化如图3所示。
2
相干光光场与二级能原子相互作用及其演化
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下面, 用哈密顿量的解来研究相干光场与有效二能级原子的相互作用。假设初始时刻( t= 0)，原子与光场系统处于态：
2
2

e
n n n ! n 0

（1）
上式中 为光场参数。在文献[5]中,于祖荣给出了相干光场的特点: 是归一的，但不正 交，是具有最小测不准量的态；光子数在 态呈泊松分布；处于 态的光子为相干态光 子。由于相干态是量子辐射场中最接近经典电磁场的态，而且它是研究激光的重要工具， 因此，研究相干光场与原子相互作用是很有意义的。 2.3 J-C 模型 J-C 模型是由 Jaynes 和 Cummings 在研究微波激射器时提出来的，由单个二级能原子(或分子)