此时，由于任何无限小准 此时， 静态过程都是无限小多方过 程，因而理想气体在此无限 小准静态过程中从外界所吸 收的热量为ñ 收的热量为ñQ = ν CdT，式 中的ν 是理想气体的物质的 量，C 是其在此准静态过程 中的摩尔热容。 中的摩尔热容。
一方面，对于dT > 0的 一方面，对于d 升温过程，当此无限小准 升温过程， 静态过程在 p-V 图上曲线 的斜率不在等温线> 0，因而ñQ > 0，这时 因而ñ 理想气体将从外界吸收热
理想气体在准 静态过程中吸 放热量的判定
如果要计算理想气体在 某一准静态循环中的效率 或制冷系数时， 或制冷系数时，通常都要 先分别求出理想气体在整 个循环中从外界所吸收的 热量的总和以及向外界所 放出的热量的总和。 放出的热量的总和。
这时往往首先需要 知道理想气体从某个 平衡态经历一个无限 小准静态过程时到底 是从外界吸收热量还 是向外界放出热量。 是向外界放出热量。
量；而当此无限小准静态 过程在 p-V 图上曲线的斜 率在等温线的斜率与绝热 线的斜率之间时， 线的斜率之间时，C < 0， 因而ñ 因而ñQ > 0，这时理想气 体将从外界吸收热量。 体将从外界吸收热量。
综上所述，就完全可以 综上所述， 用在 p-V 图上的绝热线作 为一条分界线， 为一条分界线，来判断理 想气体在无限小准静态过 程中究竟是从外界吸收热 量还是向外界放出热量。 量还是向外界放出热量。
量；而当此无限小准静态 过程在 p-V 图上曲线的斜 率在等温线的斜率与绝热 线的斜率之间时， 线的斜率之间时，C < 0， 因而ñ 因而ñQ < 0，这时理想气 体将向外界放出热量。 体将向外界放出热量。
而另一方面，对于dT < 而另一方面，对于d 0 的降温过程，当此无限 的降温过程， 小准静态过程在 p-V 图上 曲线的斜率不在等温线的 斜率与绝热线的斜率之间 时，C > 0，ñQ < 0，这时 理想气体将向外界放出热