动量及动量守恒定律一、动量守恒定律的应用两个物体在极短时间内发生相互作用，这种情况称为碰撞。
由于作用时间极短，一般都满足内力远大于外力，所以可以认为系统的动量守恒。
碰撞又分弹性碰撞、非弹性碰撞、完全非弹性碰撞三种。
仔细分析一下碰撞的全过程：设光滑水平面上，质量为m1的物体 A 以速度v1向质量为m2的静止物体 B 运动，B的左端连有轻弹簧。
在Ⅰ位置A、B 刚好接触，弹簧开始被压缩， A 开始减速， B 开始加速；到Ⅱ位置A、B 速度刚好相等（设为v），弹簧被压缩到最短；再往后A、B 开始远离，弹簧开始恢复原长，到Ⅲ位置弹簧刚好为原长，A、B 分开，这时A、B 的速度分别为v1和v2。
全过程系统动量一定是守恒的；而机械能是否守恒就要看弹簧的弹性如何了。
⑴弹簧是完全弹性的。
Ⅰ→Ⅱ系统动能减少全部转化为弹性势能，Ⅱ状态系统动能最小而弹性势能最大；Ⅱ→Ⅲ弹性势能减少全部转化为动能；因此Ⅰ、Ⅲ状态系统动能相等。
这种碰撞叫做弹⑵弹簧不是完全弹性的。
Ⅰ→Ⅱ系统动能减少，一部分转化为弹性势能，一部分转化为内能，Ⅱ状态系统动能仍和⑴相同，弹性势能仍最大，但比⑴小；Ⅱ→Ⅲ弹性势能减少，部分转化为动能，部分转化为内能；因为全过程系统动能有损失（一部分动能转化为内能）。
这种碰撞叫非弹性碰撞。
⑶ 弹簧完全没有弹性。
Ⅰ→Ⅱ系统动能减少全部转化为内能，Ⅱ状态系统动能仍和⑴相同，但没有弹性势能；由于没有弹性，A、B 不再分开，而是共同运动，不再有Ⅱ→Ⅲ过程。
这种碰撞叫完全非弹性碰撞。
可以证明，A、B 最终的共同速度为v1 v2m1v1。
在完全非弹性碰撞过程中，1 2m1 m211 2 1 2 m1m2 v12E k 2 m1v122 m1 m2 v 22 m112m12例 1. 质量为M 的楔形物块上有圆弧轨道，静止在水平面上。
质量为m 的小球以速度v1 向物块运动不计一切摩擦，圆弧小于90°且足够长。
求小球能上升到的最大高度H 和物块的最终速度v。
解：系统水平方向动量守恒，全过程机械能也守恒高中物理专题复习性碰撞。
由动量守恒和能量守恒可以证明A、B的最终速度分别为：v m1 m21 2v1,v2m1m22m1v1。
m1m2系统的动能损失最大，为：3.反冲问题在某些情况下，原来系统内物体具有相同的速度，发生相互作用后各部分的末速度不再相同而 分开。
这类问题相互作用过程中系统的动能增大，有其它形式的能向动能转化 称为反冲。
例 3. 质量为 m 的人站在质量为 M 、长为 L 的静止小船的右端，小船的左 端靠在岸边。
当他向左走到船的左端时，船左端离岸多远？解：先画出示意图。
人、船系统动量守恒，总动量始终为零，所以人、船在小球上升过程中，由水平方向系统动量守恒得： mv 1 M mv由系统机械能守恒得： 12 mv 12 12 M m v 2 mgH解得HMv 12 2 M m g2mvM m1本题和上面分析的弹性碰撞基本相同，唯一的不同点仅在于重力势能代替了弹性势能。
全过程系统水平动量守恒，机械能守恒，得 v2.子弹打木块类问题子弹打木块实际上是一种 完全非弹性碰撞 。
作为一个典型，它的特点是：子弹以水平速度射向原来静止的木块，并留在木块中跟木块共同运动。
下面从动量、能量和牛顿运动定律等多个角度分析这一过程。
例 2. 设质量为 m 的子弹以初速度 v 0 射向静止在光滑水平面上的质量 v 0为M 的木块，并留在木块中不再射出，子弹钻入木块深度为 d 。
求木块对子弹的平均阻力的大小和该过程中木块前进的距离。
解： 子弹和木块最后共同运动，相当于完全非弹性碰撞。
