demo
ɺɺ ɺ mx = Fx + 2mω y sin λ
ɺɺ ɺ ɺ my = Fy − 2mω ( x sin λ + z cos λ ) ɺ ɺɺ mz = Fz − mg + 2mω y cos λ
1) 贸易风 由于极地和赤道之间的对流产生了南北方 向的贸易风。科里奥利力的影响， 向的贸易风。科里奥利力的影响，使之偏 在北半球产生东北贸易风（ 转，在北半球产生东北贸易风（sinλ>0， ， 自北向南的气流偏西）， ），在南半球产生西 自北向南的气流偏西），在南半球产生西 南贸易风（ 南贸易风（sinλ<0，自南向北的气流也偏 ， 西） 。 2) 轨道磨损和河岸冲刷 在北半球，科里奥利力总指向运动的右侧， 在北半球，科里奥利力总指向运动的右侧，这种作用使得 北半球河流右岸的冲刷甚于左岸， 北半球河流右岸的冲刷甚于左岸，铁路右轨的磨损大于左 在南半球，情况正好相反。 轨。在南半球，情况正好相反。
∆ v r = v ′ cos ω ∆ t − ω ( r + v ′∆ t ) sin ω ∆ t − v ′ = v ′ − ω ( r + v ′∆ t ) ω ∆ t − v ′ = −ω 2 r ∆ t ∆ vθ = ω ( r + v ′∆ t ) cos ω ∆ t + v ′ sin ω ∆ t − ω r
3. 落体偏东问题
ɺɺ ɺ mx = 2mω y sin λ ɺɺ ɺ ɺ my = −2mω ( x sin λ + z cos λ ) ɺ ɺɺ mz = −mg + 2mω y cos λ
ɺ ɺ ɺ t = 0 : x = y = z = 0, t = 0 : x = y = 0, z = h
任一矢量 G = G x i + G
y
Y
j + G zk
y
dG ɺ ɺ ɺ = G xi + G y j + G zk dt di dj dk +Gx + Gy + Gz dt dt dt
Z
*
G
j
i
k
x
O
X
z
dG d G = +ω ×G dt dt
绝对变化率 相对变化 率 牵连变化 率
di = ω ×i dt dj = ω × j dt dk = ω × k dt
ɺɺ − 2mω y sin λ + p 2 x = 0 ɺ x ɺɺ + 2mω x sin λ + p 2 y = 0 ɺ y
2 n1,2 + 2iω sin λ n1,2 + p 2 = 0
ɺɺ ξ + 2 iω ξɺ sin λ + p 2 ξ = 0 ξ = x + iy
ξ = Aen t + Be−n t
′ = F − ma0 + mω 2 R − 2mω × v′ ma
2. 科里奥利力
ma′ = F + mgk − 2mω × v′
i ω × v′ = −ω cos λ ɺ x j k 0 ω sin λ ɺ ɺ y z
ɺɺ ɺ mx = Fx + 2mω y sin λ
ɺɺ ɺ ɺ my = Fy − 2mω ( x sin λ + z cos λ ) ɺ ɺɺ mz = Fz − mg + 2mω y cos λ
J L Foucault Demo
ɺɺ ɺ mx = Fx + 2mω y sin λ
ɺɺ ɺ ɺ my = Fy − 2mω ( x sin λ + z cos λ ) ɺ ɺɺ mz = Fz − mg + 2mω y cos λ
x y l−z Fx = − T , Fy = − T , Fz = T l l l
2
ma′ = F − ma0 + mω R − 2mω × v′
2
§4.4 地球自转所产生的影响
地球公转角速度很小， 地球公转角速度很小，而且所 产生的惯性离心力几乎与太阳引力 抵消。 抵消。自转角速度约为 ×10−5弧度/ 秒 7.3 可产生一些可观察的现象。 可产生一些可观察的现象。 1.惯性离心力 如果物体静止， 如果物体静止，则只有惯性离心 力作用，使得重力小于引力， 力作用，使得重力小于引力，随着纬 度变化。在赤道处最小， 度变化。在赤道处最小，在两极处最 引力的作用线通过球心， 大。引力的作用线通过球心，但是重 力作用线一般不通过球心。 力作用线一般不通过球心。
a c = 2 ω × v ′ = − 2 ω v ′ s in ϕ i
a = v′4 + 2ω 2 R 2 (1 + sin 2 ϕ ) v′2 + R 4ω 4 cos2 ϕ
非惯性系动力学（ §4.3 非惯性系动力学（二）
