电离效应对金属性能影响不大
嬗变（永久效应）
材料被撞原子发生核反应。
离位（可逆效应）
原子将脱离点阵节点而留下空位，离位原子而不能跳回原位时， 停留在品格间隙之中形成间隙原子。间隙原子和留下的空位合称 为Frenkel对缺陷，这种损伤类型成为离位。
晶体材料结构
原子堆积图
晶格
晶胞
晶体材料的辐照损伤
单晶在辐照下的缺陷形成过程（MD模拟）
第四章
核材料辐照效应
主讲：黄群英 FDS 团队
中国科学技术大学 核科学技术学院 中国科学院 等离子体物理研究所
E-mail: qyhuang@
裂变堆结构与材料
堆芯 堆内构件 控制棒 反射层 压力容器
裂变堆原理图
压水堆结构图
聚变堆结构与材料
严酷 服役环境
800
UTS
UTS, YS (MPa)
750
700
650
YS
Irradiated Unirradiated
600
Irradiated
DPA = N d / n0
中子通量密度 辐照时间 材料单位体积原子数 靶核散射截面 损伤函数
模拟和定量计算材料中的级联碰撞和离位原子在材料中的分布形态。
右图为约500个原子的铜单晶点 阵原子的受撞模拟： 图a：级联碰撞过程 图b：缺陷（离位原子和空位） 的分布
注意，本章中离位损伤的计算均未考虑缺陷的回复（如间隙原子与邻近空位的复合）
离位阈能和入射粒子阈能
离位阈能（Ed）
离位阈能是被撞原子离开其平衡位置所需的最低临界能量。 除贵金属外，常用金属的离位阈能约为25eV 。 如果T < Ed ，则被撞原子受周围原子的约束而不能离开所处的晶格点阵位 置，只能以热振动方式消失所吸收的能量； 如果T > Ed ，则被撞原子有可能克服周围原子的阻碍作用，离开自己所处的 点阵平衡位，留下一个空位，并有可能在离空位一定距离(与晶 体方向有关)的原子间隙处停留下来，成为间隙原子，并与原空 位共同形成Frenkel对缺陷。
辐照产生的缺陷团会阻碍位错的运动形成硬化，性能上表现为辐 照后强度升高，尤其是屈服强度增加更快。
辐照损伤
辐照脆化（Irradiation Induced Embrittlement）
随着温度下降，材料会在某一特定温度附近发生由韧性断裂向脆 性断裂的突然变化，这个转变温度通常称为韧脆转变温度 DBTT，辐照后将向高温方向移动。
正碰
根据弹性碰撞中能量和动量的守恒方程，可 求出中子传给靶原子的最大能量（二体迎头 正碰撞时） 为
（μ：中子能量损失系数）
随机碰撞
将直角坐标换成质心系(二体质心同速运动)坐标参数后，代入能量、动量守 恒方程，即可解出随机碰撞时的能量传递为
（θ：质心散射角）
靶核质量M2愈小，μ愈大，即传递给靶原子的能量就越多； 靶核质量M2愈大，μ愈小，即传递给靶原子的能量就愈少。
位错对点缺陷的择优吸收
位错通过应力场与点缺陷的应力场交互作用，吸引点缺陷向位错聚集，位错 对间隙原子的引力较强，或称之为俘获半径大。 因此空位浓度比间隙原子高，过剩空位聚集形成三维空洞，引起体积肿胀。
过剩点缺陷的演化
过剩空位成双空位。 过剩间隙原子成哑铃型间隙原子。
体心立方晶体中的哑铃型间隙原子
辐照缺陷
回复过程有五个阶段（退火温度不同） 一间隙模型
在辐照损伤研究领域，但“一间隙模型”已经得到了绝大多数研究者的承认。 第I阶段：填隙原子迁移与空位结合，
点缺陷的湮没引起缺陷浓度的迅速减少。
第II阶段：残留的填隙原子相互聚集，
形成填隙原子团。
第III阶段：空位开始迁移并与填隙原 子团结和，从而使填隙原子团消失。 第IV阶段：空位相互聚集形成空位团。 第V阶段：空位团分解成单个空位，分
金兴-皮斯(Kinchin-Pease, K-P)模型
应用最广的模型，从撞出能量与撞出概率的关系中建立的。 K-P模型有如下许多简化假定： (1) 所有串级碰撞都是同类原子刚性球的二体碰撞； (2) 只计两原子间的作用势，不考虑晶格影响； (3) PKA撞出晶格原子的离位概率Pd(T)与被击原子接受的能量T的关系用单值 阈能的阶跃函数表示； (4) PKA能量大于电子激发能量Ec(Ei)时，主要产生非弹性碰撞的电子激发； PKA能量小于电子激发能量Ec(Ei)时，主要产生弹性碰撞的离位效应。
金兴-皮斯模型的损伤函数结果
将PKA的能量E分区域来解此积分式，可得如下损伤函数结果
⎧0 < E < Ed v(E) = 0 ⎪ v( E) =1 ⎪ Ed < E < 2 Ed ⎨ v ( E ) = E 2 Ed ⎪2 Ed < E < Ei ⎪E > E v ( E ) = Ei 2 Ed i ⎩
Brinkman离位峰
热峰周围的温度变化
沟道效应
沟道效应与聚焦碰撞
