迈克尔逊和法布里-珀罗干涉仪摘要：迈克尔逊干涉仪是一种精密光学仪器，在近代物理和近代计量技术中都有着重要的应用。
通过迈克尔逊干涉的实验，我们可以熟悉迈克尔逊干涉仪的结构并掌握其调整方法，了解电光源非定域干涉条纹的形成与特点和变化规律，并利用干涉条纹的变化测定光源的波长，测量空气折射率。
本实验报告简述了迈克尔逊干涉仪实验原理，阐述了具体实验过程与结果以及实验过程中的心得体会，并尝试对实验过程中遇到的一些问题进行解释。
关键词： 迈克尔逊干涉仪；法布里-珀罗干涉仪；干涉；空气折射率；一、引言【实验背景】迈克尔逊干涉仪是1883年美国物理学家迈克尔逊和莫雷合作，为研究“以太”漂移而设计制造出来的精密光学仪器。
它是利用分振幅法产生双光束以实现干涉。
通过调整该干涉仪，可以产生等厚干涉条纹，也可以产生等倾干涉条纹，主要用于长度和折射率的测量。
法布里-珀罗干涉仪是珀罗于1897年所发明的一种能现多光束干涉的仪器，是长度计量和研究光谱超精细结构的有效工具； 它还是激光共振腔的基本构型，其理论也是研究干涉光片的基础，在光学中一直起着重要的作用。
在光谱学中，应用精确的迈克尔逊干涉仪或法布里-珀罗干涉仪，可以准确而详细地测定谱线的波长及其精细结构。
【实验目的】1．掌握迈克尔逊干涉仪和法布里-珀罗干涉仪的工作原理和调节方法； 2．了解各类型干涉条纹的形成条件、条纹特点和变化规律； 3．测量空气的折射率。
【实验原理】（一） 迈克尔逊干涉仪1M 、2M 是一对平面反射镜，1G 、2G 是厚度和折射率都完全相同的一对平行玻璃板，1G 称为分光板，在其表面A 镀有半反射半透射膜，2G 称为补偿片，与1G 平行。
当光照到1G 上时，在半透膜上分成两束光，透射光1射到1M ，经1M 反射后，透过2G ，在1G 的半透膜上反射到达E ；反射光2射到2M ，经2M 反射后，透过1G 射向E 。
两束光在玻璃中的光程相等。
当观察者从E 处向1G 看去时，除直接看到2M 外还可以看到1M 的像1M 。
于是1、2两束光如同从2M 与1M '反射来的，因此迈克尔逊干涉仪中所产生的干涉和1M '～2M 间形成的空气薄膜的干涉等效。
（二）干涉条纹 1. 等倾干涉调节1M 和2M ,使1M '与2M 严格平行。
对于入射角为δ的光线， 1M '与2M 反射光的光程差为：d 为1M '和2M 的间距。
由上式，可以得到产生明暗条纹的条件其中0,1,2k =，为整数。
d 变化过程中缩进或冒出的条纹数可以定量表示为：其中N ∆为缩进或冒出的条纹数，d ∆为距离d 的改变量。
2. 等厚干涉当1M '与2M 有一定的交角时，两镜所在的平面之间会有一个交线。
考虑与1M '与2M 交线距离为a 处以δ角入射的光束，该光束经过两镜片反射产生的光程差为若a 、δ与θ都很小，以致2tan a θδλ<<时，光程公式可以近似为2tan a θ∆≈，此时将产生等厚干涉条纹。
（三）利用干涉条纹测量空气折射率用激光器做光源，将内壁长为 l 的小气室置于迈克尔逊干涉仪光路中，固定在反射镜1M 前。
调节干涉仪，获得适量等倾干涉条纹之后，向气室里充气，再稍微松开阀门，以较低的速率放气的同时，计数干涉环的变化数m ∆，以及相应的气压变化值P ∆，可得气压为P 时的空气折射率为【实验仪器】本实验是在光学面包板上完成的。
主要部件包括分光板、两个反射镜M 1、M 2。
其中M 1为动镜，装在一个位移台上，两个聚焦透镜，一个用作扩束镜，一个用于放大激光的干涉条纹以便于观察。
光源包括半导体激光器（波长635nm ）与钠光灯两种。
在装有动镜的位移台上，还固定有两块一面镀膜的玻璃板，这是用作法布里-珀罗干涉仪的主要部件。
分光板、聚焦透镜等可以通过支持棒和底座安装光学面包板上，也可以通过叉式压板固定在光学面包板上。
激光形成的干涉条纹可以通过接收屏观测。
另备有气室及气压计，用于测定空气折射率。
二、实验过程【实验内容】 1．干涉条纹的观察使用氦氖激光器作为光源，按要求安装仪器。
将分光板、固定镜、动镜以及接收屏安装在光学面包板上，可先不安装聚焦透镜。
注意安装时初步估算光程，使两束光的光程大致相等，调节各镜片等高共轴。
各部分安装好后，通过各个镜片的小螺丝进行微调，要求激光发出的光束与动镜垂直，与分光板成45°角，经过分光板反射的光与固定镜垂直。
安置好仪器，调节后角度后两束光在屏上的光点应该重合，这时，在激光器前面加上聚焦透镜即可在屏上看到干涉条纹。
仔细调节平面镜，逐步把干涉环的圆心调到视场中央，即可获得等倾干涉条纹图样。
转动测微螺旋改变两个平面镜之间的位置，观察并记录条纹的变化情况。
