Ｙxj＝Ｙss
这就是水循环计算的压差法。
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三、运动压头
也即，
Pyd=Ｈρxjｇ－Ｈρhug，Ｐa
Pyd＝△Ｐxj＋△Ｐss+ △Ｐfl 有效压头: Pe＝Ｐyd- (△Ｐss2+ △Ｐfl)
Pe＝ △Ｐxj 水循环计算的压头法。
四、影响循环推动力的因素
自然循环的实质是由重位压差造成的自然循环推动力 （即运动压头）克服了上升系统和下降系统的流动阻力， 推动工质在循环回路中流动。
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泡状流
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弹状流
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环 状 流（柱状流）
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二、蒸发管内汽水两相流的传热
1、蒸发管内的流型与传热的关系
在蒸发过程的各个阶段，蒸发管内的流型在不断变化。不 同的流型状态下，流体对管子壁面的热交换方式不同，冷却 能力也不同，即管内流体的放热系数在不断变化。放热系数 越大，管壁温度越接近工质温度。
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不同传热方式的传热系数
自然对流换热
空气 水
强制对流换热
气体 高压水蒸汽
水
相变换热
沸腾换热 凝结换热
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1～10 200～1000
20～100 500～3500 1000～15000
2500～35000 5000～25000
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亚临界压力自然循环锅炉，其水冷壁内工质的实际含汽 率接近临界含汽率xc,所以可能发生第二类传热恶化。 第二类传热恶化发生热负荷较低，发生时热负荷比第一 类传热恶化时低得多。
二、自然循环回路的总压差
重位压差是由下降管和上升管(水冷壁管)内工质密度不 同造成的。 下联箱中心截面A—A两侧将受到不同压力： 左侧静压： P1=P0+ ρxjgh 右侧静压： P2=P0+ ρssgh
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1、下降管系统作用在联箱中心处的压力
第九章、自然循环原 理及计算
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第一节 自然循环的基本原理
一、自然循环概述
自然循环是指：在一个闭合的回路中，由于工质自身的 密度差造成的重位压差，推动工质流动的现象。
自然循环锅炉的循环回路是由汽包、下降管、分配水管、 水冷壁下联箱、水冷壁管、水冷壁上联箱、汽水混合物引 出管、汽水分离器组成的，如图12-1所示。
运动压头的大小取决于饱和水与饱和蒸汽的密度差、上 升管的含汽率和循环回路的高度。
压力升高，汽、水的密度差降低，工质循环流动速度越 低。
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第二节、蒸发管内的汽液两相流型及传热
一、汽液两相流的流型 在汽液两相流中，汽泡与液体之间存在许多形状的分界面 且不断变化，将这些“界面”人为地分成几类，就称为 “流型”。 锅炉蒸发管内的流型主要分为四类，即泡状流、弹状流、 环状流、雾状流。如图12-4所示。 (1)泡状流。在连续的液相中,分散散存在着小汽泡。 (2)弹状流。泡状流中，汽泡浓度增大时，受趋中效应的作 用，小汽泡聚合成大汽泡，直径逐渐增大。汽泡直径接近 于管子内径时，形成弹状流。 (3)环状流。由于汽弹的内压力增大，当汽弹的内压力大于 汽泡的表面张力时，汽泡破裂，液相沿管壁流动，形成一 层液膜；汽相在管子中心流动，夹带着小液滴。 (4)雾状流。管子壁面上的水膜完全蒸干时，蒸干点的质量 含汽率χ＝0.8,即蒸汽中仍然夹带着小液滴形成雾状流。 自然循环锅炉的蒸发管中，因为限制χ≤0.4，所以一般 不会出现雾状流。
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生发第生二第类二传类热传恶热化恶的化特时性的参含数汽。率称为临界含汽率xc,即发
在自然循环锅炉的水冷壁中，在非正常运行状态下一旦 出现第二类传热恶化，虽然开始时壁温并不太高，但含盐 量较高的炉水水滴润湿管壁时，盐分沉积在管壁ห้องสมุดไป่ตู้，也会 造成传热恶化。
三、自然循环锅炉传热恶化分析 第一类沸腾传热恶化通常发生在含汽率x较小或水存在欠 热（x＜0），以及热负荷高的区域。此时传热系数急剧下 降，管子内壁温度与工质温度之差△tz飞升很快。 第二类沸腾传热恶化发生在x较大，热负荷不太高的情况 下，传热系数降低较第一类传热恶化时小，因而飞升值较 第一类沸腾传热恶化时低。 自然循环锅炉水冷壁局部最高热负荷均低于其临界热负 荷，因此不会发生膜态沸腾。超高压以下自然循环锅炉水 冷壁出口工质含汽率都低于临界含汽率，所以也不会发生 第二类传热恶化。
P1=P0+ ρxjgh-△Ｐxj 2、上升管系统作用在联箱中心处的压力
3、总压差
P2=P0+ ρssgh+△Ｐss
下降管系统的侧压差：
Ｙxj＝P1-P0＝ρxjｇh－△Ｐxj ，Ｐa 上升管系统的侧压差：
Ｙss＝P2-P0＝ρhugh＋△Ｐss ，Ｐa
水在回路中循环流动时，下降管侧的压差Ｙxj与上升管侧 的压差Ｙss相等。即：
开始发生膜态沸腾时的热负荷称为临界热负荷qc，为第一 类传热恶化的特性参数。
（2）第二类传热恶化
在蒸发管中可能发生的另一类传热恶化的工况是“蒸干”， 当管内汽水混合物中含汽率x达到一定数值时，管内流动 结构呈环形水膜的汽柱状，当水膜撕裂，管壁得不到水的 冷却，传热系数明显下降，称为第二类传热恶化。
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2、蒸发管内的传热恶化
（1）第一类传热恶化
当水冷壁管受热时，蒸发管热负荷q低于某一临界热负荷qc， 管内壁不断产生汽化核心，也同时随水流扰动不断脱离管壁。 管中心的水不断地向壁面补充，这时的管内被称为核态沸腾。 以上的流动工况和传热工况发生于热负荷不大的条件下。
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如果管外的热负荷很高，超过临界热负荷qc，汽泡形成速 度大于脱离的速度，汽泡就会在管子内壁面上聚集起来， 形成完整稳定的汽膜，热量通过汽膜层传到液体再产生沸 腾蒸发，此时管子壁面得不到水膜的直接冷却，就会导致 管壁超温，这种现象就称为膜态沸腾。也称为第一类传热 恶化。
膜态沸腾一般发生在亚临界参数锅炉水冷壁管内。这是因 为水的汽化潜热随着压力提高而大幅度减小，使得亚临界 参数下在水冷壁管内壁面附近的水更容易汽化，即容易形 成更多的汽化核心。因而产生膜态沸腾的机会相应增加。