离位原子沿材料中点阵密排晶向围成的间隙腔入 射时，碰撞距离比较长的现象。 沟道效应易出现在级联碰撞的高能阶段。 特点是不产生大量点缺陷。
聚焦碰撞
指级联碰撞时每级离位原子的散射角逐级减 小，并按某一晶向以准直线方式传递能量和输 送原子的碰撞过程。 聚焦碰撞易发生在级联碰撞的低能阶段。 （1）能量损失大，缺陷生成少。 （2）PKA能量沿聚焦轴可传输到较远的地方， 并使空位和间隙原子相隔较远，二者复合 消失概率最小 （3）在密排原子列上产生动力挤塞子。
解出来的空位继续和填隙原子团结结 和，使晶体中缺陷数量继续减少。 面心立方金属经过(1)电子辐照 (2)中子 辐照(3)范性形变(4)淬火之后电阻率Δρ 和临界切应力τ0的恢复曲线示意图
位错环的回复
欧洲低活化钢Optimax-A在辐照后位错环的退火回复（600℃/2小时） a b c d 退 火 前
几种材料在中子辐照下的ν值（对不同能量的PKA所求出的ν(E)的平均值) ¯
离位损伤剂量（Dose）
离位原子数（Nd）、原子位移概率（Displacement Per Atom, DPA）
单位体积材料被中子辐照后产生的离位原子总数为
N d = Φ ∗ t ∗ n0 ∗ σ d ∗ν
离位损伤的计算机模拟
离位峰和热峰
离位峰
Brinkman提出描绘级联碰撞结束时的Frenkel缺 陷分布模型：PKA的高密度碰撞会驱使沿途碰撞 链上的原子向外运动，因此在级联碰撞区域中心 附近的缺陷主要是空位，而间隙原子则分布在中 心空位区的周边外围。这种空位和间隙原子相互 分离的现象称为离位峰。
热峰
热峰与离位峰相伴而生，即局部微区温度急升骤 降的现象：在间隙原子密集处就会使该区能量偏 高，导致该微区的温度骤然升到很高温度、甚至 达到熔点，但因它的体积很小，很快又被周围未 受扰动的原子冷却下来，从而形成热峰。 因间隙原子分布的随机性。相应而生的热峰温度 高低也不同，其特点是：热峰温度越高，存在的 时间和热峰区域就越短和越小
□空位 ●间隙原子 ——中子路径 ----PKA路径
第二节 材料辐照损伤
1 2 3 4 点缺陷的演化 辐照缺陷及回复 辐照产生氦泡 辐照损伤
辐照点缺陷的演化
辐照产生的点缺陷，与淬火和塑性变形等其他方式产生的点缺陷在本质上是产生点缺陷过程非常短（~10-11s），大量空位和等量的间隙原子，因此 晶体内能突然升高，点阵混乱度也迅速增加。为趋向平衡，过饱和点缺陷 将通过扩散迁移，聚集成稳定的缺陷团或流入闾间而消失。
辐照产生的贫原子区、微空洞、层错四面体和位错环等称为辐照缺陷。它们 是过饱和辐照点缺陷的聚集演化产物，本质上也是晶体缺陷。
位错环（Dislocation Loop）
过饱和点缺陷，通过聚集、崩塌产生层错，然后位错反应使层错消失，演 化成全位错环。
0.1 dpa 0.6 dpa
高压电镜辐照下的位错环（中国低活化马氏体CLAM钢）
入射粒子阈能
入射粒子阈能指使晶格原子离位的入射粒子所具有的最低能量。
级联与损伤函数
级联碰撞 (Cascade Process)
最初被撞离位原子(PKA)的能量远大于离位阈能，可连续地和点阵中其他原 子发生碰撞，构成二次、三次以至更多次生离位原子，称为级联碰撞。
损伤函数ν(E)
一个PKA 最终撞出的离位原子数目(Frenkel对缺陷数)，称为损伤函数。
内 容
第一节 辐照原理 第二节 材料辐照损伤
第一节 辐照原理
1 碰撞与离位
碰撞与能量传递 离位阈能和入射粒子阈能
2 级联与损伤函数 3 离位损伤剂量
离位原子数 计算机模拟
4 微观结构
离位峰与热峰 沟道效应和聚焦碰撞 Seeger对离位峰的修正
碰撞与能量传递
先不考虑晶体效应和原子间的作用势，仅从经 典力学计算。设质量为M1 和能量为E0 的中子 与质量为M2的靶原子发生碰撞。
氦效应 - 氦脆
辐照损伤
中子辐照的嬗变反应会产生氦，氦在晶体材料中的溶解度极小，很 容易在晶界、位错出析出，形成氦泡，因此会引起材料的DBTT上 升等脆性现象，称为氦脆。
RAFM钢在JMTR堆内辐照后的冲击吸收功曲线
氦效应 - 氦硬化
辐照损伤
氦泡对位错的钉扎作用增加了位错移动的阻力，使得材料的强度上 升而产生氦硬化。
核材料性能要求
核燃料 结构材料 堆内构件材料 压力容器材料 回路材料 蒸汽发生器材料 控制材料与冷却剂材料 慢化材料和反射材料 屏蔽材料与安全壳材料 常规性能
物理性能 力学性能 化学性能 工艺性能 经济性能
核性能
中子吸收与慢化性能 中子活化性能
辐照性能
辐照效应
中子等辐射粒子会撞击材料原子产生缺陷，其核反应会产 生嬗变元素，这些晶格缺陷和嬗变元素所引起的材料宏观 性能变化称之为辐照效应，其性能下降，称为辐照损伤。 电离（过渡效应）