量子力学思考题1、以下说法就是否正确:(1)量子力学适用于微观体系,而经典力学适用于宏观体系;(2)量子力学适用于η不能忽略的体系,而经典力学适用于η可以忽略的体系。

解答:(1)量子力学就是比经典力学更为普遍的理论体系,它可以包容整个经典力学体系。

(2)对于宏观体系或η可以忽略的体系,并非量子力学不能适用,而就是量子力学实际上已经过渡到经典力学,二者相吻合了。

2、微观粒子的状态用波函数完全描述,这里“完全”的含义就是什么？解答:按着波函数的统计解释,波函数统计性的描述了体系的量子态。

如已知单粒子(不考虑自旋)波函数)(r ϖψ,则不仅可以确定粒子的位置概率分布,而且如粒子的动量、能量等其她力学量的概率分布也均可通过)(r ϖψ而完全确定。

由于量子理论与经典理论不同,它一般只能预言测量的统计结果,而只要已知体系的波函数,便可由它获得该体系的一切可能物理信息。

从这个意义上说,有关体系的全部信息显然已包含在波函数中,所以说微观粒子的状态用波函数完全描述,并把波函数称为态函数。

3、以微观粒子的双缝干涉实验为例,说明态的叠加原理。

解答:设1ψ与2ψ就是分别打开左边与右边狭缝时的波函数,当两个缝同时打开时,实验说明到达屏上粒子的波函数由1ψ与2ψ的线性叠加2211ψψψc c +=来表示,可见态的叠加不就是概率相加,而就是波函数的叠加,屏上粒子位置的概率分布由222112ψψψc c +=确定,2ψ中出现有1ψ与2ψ的干涉项]Re[2*21*21ψψc c ,1c 与2c 的模对相对相位对概率分布具有重要作用。

4、量子态的叠加原理常被表述为:“如果1ψ与2ψ就是体系的可能态,则它们的线性叠加2211ψψψc c +=也就是体系的一个可能态”。

(1)就是否可能出现)()()()(),(2211x t c x t c t x ψψψ+=;(2)对其中的1c 与2c 就是任意与r ϖ无关的复数,但可能就是时间t 的函数。

这种理解正确不？解答:(1)可能,这时)(1t c 与)(2t c 按薛定谔方程的要求随时间变化。

(2)如按这种理解 ),()(),()(),(2211t x t c t x t c t x ψψψ+= 已知1ψ与2ψ就是体系的可能态,它们应满足波方程式 11ψψH t i =∂∂η22ψψH ti =∂∂η 如果1ψ与2ψ的线性叠加),()(),()(),(2211t x t c t x t c t x ψψψ+=也就是体系的可能态,就必须满足波方程式 ψψH ti =∂∂η,然而, ⎥⎦⎤⎢⎣⎡+++=⎥⎦⎤⎢⎣⎡+∂∂++∂∂=∂∂dt dc dtdci H c H c dt dc t c dt dc tc i t i 2211221122221111ψψψψψψψψψηηη可见,只有当021==dt dc dt dc 时,才有ψψψψH c c H ti =+=∂∂)(2211η。

因此,),()(),()(),(2211t x t c t x t c t x ψψψ+=中,1c 与2c 应就是任意复常数,而不就是时间t 的复函数。

如上式中ψ态不含时间,则有)()()(2211x c x c x ψψψ+=。

5、(1)波函数ψ与ψk 、ψαi e 就是否描述同一态？(2)下列波函数在什么情况下才就是描述同一态？221122112121;;ψψψψψψααi i e c e c c c +++这里21,c c 就是复常数,21,αα就是实常数。

解答:(1)ψ与ψk 、ψαi e 描述的相对概率分布完全相同,如对空间1x 与2x 两点的相对概率=2221)()(x x ψψ=2221)()(x k x k ψψ2221)()(x e x e i i ψψαα,故ψ与ψk 、ψαi e 均描述同一态。

(2)由于任意复数θi e c c =,以及2*12*1*21*2122221122211ψψψψψψψψc c c c c c c c +±+=±显然,只有当复数c c c ==21,即c c c ==21,且αααi i i e e e ==21时,αααψψψψψψψψψψi i i e c e c e c c c c )(),(,2122112122112121+=++=++均描述同一态。

6、量子力学规律的统计性与经典统计力学的统计规律有何不同？量子力学统计规律的客观基础就是什么？解答:经典统计力学的基础就是牛顿力学,例如一定量气体中每个气体分子在每个瞬时都有确定的位置与动量,每个分子都按牛顿运动定律而运动,而大量分子组成的体系存在着统计规律。

例如,对个别分子不存在温度这个概念,处于平衡态的理想气体的温度就是分子平均平动动能的量度。

与经典力学不同,量子力学不就是像经典统计力学那样建立起来的宏观理论,波函数的统计解释就是量子力学的理论结构中的基本假设。

在传统的解释中,量子力学规律的统计性被认为就是由波粒二象性所决定的微观粒子的本质特性,就是观测仪器对微观粒子的不可控制的作用的结果。

如类似经典粒子那样,进一步问:统计性的微观实质就是什么？依据就是什么？则被认为就是超出了基本假设限度,因而就是没有意义的,也就是没有必要的。

7、量子力学为什么要用算符表示力学量？表示力学量的算符为什么必须就是线性厄密的？ 解答:用算符表示力学量,就是量子体系所固有的波粒二象性所要求的,这正就是量子力学处理方法上的基本特点之一。

