本章重点：
1.基本概念
温度场t=f(x,y,z,t),稳态与日非稳态，一维与二维
导热系数入
2.导热基本定律： 可以认为是由傅立叶导热公式引深而得到，并具有更广泛的适应性。
(1)可以应用于三维温度场中任何一个指定的方向
(2)不要求物体的导热系数必须是常数
(3)不要求沿x方向的导热量处处相等
⑷不要求沿x方向的温度梯度处处相等
第五章对流换热
§5-1对流换热概说
§5-2对流换热的数学扌苗写
§5-3对流换热边界层微分方程组
§5-4相似理论基础
§5-5管内受迫流动
§5-6横向夕除圆管的对流换热
§5-7自然对流换热及实验关联式
要求；通过本章的学习，读者应从定性上熟练掌握对流换热的机理及其影响因素，边界层 概念及其应用，以及在相似理论指导下的实验研究方法，进一步提出针对具体换热过程的 强化传热措施。本章主要从定量上计算无相变流体的对流换热，读者应臨确选择实验关 联式计算几种典型的无相变换热（管槽内强制对流，夕卜掠平板、单管及管束强制对流，大 空间自然对流）的表面传热系数及换热量。
本章重点：
一.对流换热及其影响因素
对流换热是流体掠过与之有温差的壁面时发生的热量传递。导热和对流同时起作用。表面 传热系数h是过程量。
研究对流换热的目的从定性上讲是揭示对流换热机理并针对具体问题提出强化换热措施， 从定量上讲是育^计算不同形式的对流换热问题的h及Q
对流换热的影响因素总的来说包括流体的流动起因、流动状态、换热面几何因素、相变及 流体热物性等。亦说明h是一复杂的过程量，Newtc冷却公式仅仅是其定义式。
式中P为管横截面周长，tfx指流体在截面X处平均温度。
7.初温为35C流量为1.1kg/s的水，进入直径为50m的力D热管力D热。管内壁温为65C, 如果要求水的出口温度为45C,管长为多长？女口果改用四根等长、直径为25m的管子并 联代替前一根管子，问每根管子应为多长？
第六章凝结与沸腾换热
凝吉换热现象
二牛顿冷却公式
三分析法求解对流换热问题的实质
分析法求解对流换热问题的关键是获得正确的流体内温度分布，然后利用式5-3求出h,进 而得到平均表面传热系数。
4.边界层概念及其应用
速度和温度边界层的特点及二者的区别。温度边界层内流体温度变化剧烈，是对流换热的 主要热阻所在。
数量级对比是推导边界层微分方程组常用的方法。基于：
本章重点；
一.非稳态导热过程
1.实质：由于某种原因使物体内某点不断有净热量吸收或放出，形成了非稳态温度场。
2.—维非稳态导热的三种情形：见教材图3-3。
3.
二集总参数法
1.实质:是当导热体内部热阻忽略不计即Bi0时研究非稳态导热的一种方法。判别依据:
Bi<0.1M
2.时间常数
3.几点说明：导热体外的换热条件不局限于对流换热。建立导热微分方程的根本依据是能 量守恒定律；由Bi数的定义，若h或特征长度c未知时，事先无法知道Bi数的大小，此时先 假设集总参数法条件成立，待求出h或d之后，进行校核。
一.凝吉换热
1.现象与特点
产生条件是壁面温度蒸气饱和温度。珠状凝结和膜状凝结的特点、热量传递规律，h珠状>>h膜状,但不能持久。
2.竖壁膜状凝吉分析解
Nusselt分析解基于9条假设，视液膜内只有纯导热。因此要获得局咅B表面传热系数，只需 获得该处液膜厚度。
3.膜状凝吉的工程计算
流态判别（Re迭代法）；关联式；注意特征长度和定性温度
对流换热常常与辐射换热同时起作用，尤其在有气体参与的场合。
本章难点：
对流换热机理和过程的理解
相似原理和相似准则数意义的理解
疋量计算
思考题；
1.管内强制对流换热，为何采用短管或弯管可以强化流体换热?
