因此
,
2 〕 2 程 中仅 发 生 动态 回 复〔 0 〕 最近 发现 〔 工 动 态 再
,
可以把这 个 过程 看 成 是第一 类 动态多边 化
然而
,
,
缈 料 结晶能 在 这 些 对 中 发生
,
,
但 必须 在超 过 某 一极 限
。
需要指 出 的 是
,
,
第 一类 动 态 多边 化 时
。
形 变 量 之后
动 态再结晶 过程
,
是 在 高 温 塑 性 形变 过程 中新
,
关系 不可 能 由简单 的 指数关 系 确定
空 位 的 金属 中
施 加脉 动载荷 时
在含有 不 平衡 证 明了 体积 迁移
。
晶 拉的 形 成 和长大 (一次动 态再结 晶 ) 原 晶 粒长 大 (动态 集 聚再结晶 ) 的改 变
,
。
或者 是 由
。
5 能观 察到 这 种 动态 休复 〔 〕
,
。 易动性 的 1 0 。 倍
人 们感 兴趣 的 是 在 塑 性 形 变 过 程 中
产生和 消
,
度 范 围内都能观 察 到 有 趣的 是 这 种 效应在密排 晶
,
失 点 缺 陷 的 动态 休复
0
。
格 上 反映 得 更强 烈
。
休 积 迁 移 的 这种 异 常 加 速 不 仅
位错 通 道是不可能保 证 的
,
放射性 同 位 素渗入 的深
,
为 非 形 变试 样 的 体 积 扩散 系数
。
K 是随 温
度
(0 0015
.
可达 10 0 0 井 。 )
,
不可 能 在
。
20
% 短时
度 的增 加而 减 小 的 系 数
流
,
形 变的金 属 里 依靠 机 械 扩 散 保 证
,
由运 动 位错 形成 过剩的 空 位
业 同 时 远 离位 错
,
由此 可以认 为
在 螺型位 错 运 动 时
。 。
,
大 量的 间
可 以解释这 些结 果
。
。
。Leabharlann 过 剩 空位 的稳 态浓 度
由
1 隙原 子 以 小台 阶 的 方式产 生 〔 3 〕 这些原子不可 能
依 赖于
的 空位 形 成 速 度 和 依赖 于温 度 的空位 消 失
与位 错 一起作 保守 运 动
形 变 速率 的 增 大 (
, ,
。
’ > 1。
‘
这 个领 域的 进展 缓 慢
应 用 示 踪 原 子技 术 可 以 定 量
) 造 成 了 非 稳态 周期的 缩 短
。
业且 D (
。
)关系
地 判断 高温塑 性 形变 过 程 中点缺陷 的 移 动和 消 失
。
得以 明 确
9 研究 工 作得 出 〔 〕 在到达 某 一 极 限形
尸自、 尹角、
产叭
、
尹、
夕门 、
产 、 自
J
尸 、 尸、
」
尸 、 尸气
,
沪. 、
产、
沪户、 矛
曲、
{动 }{态 }{回
、州
口
、 口口
、. 护 、‘
护
、
‘
尹 、目 .
} 复 { 和 }{动 ;}态 { {
、.
沪
、曰
、
.
、‘
声
、如洲
,
、产
晶 } 再 } 结 { { { {
、.
产、
、
口
尸、
产 、 白
J
碑
由 于热形
、
动 态多 边 化发 生在 动态 休 复之 后
。 。
,
芷使
变 过程 中再结 晶 产生 的 等轴 晶 内 部的退火 畸 变 孪 晶
。
过剩 的 同号 位错 重 新排 列
在 高 温 下 位错螺 型 部 分
在蠕 变时
观 察到 铅
铜
、
的 易 动性 加 强
进 行的
。
镍和
。
,
一铁
。
,
,
即体 心立 方晶 体的 动 态 再 结 晶 特
。
晶 体 内部 的弹 性显 微应 力 使体 积扩 散加 速的假 说 很早 就 有 人 提 出
,
实际 金属中
,
弹 性形 变很容易
。
变 速 率 时观 察到 刀 的 降低 显 微组 织 研 究 表 明 这 种僻低 是 使位 错密度 点 缺 陷 减少 的 动 态 再结 晶 与
,
、
在可 以研 究 体 积扩 散的温 度下 转 变为塑 性 形 变
,
宽 的形 变 速率 下研究 动态 多边 化 所获 得 的 数据时
可利 用 参 数 Z 加 以 分析
z
一
化物的工业 铜 在热形 变 时
0 高于 1 0 C
’
一次 动态 再 结晶 的 温 度
,
,
低 于 在 该形 变 速 率下 一次 再 结晶所 必
下
,
因此
,
在小的 形 变 速 率
。
速 度确 定
解 释 观 察 到 的效 应是 以 滑移束示 踪原 子
。
这 些原子 只 能 顺 着 位 错做 保守 运 动
,
。
在 脉 动载
的 机 械 迁 移 为基 础的
有人 认 为
,
,
机 械扩 散 能 够 保
荷下
,
位 错 的运 动速度 本质 上超过 了 沿 小 台 阶 的 蠕 精确 的 计 算得 出
形 成和移动
1
.
