Zom Zom
e 2 km hm
Zm1 Zom
从上式可看出，只要知道m+1层顶面波阻抗，就能 算出第m层的顶面波阻抗，以此类推，只要知道最 底层的顶面波阻抗，就能算出地球表面的波阻抗。
而对于底层的顶面波阻抗，由
于 z ,
Ex Cneknz Dneknz 0
所以 Dn 0,
Zn
Z on
i
kn
大地的视电阻率：
T
1 ωμ0
Z1 2
3、非各向同性（各向异性）介质中的大地电磁场 (1)非各向同性介质的张量电导率
同一点沿不同方向具有不同电导性的介质称为非各向
同介质，为了研究方便，假设介质中任一点都存在彼
此正交的两个电性主轴，两电性主轴上的电导率分别
为σ1和σ2，并且σ1 ≠ σ2。这种典型化的介质称为 对称非各向同性介质。
➢为适应大地电磁方法技术发展的需要，当今大 地电磁仪器发展的另一趋势是集成化、轻便化、多 道化和遥测遥控化。现在已经不是单纯的大地电磁 仪，而应该称为大地电磁系统； ➢70年代以来，我国也研制了几种型号的大地电磁 仪，为我国大地电磁的发展做出了重大贡献； ➢但目前用于生产的主要是国外MT仪器设备：加拿 大凤凰地球物理公司生产的V5-2000、V8多功能电 法仪；美国Zonge公司生产的GDP-32多功能电法仪； Metronix公司最新推出的GMS-07频率域综合电磁法 仪。
• 60年代以前，由于技术难度大，该方法的研究进展 缓慢。
• 但它具有探测深度大、不受高阻层屏蔽的影响、对 低阻层反应灵敏等吸引人的优点，因而对该方法的 研究始终为人们所关注。
• 70年代以来，由于张量阻抗分析方法的提出，方法 理论研究出现突破性进展，并随着电子、计算机、 信号处理技术突飞猛进的发展,大地电磁测深无论在 仪器研制，或是数据采集、处理技术与反演、解释 方法等方面的研究，都融合了当代先进的科学理论 和高新技术，这使大地电磁测深有了长足的进步。
Dmekmz )
Z xy
Ex Hy
i
km
Cmekmz Dmekmz Cmekmz Dmekmz
i
记km
Zom
为第m层的特征阻抗。
Z(z)
Zom
Cm e km z Cm e km z
Dm e km z Dm e km z
Z
om
1 1
( (
Dm Dm
/ Cm )e2kmz / Cm )e2kmz
Ey z
iH x
Ex z
iH y
Hz 0
H y z
1
Ex
H x z
1
Ey
Ez 0
(1－2－19a) (1－2－20a) (2－2－21a) (1－2－22a) (1－2－23a) (1—2—24a)
E偏振(Ey-Hx) （TM模式）
H偏振（Hy-Ex） （TE模式）
ρyx
=
1 ωμ
Z yx
2
=
1 ωμ
Ey Hx
2
2
=
ρxy
=
1 ωμ
Z xy
2
=
1 ωμ
Ex Hy
考虑到在国际单位制中，实测的磁场是B而不是H，而 H=B/µ；又除了铁磁介质外，一般岩石 µr=1，取 µ=µ0=4π×10-7H／m，ω=2π/T，并将E(mV／km)和 B(nT)用实际测量的单位代入，经过单位换算，得便于
一、地球天然电磁场特点
1、大地电磁场的形成
在很大地区范围内观测到的地球天然交变电磁场称 为大地电磁场。电场部分与称为大地电流的地球区 域电流的存在有关，而磁场部分与地磁变化或大地 电流的变化特点有关。 一次场源是由太阳微粒辐射作用下形成的地球磁层 和电离层的变化形成的．这种平面电磁波在铅直方 向上穿透地层过程中，在导电地层内激发出旋涡电 流，其传播深度主要依赖于振动频率或者场的变化 周期．
(b)Ｐ波特征 ：在电法勘探中利用称之为地磁脉动 的短周期脉动，称为Ｐ波。它具有周期为零点几秒 到几百秒的似周期振动特性。其中：
Ｐc波—在白天以波群形式几小时内连续出现， 故称该波为连续脉动波，且主要是在早晨和下午期 间出现。
Ｐｉ波—出现在晚间，脉动具有衰减的正弦波性 质，其周期为几十到几百秒，称这种振动为不规则 脉动波．
由于层状一维介质中的电性在水平方向上是均 匀的，因而垂直入射平面波的场强在水平方向上也应 该是均匀的，引入z轴向下的笛卡尔坐标系，将有
层状一维介质模型 图中Z1，Zm，…，Zn表示各层顶面的波阻抗
以H偏振波为例：
EEx
Ex Cmekmz Dmekmz
Hy
1
i
