2
两反射光之一存在半波损失
二、劈尖
用单色平行光垂直照射 两玻璃片G1和G2间的空气劈 尖，形成干涉条纹为平行于 劈棱的一系列等厚干涉条纹.
如图：光从劈尖中空气 入射到玻璃片G2表面时有半 波损失，因此
玻璃片G1
n 空气劈尖
玻璃片G2
①②
G1
空气 n
G2
1. 条纹位置
δ
2nek
λ 2
k
(2k 1)
r2
n
若 1 2 ,r2 r1 l
则S1、S2传到P点的光动的相位差：
(t 12 π r1 n)(t 22π r2 n)
2π(r2 r1 ) 2 π l
n
n
用介质中的波长 n 计算相位差比较麻烦，统一用
光在真空中的波长 计算相位差可简化计算.
以n表示的折射率
由 n c, u
且 u n, c
r nr n
r1 r2 ri rn n1 n2 ni nn
n
L n 1 r 1 n 2 r 2 n n r n n iri i 1
对应的相位改变
2π L
2π
niri
2. 光程差与相位差 假设光在两种不同介质中传播，则
2π(n2r2n1r1)
设光程差为 n2r2n1r1
则 2π
(k1,2,3,)明纹
(k0,1,2,)暗纹
2
2. 相邻明纹（暗纹）间的厚度差
eek1ek
(k1)k
2n 2n
2n
n
n / 2
ek
ek 1
3. 条纹间距（明纹或暗纹）
因为 很小，sin
l e sin 2n sin
l
n
n / 2
2n
2nl 越小，条纹越疏，反之越密. 过大，条纹将
密集，难以区分.
δ
2n2e
一、杨氏双缝干涉
sinθtanθD x
S1 r1
光程差
r2 r1
d *
r
r2
P x O
dsin
S2
D
d x
双 缝
(Dd)
屏
D
d x D
k
(2k 1)
加强
(k0,1 ,2,)
减弱
2
明暗条纹中心的位置
k D
x
d D(2k 1)
d
2
k=0时, x0 0
（明纹）
(k0,1 ,2,)
（暗纹）
零级明纹位于屏幕中央，而且只有一条.
若 I1I2I0
则 I4I0co2s(π)
4I0, k
明纹中心处
0, (2k1)2 暗纹中心处
光强分布曲线入图
I 4I0
0 8π 6π 4π 2π
2π 4π 6π 8π
可见，相干叠加使能量的空间分布不均匀，但是总 能量守恒.
三、洛埃镜实验
屏移至L处
S 1 LS 2L , 0
L处似应出 现明条纹，实际
4. 条纹移动 膜上某处光程差改变一个波长，该处将移过一条
条纹，如某处移过m条条纹，则该处膜厚改变量
hme m
2n
条纹向棱边方向移动，膜厚增加；反之膜厚减少.
劈尖干涉的应用
➢ 测量微小物体的厚度
将微小物体夹在两
d
薄玻璃片间，形成劈尖，
用单色平行光照射.
dL
L
由
有 d L
2nl
2nl
➢ 检验光学元件表面的平整度 由于同一条纹下的空气
3. 用光程差表示干涉加强和减弱的条件
由
2π
2kπ, (k0,1 ,2, ) 明纹 (2 k 1 )π , (k 0 ,1 ,2 , )暗纹
k, (k0,1,2,) 明纹
得 (2k1), (k0,1,2,) 暗纹
2
k, (k0 ,1 ,2 , )
➢ 干涉加强 2 k π , (k 0 ,1 ,2 , )
s 1*
P'
P
上却为暗条纹，
说明直接射向屏 的光与反射光在
s2*
K(平面镜) L
L处的相位差有π的突变，称半波损失.
一般光从光疏介质(光速较大，n较小)正入射或掠
入射(入射角为零或接近90。)到光密介质(光速较小，n
较大)的界面上发生反射时会发生相位为 π的突变，相
当于光程增加或减少了半个波长.
11-3 分振幅干涉
(2k1), (k0,1,2,)
➢ 干涉减弱
2
(2 k 1 )π , (k 0 ,1 ,2 , )
11-2 分波面干涉
预习要点 1. 由杨氏双缝干涉和洛埃镜实验装置领会分波面干涉
装置的基本特征. 2. 如何由光程出发，对杨氏双缝干涉条纹分布规律做
定量分析? 3. 注意半波损失现象的发生条件.
➢分振幅法 一束光线经过介质薄膜的反射与折射，形成的两
束光线为相干光，这种方法为分振幅法. 如薄膜干涉、 等厚干涉.
S *
分振幅法
P A S* B
分波阵面法
二、光程和光程差
1. 光程
S1
两相干光波在介质
r1
n
中以波长 n 传播
a 1A 1co ts (1) S2
a 2A 2co t s(2)
P
λν c n
n λnν u
所以介质中的波长为
n
n
2π l n
2 π nl λ
定义光程: 介质折射率n与光的几何路程r之积 nr.
物理意义：光程是在引起相同相位 改变的条件下，与光在折射率为n的介质 中的几何路程r相当的同一单色光在真空 中的传播路程nr.
如果光线穿过多种介质时，其光程为
薄膜厚度相同，当待测平面 上出现沟槽时条纹弯曲.
三、牛顿环
O
将一块半径很大的
平凸镜与一块平板玻璃
①
R
叠放在一起，用单色平
②
行光垂直照射，由平凸
镜下表面和平板玻璃上 表面两束反射光干涉， 产生牛顿环干涉条纹.
n2
n1
n3
由于n1n2, n2n3,平板玻璃面上反射光有半波损失,
①、 ②两束反射光的光程差附加/2项.
波动光学基本知识和应用
11-1 光的相干性 光程
一、光的相干性
1.产生相干光的条件
两束光频率相同，振动方向一致，有恒定的相位差.
2.获得相干光的方法 把由光源上同一点发的光分成两部分，然后再使
这两部分叠加起来.
➢分波面法 在同一波面上取两固定点光源，发出的光构成相
干光，这种方法为分波面法. 如杨氏双缝干涉实验.
其他各级明纹和暗纹都有两条，且对称分布.
条纹间距 x D (k1)
d
可以看出相邻明纹与相邻暗纹中心的间距都相同，
所以条纹明暗相间平行等距.
二、双缝干涉光强分布
合振幅 EE 1 2E 2 22E 1E 2co2 s1 ()
由 I E2
合光强 I I1 I2 2I1 I2co 2 s 1 )(
其中 212π
一、等厚干涉
1.等厚干涉：在同一干涉条纹下薄膜厚度相同.
如图：单色光在厚度不均匀
①②
的上下两个表面形成 ①、 ② 两
束反射光。当单色光垂直射入薄
膜表面时， ①和②近乎平行, 在 n 1 A
A处相遇，e为该处薄膜的厚度, n2
则光程差为
n3
薄膜
2n2e 上下表面都存在或都不存在半波损失
2n2e