在 脉 动载 荷下金 属 的 间 隙原 子 迁 移 机 制 现在 已
展 开 讨论
,
1 其 中 Q 是 热 形变 的表 现 激 活能 〔 6 〕
‘
。
然而 目前 已 清楚的是
,
。
,
既 不 是离 子运动
,
室温 轧 限 e (
。
20
1 沁的 毛 1 0 }
<
1 10》
,
相 晶体在 高
机制
,
:
与形 变 速 率有 大致 的 比 例 关
因 为难 以推 测 晶 体 形 成 的 空位 浓 度 比 液 体 的 大 几 个
数量 级
DD
。
,
所 以必 须 另 外 寻 找异 常 体 积 迁 移 的机 制
, 。
。
一
二二
~
刀
o
。
, ,
一
刀
众 下2 又
.
简 易 的 定 量分 析 表明
己
体 积迁 移的数 量仅 通过
也 不 是置 换机 制
因为 这两 种机制 都 不 能 保
温加 热时 观察 到 取 向差的 增 大〔17 〕 若 把 晶体 形 变 到 。> 2 % 时 5
, ,
障 放射 性 同 位素 迁 移 得 很深
与 运 动位 错 的交互 作 用 间 和 渗 人深 度 的 增加 后
,
。
应该 认 为
d e ’ J 隙 原子
当前
, ,
,
。
2] 数 发 生动态再 结 昌〔 1
这 是 由于 少量杂 质 对 多 边
。
2 化 动 力 学产 生 了 强 烈 的 影 响 〔 2 〕
一般 认为
在这阶 段 亚组织的尺 寸 和 取 向 保 持 不
亚 晶 介 的规 整程 度 也 加强了
。
弥散 形式 存在 的 杂 质在 进 行 二次 动 态 再 结晶 时
2 速度 的 降低对体 积扩 散的 l 隙 原 子 机制有 利 〔 3 」 a ’
由于 施加 应 力 值
2 〕 动 态再结 晶呈 现 出周 期性和 不 连续性 〔 。
,
在较 高的温 度 下 某 些 回复 错时
驰
,
,
。
,
发 生在 塑 性形 变 过 程 中异 号 位错
。
一 次动态 再结 晶时
新 晶 粒成 组在 高的 形变 梯 度 区
实际 上
,
,
这种 组 织 可
,
以 此 这 个 过程很 难 单 一 进 行
。
以 在随后 不 够 快 的 冷 却 过程 中产生
特别是 当形 变
动态 多 边 化也造 成金 属在热形 变过 程 中机 械性
能的 回复
速 率特 别 大时 (脉 动 载 荷 ) 是 动态 再结 晶 的 特征
金 征
、
。
目前 认 为
,
只有 在 加 热 之
。
这 些 原 子 才 以 随 机 跳 跃 机制 扩散 到 基体 中
,
应 注意到
。
,
钨单 晶 形 变程 度与 显 微 硬 度有 类 似
,
在
功 态休 复过 程中 缺 陷的 可 动 性 度 本质 上
, ,
体 积 迁 移 的 总速度不 仅依 赖于 点
。
1 的 关 系仁 9 〕
而 且还 依 赖于 浓 度
。
在 较 高 的 试验温度 下 亚 晶粒 长大 (第三 类
。
杂 质相起着重要的 作 用
实验 发 现
,
经 区域 净
动 态 多 边化 )
阶段
。
化的 纯铁
这 个 阶 段 蠕 变 的 位 错机制还 不 统 一
一
,
比真 空熔 炼 的纯 铁更 容 易 在更 高的 Z 参
。
强 化过程与动态 回 复 的 结 合 通 常看 作稳态蠕变