从动量的角度看，子弹射入木块过程中系统动量守恒： mv 0mv从能量的角度看，该过程系统损失的动能全部转化为系统的内能 木块的位移大小分别为 ①、②相减得： f s 2ds 1设平均阻力大小为 f ，设子弹、 s 2，如图所示，显然有s 1-s 2=d1 2 1 2 s 1mv 0 mv1 22⋯⋯① 12 s 2 Mv 22⋯⋯②1mv 021 M m v 2Mm 2 v 02⋯⋯③由上式不难求得平均阻力的大小： 至于木块前进的距离 s 2，可以由以上②、③相比得出： s 2mdMms 1、对子弹用动能定理：对木块用动能定理：d 2 M mMmv 02 mdf 2 M可以把这类问题统动量大小始终相等。
从图中可以看出，人、船的位移大小之和等于 L 。
设人、船位移大小分别为 l 1、l 2，则： mv 1=Mv 2，两边同乘时间 t ，ml 1=Ml 2，而 l 1+l 2= L ，∴ l 2 m L2Mm例 4. 总质量为 M 的火箭模型 从飞机上释放时的速度为 v 0 ，速度方向水平。
火箭向后以相对于地面 的速率 u 喷出质量为 m 的燃气后，火箭本身的速度变为多大？解：火箭喷出燃气前后系统动量守恒。
喷出燃气后火箭剩余质量变为 M-m ，以 v 0 方向为正方向，二、动量与能量1. 动量与动能动量和能量都与物体的某一运动状态相对应， 都与物体的质量和速度有关 .但它们存在明显的不 1同：动量的大小与速度成正比 p mv ；动能的大小与速度的平方成正比 E k 1mv 2 。
两者的关系： 2p 22mE k 。
动量是矢量而动能是标量。
物体的动量发生变化时，动能不一定变化；但物体的动能 一旦发生变化，则动量必发生变化 .2. 动量定理与动能定理动量定理： 物体动量的变化量等于物体所受合外力的冲量 . p I ，冲量 I FS 是力对时间的积 累效应。
动能定理：物体动能的变化量等于外力对物体所做的功 的积累效应 .3.动量守恒定律与机械能守恒定律 动量守恒定律与机械能守恒定律所研究的对象都是相互作用的物体系统，且研究的都是某一物理过程。
动量守恒定律的内容是：一个系统不受外力或者所受外力之和为 0，这个系统的总动量保 持不变；机械能守恒定律的内容是：在只有重力和弹簧弹力做功的情形下，系统机械能的总量保持 不变。
运用动量守恒定律值得注意的两点是： (1)严格符合动量守恒条件的系统是难以找到的。
如： 在空中爆炸或碰撞的物体受重力作用，在地面上碰撞的物体受摩擦力作用，但由于系统间相互作用 的内力远大于外界对系统的作用， 所以在作用前后的瞬间系统的动量可认为基本上是守恒的 .(2)即使 系统所受的外力不为 0，但沿某个方向的合外力为 0，则系统沿该方向的动量是守恒的 .动量守恒定律的适应范围广，不但适应常见物体的碰撞、爆炸等现象，也适应天体碰撞、原子 的裂变，动量守恒与机械能守恒相结合的综合的试题在高考中多次出现，是高考的热点内容 . 例 5. 如图所示，滑块 A 、B 的质量分别为 m 1与 m 2， m 1 m 2 ，由Mv 0mu M mv,vMv 0 mu MmE k W ，功W FS 是力对空间轻质弹簧相连接置于水平的气垫导轨上，用一轻绳把两滑块拉至最近，使弹簧处于最大压缩状态后 绑紧。
两滑块一起以恒定的速率 v 0向右滑动.突然轻绳断开 .当弹簧伸至本身的自然长度时，滑块 A 的速度正好为 0.求：(1)绳断开到第一次恢复自然长度的过程中弹簧释放的弹性势能 Ep ；(2)在以后的运动过程中，滑块 B 是否会有速度为 0 的时刻?试通过定量分析证明你的结论解：(1)当弹簧处压缩状态时，系统的机械能等于两滑块的动能和弹簧的弹性势能之和，当弹簧伸长 到自然长度时，弹性势能为 0，因这时滑块 A 的速度为 0，故系统的机械能等于滑块 B 的动能 .设这时滑块 B 的速度为 v ，则有 E 1m 2v 2.2由于只有弹簧的弹力做功，系统的机械能守恒，所以有： 1(m 1 m 2)v 02 E p E 2解得 Ep m 1(m 1 m 2)v 02 .2m 2可见在以后的运动中不可能出现滑块 B 的速度为 0的情况 . 