消除。
28
样品的择优取向：具有片状或柱状完全解理的样品
物质，其粉末一般都呈细片状或细律状，在制作样
品过程中易于形成择优取向 ，对粉末进行长时间
（例如达半小时）的研磨，使之尽量细碎；制样时
尽量轻压，或采用上述NBS的装样方法；必要时还
可在样品粉末中掺和等体积的细粒硅胶：这些措施
都能有助于减少择优取向。
Ｘ射线管
Ｘ射线产生原理
8
Ｘ射线学
Ｘ射线透视学 利用Ｘ对人体、 工件等的穿透 能力来探测人 体的病变及工 件的缺陷。
Ｘ射线晶体学 利用已知波长的X 在晶体中的衍射， 对晶体结构以及与 结构有关的各种问 题进行研究。
Ｘ射线光谱学 利用X在已知 结构晶体中的 衍射现象来测 定X射线的波 长。
9
X射线与物质的相互作用
(1)X射线的吸收:X射线通过物体时其强度逐渐衰减,一部分 射线被物体吸收。 -dI /I =μdx μ：线吸收系数 μ：X射线传播方向上单位长度内X射线强度衰减程度 μm ：质量吸收系数——单位重量物质对X的吸收； μm =μ/ρ （cm2 /ρ） x 积分得： x
I x I 0e
32
33
不论是哪一种测量方式，快速扫描的情况下都能相当
迅速地给出全部衍射花样，它适合于物质的预检，特 别适用于对物质进行鉴定或定性估计。对衍射花样局 部做非常慢的扫描，适合于精细区分衍射花样的细节 和进行定量的测量。例如，混合物相的定量分析，精 确的晶面间距测定、晶粒尺寸和点阵畸变的研究等。
29
测量方式和实验参数选择
（1）测量方式 连续扫描法： 将计数器连接到计数率仪上，试样以θ/ 分的速度转动，计数器以2θ/ 分的速度转动 ，即为 1 ：2的θ/2θ联动扫描，在选定的2θ角范围内，以设定的 扫描速度扫测各衍射晶面对应的衍射角和衍射强度。 测量结果自动存入计算机，可在打印终端输出测量结 果，绘出其衍射线强度和衍射角的关系图，即 I-2θ图 。 扫描速度：0.06ο~ 76.2ο/min 或 0.01~ 1.27o / Sec
hkl ），来自
相邻原子面衍射波相干的条件是波程差为波长的整 数倍（HKL）为衍射指标， （HKL）=（nhnknl），
它表示的是由同一晶面产生的不同级的反射。
布拉格方程给出了晶体（d），x射线（）与衍射角
（θ）之间的定量关系。每种晶体结构都为唯一的
衍射谱线，可以利用这一关系来进行样品的鉴定。
测角仪的衍射几何
24
光学布置
采用由窄缝光阑与梭拉光阑组成的联合光阑系统 梭拉光阑：将倾斜的Ｘ射线挡住 窄缝光阑a：控制与测角仪平面平行方向 的射线束的发散度 窄缝光阑b：控制入射线在试样上的照射面积 窄缝光阑f：控制进入计数器的辐射能量。 25
X衍射的试验注意事项
样品制备
在衍射仪法中，样品制作上的差异对衍射结果
15
应用衍射法测得的强度I（hkl）精确值，通
过晶体结构分析软件的运算（衍射强度的统一
，还原）可消除k、L、P、A、T的影响而得到
振幅(︱F（hkl）︳)，并以此作为晶体结构的
起始数据。
16
衍射方向
1、立方晶系：
sin
2
2
4a
2 2 2 ( h k l ) 2 19 2
荧光效应
当 X 射线投射到诸如硫化锌一类物质上，可以 产生荧光。用于显示X射线的径迹。
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散 射
X射线通过晶体时，按照经典电磁场理论，电磁波的周期 性扰动迫使组成晶体的原子中的电子产生受激振动---吸 收入射射线并向各个方向散发出次级X射线。以一定方向 入射到晶体上的X射线，一部分改变原来的方向向四面八 方发散而出---X射线的散射。 原子散射X射线的能力和原子中所含电子数目成正比，即 原子序数大的原子散射能力强。
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优点：扫描速度快、效率高、是衍射分析中最常用方法
31
步进扫描法
将计数器与定标器连接,首先让计数器转到起始的2θ角位置 ，按定时器设定的步宽和步进时间测量脉冲数，将脉冲数
除以步进的时间，即为该处对应的强度。然后计数器按设
定的步宽和步进时间，每前进一步，重复一次上述的测量 ，给出各步2θ对应的强度。 1）定时计数：设定步进时间，步进宽度，从设定的起始 角开始测定、直到设定的终止角。 2）定数计时：固定θ和2θ的位置测定峰的强度。 步进扫描的优点： 测量精度高、能给出精确的衍射峰位、衍射线形、积分 强度和积分宽度。适合作各种定量分析。
间 隙 固 溶 体 无 序
置 换 固 溶 体
有 序
沉 淀 结 构 组织 形状 分布 位向
取 向
织 构
宏 观 应 力
微 观 应 力
介 观 应 力
3
单晶材料
单晶 结 构 单晶 取 向 晶体 缺 陷
阵布 类拉 型非 点
状晶 和胞 大的 小形
原子类型及在 晶胞中的位置 X－四圆衍射仪
晶 体 学 与 外 观 座 标 的 关 系
材料结构表征技术
1
property
composition design
structure
preparation/ processing
performance
2
结构及表征技术
原子及分 子结构
单晶结构
多晶材料组织结构
固溶结构 结构取向 应力
物相及结构
物 相 的 组 成 及 含 量
