x 2

k
2
x2
所以，漏阻抗的折算值为：
Z2 ' R2 ' jx2 ' k 2 (R2 jx2 ) k 2Z2
变 压器
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•4)二次电压和负载阻抗的折算
•归算前后有功功率和无功功率都不变
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四、变压器参数的折算：
由于原、副绕组的匝数Ｎ１Ｎ２，原、副绕组的 感应电动势Ｅ1Ｅ2，这就给分析变压器的工作特性
和绘制相量图增加了困难。为了克服这个困难，常 用一假想的绕组来代替其中一个绕组，使之成为变 比k=１的变压器，这样就可以把原、副绕组联成一 个等效电路，从而大大简化变压器的分析计算。这 种方法称为绕组折算。折算后的量在原来的符号上
保持副边磁势不变则有
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2）付方电动势的折算值：
于折算前后主磁通和漏磁通均未改变，根据电动势 与匝数成正比的关系可得
E2 = －j4.44 fN2 Φm , E2′= －j4.44 fN1 Φm
E2′= E1 = k E2
时主磁通与负载时主磁通近似相等。
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二、电动势平衡方程式：
在原方，电动势平衡方程式为
.
.
.
.
.
U 1 E1 I 1(R1 jx1 ) E1 I 1 Z1
在副方，电动势平衡方程式为：
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变 压器
•重点/难点：
•1.变压器的T形等效电路； •2.空载试验，短路试验的目的； •3.标么值； •4.变压器的外特性、功率特性。
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变 压器
•3 变压器负载运行
•变压器一次侧接在额定频率、额定电压的交流电源上，二次 接上负载的运行状态，称为负载运行。（I20） •各量正方向规定与空载运行时相同。
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※ 磁动势平衡和能量传递
•负载运行时的电磁关系
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F1=F0+（-F2） 或：I1=I0+（-N2/N1I2）=I0+（-I2/K） 这说明变压器负载运行时通过磁动势平衡，使原、副方的电 流紧密地联系在一起，副方通过磁动势平衡对原方产生影响， 副方电流的改变必将引起原方电流的改变，电能就是这样从原 方传到了副方。
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I
' 2
2
R2'

I
2 2
R2

R2'


I2 I2 k
2 R2

k 2 R2
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五、折算后得基本方程式、等效电路和相量图：
1、基本方程式： 2、等效电路：
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u1

i1

i1Ns11
es1 F1
F0 m ee12 u2
Байду номын сангаас
i2

i2 Ns 22
F2 es2
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从负载运行的电磁关系分析可知，由于副边
出现了负载电流I2，在副边要产生磁势 F2=I2N2，使主磁通发生变化，从而引起E1、E2 的变化，E1的变化又使原边从空载电流I0变化 为负载电流I1，产生的磁势为F1=I1N1，它一 方面要建立主磁通Φm，另一方面要抵消F2对 主磁通的影响。由于负载时的I1z1很小，约占 6%U1N，忽略I1z1时有Ù1≈-È1，则可认为空载
变 压器
Rk R1 R2 xk x1 x2
Z
•在电力变压器中，空载电流很小，在分析变压器负载运行、 短路运行、二次侧端电压的变化和并联负载运行分配等问题 时，可以把I0忽略，得到更简单的串联电路。 •通常在做定性分析时用相量图比较形象直观，而在做定量计 算时用等效电路比较简便。
式中，Z2 =R2+ j ,副绕组的漏阻抗，R2
组的电阻和漏电抗.
分别为副绕
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变 压器
三、负载运行时的磁动势平衡方程式：
负载运行时的磁动势平衡方程式可写为 F1+F2=F0
或： I1N1+I2N2=I0N1
将上式进行变化，可得：
•3）相量图：
变 压器
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六、等效电路图的简化：
考虑到Zm》Z1，I1N》I0，当负载变化时，变化很小，可
以认为不随负载的变化而变化。这样，便可把T型等效电路 进行简化处理，得到Γ 电路：
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加一个上标号“′”以示区别。
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折算的本质：在由副方向原方折算时， 由于副方通 过磁动势平衡对原方产生影响，因此，只要保持副方 的磁动势不变，则变压器内部电磁关系的本质就不会 改变。即折算前后副方对整个回路的电磁关系的影响 关系不能发生变化！副方各量折算方法如下： 1）副方电流的折算值
.
E2'
N1
.
E2
.
k E2
N2
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3）付方漏阻抗的折算值：根据折算前后副绕组的铜损耗不 变的原则，
R2
'

(
I2 I2'
)2 R2
k 2R2
由折算前后付方漏磁通无功损耗不变，得
x2

(
I2 )2 I2'