例 6． 如图所示，坡道顶端距水平面高度为 h ，质量为 m 1的小物块 A 从坡道顶端由静止滑下， 进入水平面上的 滑道时无机械能损失，为使 A 制动，将轻弹簧的一端固 定在水平滑道延长线 M 处的墙上，一端与质量为 m 2 的 档板 B 相连，弹簧处于原长时， B 恰位于滑道的末端 O 点．A 与 B 碰撞时间极短，碰后结合在一起共同压缩弹簧，已知在 OM 段 A 、B 与水平面间的动摩 擦因数均为 μ，其余各处的摩擦不计，重力加速度为 g ，求： (1)物块 A 在与挡板 B 碰撞前瞬间速度 v 的大小； (2)弹簧最大压缩量为 d 时的弹性势能 Ep (设弹簧处于原长时弹性势能为零) ．势能为 E'p ，由机械能守恒定律得：1m 1v 12E'p (m1 m2) v0，根据动量守恒得( m 1 m 2)v 0 m 1v 1，22m 2(2)假设在以后的运动中滑块 B 可以出现速度为 0 的时刻，并设此时 A 的速度为 v 1 ，弹簧的弹性求出v 1代入上式得 :(m122m 2) v 02m 1 E'p (m 1 m 2)2v 022m 2因系统所受外力为 0，由动量守恒定律有： m 1 m 2) v 0m 2v . 解得 E(m 1 m 2)2v 022m 2因为 E'P 0，故得:(m1 m2) v02m 1(m 1 m 2 )2v 022m 2即 m 1 m 2 ，这与已知条件中 m 1 m 2 不符.解：（ 1）由机械能守恒定律，有： m 1gh 1m 1v 2，解得 v ＝ 2gh（ 2） A 、B 在碰撞过程中内力远大于外力，由动量守恒，有： m 1v （m 1 m 2）v 碰后 A 、B 一起压缩弹簧，当弹簧最大压缩量为 d 时，A 、B 克服摩擦力所做的功 W （m 1m 2）gd由能量守恒定律，有： 1（m 1 m 2）v 2E P22解得 E Pm1gh （m 1 m 2）gd m 1 m 2例 7．如图，半径为 R 的光滑圆形轨道固定在竖直面内．小球 A 、B 质量分别为m 、βm （β为待定系数）．A 球从左边与圆心等高处由静止开始沿轨道下滑，与静止于轨道最低点的 B 球相撞，碰撞后 A 、B 球能达到的最大高度均为 1 R ，碰撞4 中无机械能损失．重力加速度为 g ．试求：（ 1）待定系数 β；（2）第一次碰撞刚结束时小球 A 、B 各自的速度和 B 球对轨道的压力； （ 3）小球 A 、 B 在轨道最低处第二次碰撞刚结束时各自的速度。
解：（ 1）由于碰撞后球沿圆弧的运动情况与质量无关，因此， A 、B 两球应同时达到最大高度处，对2设第一次碰撞刚结束时轨道对 B 球的支持力为 N ，方向竖直向上为正，则 N mg m v 2，B球对R轨道的压力 N N 4.5mg ，方向竖直向下．3）设 A 、B 球第二次碰撞刚结束时的速度分别为 V 1、V 2，取方向水平向右为正，则三、应用动量守恒定律解题的几个注意点多个物体组成的系统在满足不受外力或所受合外力为零的条件下，利用动量守恒定律可以解决解得 V 1＝－ 2gR ，V 2＝0 （另一组解 V 1＝－ v 1， V 2＝－ v 2 不合题意，舍去）mv 2 mV 1mV 2，mgR 1mV12 1mV 222 1 2 2(m 1 m 2)gdA 、B 两球组成的系统，由机械能守恒定律得：mgR mgR mgR，解得 β＝3442） 设 A 、B 第一次碰撞后的速度分别为 v 1、v 2，取方向水平向右为正，对 A 、 B 两球组成的系统，有： mgR 1mv 121mv 22，2 1 2 2mv 12m 2gRmv 1 mv 2mv 1 1gR ，方向水平向左；解得v1v 21gR ，方向水平向右．许多系统内物体间存在复杂的相互作用的问题。