我们知道,表示量子态的波函数就是一种概率波,因此,即就是在一确定的量子态中,也并非各力学量都有完全确定值,而就是一般的表现为不同数值的统计分布,这就注定了经典力学量的表示方法(可由运动状态完全决定)不再使用,因此需要寻求新的表示方法。

下面从力学量的平均值的表示式出发,说明引入算符的必要性。

如果体系处于)(x ψ中,则它的位置平均值为 xdx x x 2)(⎰=ψ 类似地,它的动量的平均值也可表示为 pdx x p 2)(⎰=ψ若要求出上述积分,必须将p 表示为x 的函数,然而这就是做不到的,因为按不确定关系P(x)的表示就是无意义的,因此不能直接在坐标表象中用上式求动量平均值。

我们可先在动量表象中求出动量平均值,然后再转换到坐标表象中去。

pdp p p 2)(⎰=ϕ利用⎰-=dx e x p ipx ηη/2/1)()2(1)(ψπϕ有⎰⎰⎰''=-'dxdp x d e x p x e p ipx x ip ηηη/*/)()(21ψψπ 作代换ηηη//ipx ipx exi pe--∂∂=,并对x p ',积分得(推广到三维) τψψd r i r p )())((*ϖηϖ∇-=⎰可见,要在坐标表象中计算动量平均值,那么动量矢量恰与算符∇-ηi 相当。

实际上,任何一个力学量在非自身表象中计算平均值时,都与相应的算符相当,自然会引入算符表示力学量的概念。

用算符表示力学量问题还可以从另一个角度来说明。

我们知道,在量子力学中,力学量之间的关系从其数值就是否能同时确定来考虑,有相互对易与不对易两种,而经典力学量之间都就是对易的,因此经典力学量的表示方法不能适用于量子力学,然而数学运算中算符与算符之间一般并不满足交换律,也就就是存在不对易情况,因此用算符表示力学量就是适当的。

力学量必须用线性厄密算符表示,这就是由量子态叠加原理所要求的;任何力学量的实际测量值必须就是实数,因此它的本征值也必为实数,这就决定了力学量必须由厄密算符来表示。

8、力学量之间的对易关系有何物理意义？解答:力学量之间的对易关系,就是量子力学中极为重要的关系。

它相当于旧量子论中的量子化条件,具有深刻的物理含义。

对易关系表明,经典因果性不就是普遍成立的,并指出各类力学量能够同时确定的条件(相互对易),体现了量子力学的基本特点。

与不确定原理一样,力学量之间的对易关系也就是来源于物质的波粒二象性。

从纯理论的角度说,它也可以作为量子力学的基本出发点。

此外,对于有的力学量,对易关系反映了它的基本特征,如γαβγβαεL i L L η=],[,就可作为角动量的定义。

9、什么就是力学量的完全集？它有何特征？解答:设有一组彼此独立而又相互对易的力学量(Λ,,21F F ),它们的共同本征函数系为),,(21Λn n ϕϕ,如果给定一组量子数),,(21Λn n 就可以确定体系的一个可能态,那么,就称(Λ,,21F F )为体系的一个力学量完全集。

它的特点就是:(1)力学量完全集的共同本征函数系构成一个希尔伯特空间;(2)力学量完全集所包含力学量的数目等于量子数组),,(21Λn n 所包含的量子数数目,即体系的自由度数;(3)力学量完全集中所有力学量就是可以同时测量的。

10、何谓定态? 它有何特征？解答:定态就就是概率密度与概率流密度不随时间而变化的状态。

若势场恒定0=∂∂tV,则体系可以处于定态。

定态具有以下特征:(1)定态波函数时空坐标可以分离,ηϖϖ/)(),(iEt e r t r -=ψψ,其中)(r ϖψ就是哈密顿量H 的本征函数,而E 为相应的本征值;(2)不显含时间t 的任何力学量,对于定态的平均值不随时间而变化,各种可能值出现的概率分布也不随时间而变化。

注意,通常用)(r ϖψ表示定态只就是一种简写,定态就是含时态,任何描写粒子状态的波函数都就是含时的。

11、(1)任意定态的叠加一定就是定态。

理由如下:定态的线性叠加 ∑-=nt iE nn n e x c t x η/)(),(ψψ ),(t x ψ态中平均值⎰∑==nn n E c dx H E 2*ψψ与t 无关,所以叠加态),(t x ψ就是定态。

(2)体系的哈密顿量不显含时间时,波动方程的解都就是定态解。

以上说法正确不？ 解答:(1)能量不同的定态的叠加态∑-=nt iE nn n e x c t x η/)(),(ψψ中,不具有确定的能量值,尽管E 与t 无关,但位置概率密度∑-==mn t E E i m n m n m n e x x c c t x t x W ,/)(**2)()(),(),(ψψψ依赖于时间t ,这表明任意定态的叠加不再具有定态的特征,就是非定态。

(2)由于波动方程就是线性的,体系中不同定态叠加而成的非定态∑-=nt iE n n ne x c t x η/)(),(ψψ仍就是波动方程的解。

因此,只能说定态解(H 不显含时间t )就是体系含时波动方程ψψH ti =∂∂η的解,但不能说该体系的含时波动方程的解都就是定态解。

由此可以瞧出,由于定态就是能量的本征态,本征值方程ψψE H =中明显出现E ,体系中不同能量的本征态的线性叠加不可能再就是原本征方程的解,而这种叠加态正就是实际存在的最一般的可能态。