转动测微螺旋，使动镜向条纹逐一消失与环心的方向移动，直到视场内条纹极少时，仔细调节平面镜，使其少许倾斜，转动测微螺旋，是弯曲条纹向圆心方向移动，可见陆续出现一些直条纹，即等厚干涉条纹。
转动测微螺旋改变两个平面镜之间的相对位置，观察并记录条纹的变化情况。
2．测量激光的波长取等倾干涉条纹的清晰位置，记下测微螺旋读数0d ，沿此前方向转动测微螺旋，同时默数冒出或消失的条纹，每50环记一次读数，直测到第250 环为止，用逐差法计算出Δd 。
由下式计算激光的波长，并与理论值比较：注意：测微螺旋每转动，动镜随之移动。
即d 应为测微螺旋移动距离乘以。
3．测量空气折射率测量时， 利用打气球向气室内打气， 读出气压表指示值1P ，然后再缓慢放气， 相应地看到有条纹缩进或冒出。
当缩进或冒出 15m ∆=个条纹肘， 记录气压表读数2P 值。
然后重复前面的步骤， 共取6 组数据。
求出对应的气室内压强变化值的平均值12P P P ∆=-。
实验中使用的为表压式气压计，即测量的是与大气压之差。
大气压可取 ×105Pa 。
实验用的气室长度为。
注意，使用完毕后，请松开充气阀门，气室内长时间存放高压气体会损坏压力表。
【实验方法和技术】 注意事项：1. 测微螺旋每转动，动镜随之移动。
即d 应为测微螺旋移动距离乘以。
2. 气室使用完毕后，请松开充气阀门，气室内长时间存放高压气体会损坏压力表。
【实验结果的分析和结论】1. 利用迈克尔逊干涉仪测量的数据，计算氦氖激光器的波长，并与理论值比较，计算相对误差。
表格 1 迈克尔逊干涉仪测量激光器波长数据表利用逐差法：测微螺旋每转动，动镜随之移动。
即d 应为测微螺旋移动距离乘以。
N 为缩进或冒出的条纹数，本次实验每50环记一次读数。
N ∆=50本次实验采用半导体激光器，理论波长为635nm 。
相对误差642.4635100% 1.17%635υ-=⨯=原因分析：1） 干涉是否为严格的等倾干涉影响实验数据精确度。
严格的等倾干涉要求移动反射镜镜面M1和虚反射镜镜面M2严格平行。
当两镜不平行的时候,形成的干涉条纹就不是等倾干涉,而是等厚干涉,而且不是同心圆环。
当不是等倾干涉条纹的时候,就会对波长的计算产生误差。
2）读数误差。
肉眼判断缩进或冒出的条纹，数条纹数时，读测微螺旋示数时会产生随机误差。
2. 计算在标准大气压下空气的折射率，并与理论值比较，计算相对误差。
15m ∆=, 51.013310P Pa =⨯, 10.0L cm =，1218.3P P P kPa ∆=-=经计算得 1 1.0002642mn P L Pλ∆=+=∆经查得，空气折射率理论值 1.000278n = 相对误差 1.000264 1.000278100%0.0014%1.000278υ-=⨯=误差分析：人为因素包括测量误差，测量小气室内的压强值，读数时等稳定后再读数。
环境因素包括 压强、温度、湿度等。
气体的折射率跟压强的大小有关，气体的折射率会随着压强的变化而变化。
同时，气体的折射率还与温度有关。
【实验遇到的问题及解决的方法】1. 仪器安装完毕，但没有干涉现象。
有多种可能的情况。
1）两个光点重合，但没有干涉现象。
两束光的没有达到等光程的要求，可能是由于激光在传播过程中不在同一水平面上，可以通过反复调节光阑来调节。
调节光阑的位置，在近距离的位置调节光阑使光线通过恰好通过光阑，观察光线是否还是恰好通过光孔。
2）未加聚焦透镜前两光点重合，加聚焦透镜后重合点消失。
可能因为光线未通过透镜的中心而发生折射造成光路偏折。
3）两个镜面并没有完全垂直。
在安装仪器的过程中，每个仪器应尽量保证光路通过仪器的中心，令光点的重合。
2. 当用非单色光（比如白光）作为迈克尔逊干涉仪的光源时，为什么就必须加补偿片？答：非单色光不同色光的折射率不同、波长不同，通过调节1M 、2M 的位置不能达到等光程的目的。
3. 测量空气折射率能否用白炽灯做光源？答：不能，白光干涉条纹数量少，且波长不是单值的。
三、实验小结【体会或收获】实验前的预习很重要，通过了解指导书上的大纲，宏观地把握做实验的全程，做到成竹于胸，但我们又不能依赖于实验指导书，很多地方都需要我们自己去多去思考，它可以使我们养成良好的科学思维习惯。
实验过程中最重要的便是要做到用心观察及如实的记录，有些时候，实验的具体步骤与参考书中有所不同，这就需要我们用心思考；实验后的数据处理及分析也考验了我们对该实验的整体把握。
做光学实验最需要的就是耐心和严谨。
这个实验不仅锻炼了我们的动手操作能力，而且增强了我们实验的素质，在整个实验过程中，应当全神贯注，具备严谨的科学态度。
四、参考文献《大学物理实验》 熊永红 张昆实 任忠明 皮厚礼 主编 科学出版社 2007年6月出版。