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晶体管的开关特性

晶体管由截止区转换到饱和区,或由饱和区转换到截 止区,可以通过加在其输入端的外界信号来实现,因此转 换速度极快,可达每秒几十万次到几百万次,甚至更高。
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半导体器件物理
第五章 晶体管的开关特性
5.1 二极管的开关作用和反向恢复时间
利用二极管正、反向电流相差悬殊这一特 性,可以把二极管作开关使用。当开关K打向 A时,二极管处于正向,电流很大,相当于接 有负载的外回路与电源相连的开关闭合,回路 处于接通状态(开态);若把K打向B,二极 管处于反向,反向电流很小,相当于外回路的 开关断开,回路处于断开状态(关态)。
练习
P106 1,4,5
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第五章 晶体管的开关特性
开关晶体管的工作状态
晶体管的工作状态完全由直流偏置情况决定。从共射输出
特性曲线上可以看出,随着偏置电压的不同,晶体管的工作区域 可以分为饱和区、放大区和截止区三个区域。
此外,当晶体管的发射极和集电极相互交换,晶体管处于倒 向运用状态时,也应该同样存在上述三个区域。
随着势垒区边界上的空穴和电子密度的增 加,P-N结上的电压逐步上升,在稳态即为VJ。 此时,二极管就工作在导通状态。
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第五章 晶体管的开关特性
当某一时刻在外电路上加的正脉冲跳变为负脉冲, 此时,正向时积累在各区的大量少子要被反向偏置电压 拉回到原来的区域,开始时的瞬间,流过P-N结的反向 电流很大,经过一段时间后,原本积累的载流子一部分 通过复合,一部分被拉回原来的区域,反向电流才恢复 到正常情况下的反向漏电流值IR。正向导通时少数载流 子积累的现象称为电荷储存效应。二极管的反向恢复过 程就是由于电荷储存所引起的。反向电流保持不变的这 段时间就称为储存时间ts。在ts之后,P-N结上的电流到 达反向饱和电流IR,P-N结达到平衡。定义流过P-N结 的反向电流由I2下降到0.1 I2时所需的时间为下降时间tf。 储存时间和下降时间之和(ts+tf)称为P-N结的关断时 间(反向恢复时间)。
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第五章 晶体管的开关特性
截止区
发射结反偏,集电结反偏,IC=ICEO≈0。
基极电流IB则
由这两个电流组成, 因而IB≈IEBO+ICBO。 由于基极电流很小,
因此,可以用输出特 性曲线中IB=0的一条 线作为放大区和截止
区的分界线。
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小结
●晶体管的开关作用,是通过基极控制信号(IB), 使晶体管在饱和(或导通)态与截止态之间往复
转换来实现的。
●它与理想开关的主要差别在于开态时晶体管开关
上的压降 VCE 0 ;关态时回路中还存在一
定的电流ICEO,因而回路电流 IC 0 。
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第五章 晶体管的开关特性
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第五章 晶体管的开关特性
第5章
晶体管的开关特性
5.1 二极管的开关作用和 反向恢复时间
5.2 开关晶体管的静态特性 5.3 晶体管开关的动态特性 5.4 习题
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第五章 晶体管的开关特性
● —— 本章重点
开关晶体管开关原理 (静态特性)
晶体管到开关过程 (延迟过程、上升过程、 超量储存电荷消失过程、 下降过程)
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第五章 晶体管的开关特性
临界饱和时集电极电流
I CS
VCC 临界饱和压降 RL
VCC RL
晶体管达到临界饱和时的基极驱动电流,称为临界 饱和基极电流IBS。
I BS

I CS


VCC
R L
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第五章 晶体管的开关特性
若基极驱动电流IB>IBS,则晶体管将处于过驱动 状态,过驱动电流
I BX
IB
I BS
IB

VCC
R L
过驱状态下,集电结正偏,晶体管处于饱和 状态,过驱动电路越大,饱和深度越深。
晶体管的饱和程度,可以用饱和深度S来描述。
S IB IB
I BS I CS
临界饱和,S=1 深度饱和,S>1
I1