物 相 的 形 貌 及 分 布
所产生的影响，要比照相法中大得多。因此，制备
符合要求的样品，是衍射仪实验技术中的重要的一
环，通常制成平板状样品。衍射仪均附有表面平整
光滑的玻璃或铝质的样品板，板上开有窗孔或不穿 透的凹槽，样品放入其中进行测定。
26
（1）粉晶样品的制备
将被测试样在玛瑙研钵中研成5μm左右的细粉；
将适量研磨好的细粉填入凹槽，并用平整光滑的2、四方晶系：sin
2
2 H 2 K 2
4 ( a2
L2 2 ) 2 20 c
3、六方晶系：
sin 2
2 4 H 2 HK K 2
( 4 3 a2
L2 2) c
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X射线物相分析
材料的性能与成分组织结构的关系
衍射花样 晶体结构
衍射几何理论
衍射线的位置 衍射线强度
散射波之间的将出现干涉现象，称为相干散射，其结果 就是在不同方向上出现不同强度的散射线，也就是“衍 射现象”，X射线在晶体结构分析中应用就是晶体对X射 线的衍射效应。
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布拉格方程
相干衍射的条件：波程差为波长的整数倍
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如果把具有晶体点阵结构的晶体看作是一些原子平
面族，是一组相互平行，间距相等的晶面网，并以 （hkl）表示晶面方向，相邻间距记为d（
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c、光学布置:发散的X射 线经样品反射后在计 数器处聚焦,与X射线 源位于同一圆周;
d、测角仪台面:狭缝、 光阑、计数器固定于 测角仪上，随计数器 一起转动；狭缝的作 用就是为了获得平行 的入射线和衍射线 e、测量动作(试样与计 数管的动作):θ-2θ 联动；
测角仪示意图
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测角仪圆：X射线的焦点 F 和计 数管光阑 G位于同一圆周上。 聚焦圆：X射线的焦点F、样品表 面O 和计数管光阑 G 所在的圆 样品上各个点反射线均能聚焦； 在每一个固定的角度只有一个反 射晶面的衍射线可以检测，可对 不同晶面逐一检测； 聚焦圆半径r会发生改变，角度增 加r减小；角度减小， r增加； r=R/2sinθ 误差θ 采用平板试验，使其表面与聚焦 圆相切；
6
X射线的产生：带电粒子在加速运动过程 中，就会产生X射线。 其产生的条件为： 1）产生自由电子； 2）使电子作定向高速运动； 3）在电子运动的路径上设置使其突然减 速的障碍物。
7
X射线管 1) 阴极：W丝制成，发射热电子。 2）阳极：常用靶材有Cr, Fe, Co, Ni, Cu, Mo, Ag, W 。 3）窗口：金属铍制成，保持高真空，对X吸收小。 4)聚焦罩 5）焦点1×10mm 6)表观焦点——点焦点，线焦点。
狭缝的大小对衍射强度和分辨率都有影响。大狭缝可得 较大的衍射强度,但降低分辨率。小狭缝能提高分辨率 但损失强度，一般如需要提高强度时宜选取大些狭缝， 需要高分辨率时宜选小些狭缝，尤其是接收狭缝对分辨 率影响更大。每台衍射仪都配有各种狭缝以供选用。
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晶体衍射强度与衍射空间的对称性 由大量晶胞组成的整个晶体，其特征强度(I（hkl）)
应正比于来自晶体全部晶胞中总散射波的振幅
(︱F（hkl）︳)的平方，故实际晶体衍射强度：
I（hkl）=kL(θ)P(θ)A(θ)T(θ) ︱F（hkl）︳2
其中极化因子P(θ)、积分因子L(θ)、温度因 子T(θ)、吸收因子A(θ)为影响实际晶体衍射强度 的几何与物理的因素。
19
物相定性分析的思路
制定标准物质的衍射卡片，即粉末 衍射卡片组（PDF）； 将试样的 d 值 I / I1与标准物质衍 射卡的 d 值和 I / I1 值进行对比， 便可进行物相鉴定。
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X衍射仪
X衍射仪原理图
X衍射仪设备图
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测角仪的构造
a、样品台:位于测角仪的中心,可绕样品法 线方向转动; b、X射线源:位于以样品台轴线为中心的圆 周上,与轴线平行;
玻璃板将其压紧；
将槽外或高出样品板面多余粉末刮去，重新将样
品压平、压紧、使样品表面与样品板面一样平齐 光滑。
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（2）特殊样品的制备
对于金属、陶瓷、玻璃等一些不易研成粉末的样品，可
先将其锯成窗孔大小，磨平一面，再用橡皮泥或石蜡将
其固定在窗孔内。对于片状、纤维状或薄膜样品也可取 窗孔大小直接嵌固在窗孔内。但固定在窗孔内的样品其 平整表面必须与样品板平齐，并对着入射X射线。 对于金属块样，如果存在应力，应该先通过热处理退火