1. 平面转动参照系 绝对加速度
ɺ a = a′ + ω × r − ω 2 r + 2ω × v′
ω 2 ≃ ( 7.3 × 10 − 5 ) ≃ 5 × 10 − 9 可略去ω2项
2
z方向振幅很小，可略去 又 方向振幅很小， ɺɺ z
l −z ≈l
g p = l
2
ɺ T = mg − 2mω y cos λ ≃ mg
ɺɺ − 2 m ω y sin λ + p 2 x = 0 ɺ x ɺɺ + 2 m ω x sin λ + p 2 y = 0 ɺ y
ɺ x = 2ω y sin λ
ɺ y = −2ω ( x sin λ + ( z − h ) cos λ )
ɺ z = − gt + 2ω y cos λ
ɺɺ = −4ω 2 sin λ x sin λ + ( z − h ) cos λ x ɺɺ = 2 gtω cos λ − 4ω 2 y y ɺɺ = − g − 4ω 2 cos λ x sin λ + ( z − h ) cos λ z
ɺ a = a ′ + ω × v′ + ω × r + ω × ( v′ + ω × r )
ɺ a = a ′ + ω × r + ω × (ω × r ) + 2ω × v ′
其中
ω × (ω × r ) = ω (ω ⋅ r ) − ω r = −ω r
2 2
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
ɺ × r − ω 2 r + 2ω × v ′ a = a′ + ω
改用惯性参照系， 改用惯性参照系，选极坐标系 运动微分方程
( ) ɺɺ ɺ m ( rθ + 2 rθɺ ) = R
ɺɺ mr = rω 2 ɺ 2 mrω = Rθ
ɺɺ − rθɺ 2 = Fr = 0 m r
θ
ɺɺ θɺ = ω = 常数， = 0 θ
比较
ɺɺ = mω 2 x mx ɺ ɺɺ mz = 2 mω x − Rz = 0
轨道方程 8 ω 2 cos 2 λ 3 y2 = − z − h) ( 9 g
1 落地时 y = 3
8h 3 ω cos λ g
λ = 40 , h = 200m, y ≃ 4.75 ×10−2 m
§4.5 傅科摆
1851年，傅科在巴黎圣母院用67米长的单摆进行实验， 米长的单摆进行实验， 根据摆的振动平面偏转效应证明地球自转博得了很大的声誉， 根据摆的振动平面偏转效应证明地球自转博得了很大的声誉， 被命名为傅科摆。 被命名为傅科摆。联合国大厅和北京自然博物馆门口就有一个 傅科摆。 傅科摆。
y = − x1 sin (ω sin λ ) t + y1 cos (ω sin λ ) t
y1 = ( A − B ) sin pt
如用柱坐标， 方向的反作用力。 如用柱坐标，可求出z方向的反作用力。
2.空间转动参照系 2.空间转动参照系
a = a ′ + at + ac
ɺ × r +ω (ω ⋅ r ) −ω2r at = ω ɺ = ω × r −ω2R
a c = 2ω × v ′
ma ′ = F + mω R − 2 mω × v ′
a = a ′ + at + ac
补充例题 4.1 P点在一半径为R的球上以速度v’沿球 的经线作匀速运动， 的经线作匀速运动，球以匀角速ω绕其坚 直直径转动， 点的绝对加速度。 直直径转动，求P点的绝对加速度。 解 牵连加速度
at = −ω 2 r = −ω 2 R cos ϕ j
相对加速度 v ′2 v ′2 a′ = cos ϕ j − s in ϕ k R R 科氏加速度
dr di dj ɺ ɺ v = = xi + yj + x + y dt dt dt
速度
v = v′ + ω × r
相对速度 牵连速度
加速度
其中
dv ′ d (ω × r ) a= + dt dt dv ′ = a′ + ω × v′ dt
v = v′ + ω × r
d (ω × r ) d ω dr = ×r +ω× dt dt dt
第四章 转动参照系
§4.1 平面转动参照系 §4.2 空间转动参照系 非惯性系动力学（ §4.3 非惯性系动力学（二） §4.4 地球自转所产生的影响 §4.5 傅科摆
§4.1 平面转动参照系
位矢
r = xi + yj
(1.2.8)
di di dθ = =ω j dt dθ dt
dj dj dθ = = −ω i dt dθ dt