V1 RL
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第五章 晶体管的开关特性
说明
把二极管作为开关使用时,若回路处 于开态,在“开关”(即二极管)上有微 小压降;当回路处于关态时,在回路中有 微小电流,这与一般的机械开关有所不同。
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第五章 晶体管的开关特性
二极管的反向恢复时间
下降过程是上升过程的逆过程,下降过程 中同样存在载流子的复合,而复合使下降速度 变快。
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第五章 晶体管的开关特性 开启时间(关态→开态)
ton td tr
关断时间(开态→关态)
toff t s t f
为了分析开关 特性的需要,我们 将倒向(反向)放 大区也一并提出进 行分析。
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第五章 晶体管的开关特性
发射结和集电结的偏置情况, 集电极输出电流IC和基极输入电流IB之间的关系
上海电子信息职业技术学院半导体Biblioteka 件物理第五章 晶体管的开关特性
饱和区 饱和区的特点是发射结正偏VBE>0,集电结 也处于正偏,VBC>0,集电极电流和基极电流间 满足IC≤βIB的关系。 基极回路中输入一幅值VI>VBB的正脉冲,基极 电流IB将立即跳变,晶体管将沿着输出特性的负载线, 由截止区进入放大区。这时,集电极电流IC随着IB的 增大而很快上升,管压降VCE则随着IC的增大而下降。 当管压降下降到VCE=VCC-ICRL=VBE时,集电结由反 偏变为零偏,使集电结收集载流子的能力减弱,IC随 IB增长的速度开始变慢,这时晶体管即进入临界饱和 状态。
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第五章 晶体管的开关特性
反向恢复时间限制了二极管的开关速度。 如果脉冲持续时间比二极管反向恢复时间长得 多,这时负脉冲能使二极管彻底关断,起到良好的 开关作用; 如果脉冲持续时间和二极管的反向恢复时间差 不多甚至更短的话,这时由于反向恢复过程的影响, 负脉冲不能使二极管关断。 所以要保持良好的开关作用,脉冲持续时间不 能太短,也就意味着脉冲的重复频率不能太高,这 就限制了开关的速度。
第五章 晶体管的开关特性 5.3 晶体管开关的动态特性
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第五章 晶体管的开关特性
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第五章 晶体管的开关特性
为使晶体管具有良好的开关状态,有以下五个要求:
(1)ICE0小,使开关电路截止时接近于断路(开路),关 断性良好;
(2)VCES小,使开关电路接通时接近于短路状态,接通 性良好;
载流子积累过程中存在载流子的复合,复合使 积累速度变慢。
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第五章 晶体管的开关特性
超量储存电荷消失过程 当t=t4时,IC=0.9ICS,定义ts=t4-t3为储存时间。
下降过程
集电极电流IC也就从0.9ICS逐步下降到0.1ICS,在 t=t5时,IC=0.1ICS,定义tf= t5- t4为下降时间。
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第五章 晶体管的开关特性
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第五章 晶体管的开关特性
在开态时,流过负载的稳态电流为I1
I1

V1 VJ RL
在关态时,流过负
载的电流就是二极管 的反向电流IR。
V1为外加电源电压,VJ为二极管 的正向压降,对硅管VJ约为0.7V, 锗管VJ约为0.25V,RL为负载电阻。 通常VJ远小于V1,所以上式可近似 写为
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半导体器件物理 5.2 开关晶体管的静态特性
晶体管共射开关电路原理图
第五章 晶体管的开关特性
VBB 偏置电压 RL 负载电阻
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第五章 晶体管的开关特性
当基极回路中输入一幅值VI远大于VBB的正脉冲信号时, 基极电流立即上升到
IB

VI
VBB VBE RB
延迟过程 上升过程 超量储存电荷消失过程 下降过程
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第五章 晶体管的开关特性
延迟过程
t=t1时,IC才上升到0.1ICS,时间td= t1 - t0称为延迟时间。 上升过程
在t=t2时刻,IC达到0.9ICS,tr=t2- t1称为上升时间。 上升过程中,由于电流过驱动而储存电荷,
晶体管的开关时间及减小的方法
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第五章 晶体管的开关特性
晶体管(transistor,是转换电阻transfer resistor的缩写)是一个多重结的半导体器件。通常 晶体管会与其他电路器件整合在一起,以获得电压、 电流或是信号功率增益。双极型晶体管(bipolar transistor),或称双极结型晶体管(bipolar junction transistor,BJT),是最重要的半导体器件 之一,在高速电路、模拟电路、功率放大等方面具 有广泛的应用。双极型器件是一种电子与空穴皆参 与导电过程的半导体器件,与只由一种载流子参与 传导的场效应晶体管不同。(场效应晶体管将在第 七、八两章中进行讨论。)
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