2.其它条件相同时，同一根管子横向冲刷与纵向冲刷此，哪个的h大，为什么？
3.在地球表面某实验室内设计的自然对流换热实验，到太空中是否仍有效？为什么？
4.由式中没有出现流速，.h与流体速度场无关，这样说对吗？
5.一般情况下粘度大的流体其Pr也大。由可知，Pr越大,NU也越大,从而h
也越大，即粘度大的流体其h也越高，这与经验结论相悖，为什么？
6.设圆管内强制对流处于均匀壁温t的条件，流动和换热达充分发展阶段。流体进口tf', 质量流量为6定压比热容为cp流体与壁面间表面传热系数为h。试证明下列关系式成立：
膜状凝结分析解及实验关联式
影响凝结换热的因素
沸腾换热现象
沸腾换热计算式
影响沸腾换热的因素
要求：通过本章的学习，读者应从定性方面掌握凝结和沸腾两种对流换热方式的特点、影 响因素和强化措施，尤其是膜状凝结的影响因素和大容器饱和沸腾曲线。从定量上应掌握 竖壁、水平单管和管束的膜状凝结工程计算，以及大容器核态沸腾及临界热流密度的计算。 本章重点:
第二章 导热基本定律及稳态导热
§2-1导热的基本概念和定律
§2-2导热微分方程
§2-3一维稳态导热 §2-4伸展体的一维稳态导热 要求：本章应着重掌握Fourier定律及其应用，影响导热系数的因素及导热问题的数学描 写——导热微分方程及定解条件。在此基础上，能对几种典型几何形状物体的一维稳态导 热问题用分析方法确定物体内的温度分布和通过物体的导热量。
-6 2
a
3.某同学拟用集总参数法求解一维长圆柱的非稳态导热问题，他算出了F（和Bi数，结果发 现Bi不满足集总参数法的条件，于是他改用F（和Bi数查海斯勒图，你认为他的结果对吗， 为什么？
4.在教材图3-6中，当 越小时， 越小,此时其他参数不变时越小。即表明 越
小，平板中心温度越接近流体温度。这说明 越小时物体被力n热反而温升越快，与事实 不符，请指出上述分析错误在什么地方。
2.大容器饱和沸腾曲线
曲线形式，随着t,四个不同区域的换热规律和特点。核态沸腾是工业中理想的工作区 域，其温差小，换热强。
3.沸腾换热的两种力n热方式
控制壁温（改变壁温tV与液体饱和温度ts之差t=t wts,q的大小受沸腾侧影响很大。）
传热与流动中常见的准则数Re Pr、Nu G、Bi、Fo,其定义和物理意义是应该熟练掌握 的。
6.无相变对流换热的定量计算
判断问题的性质
选择正确的实验关联式
三大特征量的选取：、、
牛顿冷却公式对不同的换热，温差和换热面积有区别
实际问题中常常需要使用迭代方法求解，计算结束时应校核前提条件是否满足。（ 或贝S，需先假定流态，最后再校核）
5.相似原理
对流换热的主要研究方法是在相似理论指导下的实验方法。学习相似理论，应充分理解并 掌握三个要点：如何安排实验（应测的量）；实验数据和整理方法；所得实验关联式推广 应用的条件。
准则数一般表现为相同量纲物理量或物理量组合的比值，在具体问题中表示的并不是其比 值的真正大小，而是该比值的变化趋势。
(5)不要求是稳态导热
3.导热微分方程式及定解条件
1)导热微分方程式控制了物体内部的温度分布规律，故亦称为温度控制方程只适用于物体 的内部，不适用于物体的表面或边界。受到坐标系形式的限制。其推导依据是能量守恒定 律和傅立叶定律。
2)定解条件 定解条件包括初始条件和边界条件。 第一类边界条件给定边界上的温度值 第二类边界条件给定边界上的热流密度值 第三类边界条件给定边界对流换热条件
三一维非稳态导热分析解
1.前提: 一维、无内热源、常物性，Bi或有限大。
2.非稳态导热的正规状况阶段：当Fo>0.以后，非稳态导热进入正规状况阶段。此时从数 学上表现为解的无穷级数只需取第一项，从物理上表现为初始条件影响消失，只剩下边界 条件和几何因素的影响。
本章难点：
1.对傅立叶数F押毕渥数Bi物理含义的理解。
本章重点：
1.传热学研究的基本问题
物体内部温度分布的计算方法
热量的传递速率
增强或削弱热传递速率的方法
2.热量传递的三种基本方式
(1).导热：依靠微观粒子的热运动而产生的热量传递。传热学重点研究的是在宏观温差作用下 所发生的热量传递。
傅立叶导热公式：
(2).对流换热：当流体流过物体表面时所发生的热量传递过程。
2.集总参数法和一维阳稳态导热问题分析解的定量计算。
思考题：
1•两个侧面积和厚度都相同的大平板，也一样，但导温系数a不同。如将它们置于同一炉 膛中力n热，哪一个先达到炉膛温度？
2•两块厚度为30m的无限大平板，初始温度20C分别用铜和钢制成，平板两侧表面温度 突然上升到60C,试计算使两板中心温度均上升至嗚6C时,两板所需时间比。已知铜=103
5.用热电偶测量气罐中气体的温度，热电偶初始温度20C,与气体表面h=10w/k,热电 偶近似为球形，直径0.2mm试计算插入10s后，热电偶的过余温度为初始过余温度的百分 之几？要使温度计过余温度不大于初始过余温度的1%至少需要多长时间？已知热电偶焊 锡丝的=67w/m.Kp=7310kg/m c=228J/kg.k
4.影响因素
掌握膜状凝结诸影响因素，尤其是不凝性气体和蒸气流速的影响机理。
5.凝结换热的强化
当凝结热阻是传热过程主要分热阻时，强化效果较好。强化的原则主要是破坏或减薄液膜 层，或加速液膜的扌排世。
二沸腾换热
1.特点
饱和沸腾和过冷沸腾；大容器沸腾和强制对流沸腾；沸腾与蒸发。汽化核心数是衡量强化 沸腾的重要参数。
2.一求形贮罐内有-196—口的液氦，夕卜直径为2m夕庖保温层厚30cm其入二0.6w/m.k环境温度高达40□，罐夕卜空气与保温层间的h=5w/nk试计算通过保温层的热损失并判断 保温层外是否纟吉霜。
3.试推导变截面伸展体的导热微分方程，并写出其边界条件。假设伸展体内导热是一维的。
第三章非稳态导热
§3-1非稳态导热的基本概念
§3-1集总参数法