Ex z
km
i
(Cm e km z
电导率张量
(2)非各向同性介质的张量阻抗 假设大地介质是均匀非各向同性的，并且在水平方 向上存在两个彼此正交的电性主轴，主轴上的电导 率 分别为σ1和σ2，并且σ1≠σ2 假设测量轴x-y与电性主轴重合：
Ey z
i H x
Ex z
i H y
H y z
1Ex
H x z
2Ey
电磁波可以沿两个电性主轴分解为两组线性偏振波
为了说明等值现象的规律，必须导出不同地电断
面具有相同波阻抗的条件，根据波阻抗的递推公式
：
取薄岩 层
Zm
Zom
Zom (1 e2kmhm ) Zm1(1 e2kmhm ) Zom (1 e2kmhm ) Zm1(1 e2kmhm )
hm 0 并根据近似公式 lim ex 1 x
Zm
Zom
kmhmZom Zm1 Zom kmhmZm1
j1=σ1E1 , j2 =σ2 E2 jx= j1cosθ+ j2sinθ jy= - j1sinθ+ j2cosθ
令
（对称非各向同性 欧姆定律）
（张量电导率）
欧姆定律： 各向同性介质中：欧姆定律 J=σE 电流密度方向与电场强度方向一致 只有一个参数：电阻率或电导率 各向异性介质中：“普遍”欧姆定律 电流密度方向与电场强度方向不一致 任意各向异性：6个参数(三个主轴电阻率和三个偏角)
Ｐｃ－３和Ｐｉ－２亚振动类型的振幅最大，且 出现的概率也最大。此外，该类型波的振幅还与季 节、地理位置和太阳活动有关。
(c) 电磁矢量随时间的变化：大地电磁场的矢量 Ｅ和Ｈ不仅振幅随时间变化，而且方向也随时间 变化，故在有限时间里（与变化周期比较）矢量 端点描述出复杂的图形（矢端曲线），矢端曲线 的伸长线称为极化轴。
地磁层结构示意图
除与宇宙现象有关的低频场外，在地球上还有相对 高频（3-1000）的电磁场．其源可能是由工业漏电、超 长波无线电电台、大气电现象及地磁场的变化形成的。 高频主要分布在500-1000Hz，6000-8000Hz，低频为8300Hz。
2、 随机性与谐变性
(a)频谱特征：频率为１Ｈｚ的变化具有最小的 振幅，向高、低频段振幅均明显增加。
三、水平层状理论曲线及特点
1、水平二层曲线
2、水平三层曲线
3、大地电磁测深曲线的等值性
什么是等值性？ 当地电断面参数不同时，对应的视电阻率曲线形状基 本不变，这种特性成为等值性。
为什么会出现等值现象？ 理论上将，一个地电断面只能对应一条视电阻率曲线， 但由于一些地电断面与所对应的理论曲线差别甚微， 而实际观测、计算和图示都无法反映这种微小的差别， 所以会出现等值现象。断面中存在薄岩层是出现等值 现象的重要条件。
流密度，而薄层中电磁场近似均匀，根据直流电路的概念，其
中电流密度只与岩层的纵向电导有关，只要保持良导薄层的纵
向电导不变，厚度和电阻率的变化并不影响其中的电流密度分
布，相应的视电阻率曲线也无多大变化。但是，如果是良导厚
层，由于趋肤效应使厚层中电磁场分布不均匀，厚度或电阻率
的变化对电磁场结构具有不同的影响，故即使纵向电导保持不
H
y
当测量轴和电性主轴方向不一致时，设两者之间的 夹角为
Ex' Ey'
0 ZTM
ZTE 0
1
H H
x' y'
写成
（张量阻抗）
二维、三维介质中电磁场结构和研究方法与一维 介质差别很大，平面电磁波在一维介质中传播时，
其电场E和磁场H是正相交的，地面波阻抗是一标
量。而二维、三维介质中电磁场分量并不正交， 波阻抗是张量。
变，厚度和电阻率的变化也会使电阻率曲线有明显变化。
(2)H等值性
当薄层电阻率趋近于无穷时，纵向电导为零，则
Zm ihm Zm1
上式表明，高阻薄层的电阻率略有变化时，只要薄层 厚度不变，相应的视电阻率曲线基本不变。
物理解释：高阻层内没有明显的感应电流产生，它主 要作为电磁波的通路，传递上下岩层之间的电磁场信 息。高阻薄层本身电阻率略有变化，对地面电磁场的 影响不大，而厚度的变化却直接影响了电磁波的传播 距离。因而，厚度相同而电阻率略有变化的一组高阻 薄层，它们的视电阻率曲线是等值的。
• 我国的大地电磁测深工作始于20世纪60年代初期. 至今，经历了60 年代的引进、探索期，70 —80 年 代的研究、试验时期和90年代的迅速发展、推广应 用时期。
3、MT优点
• 仪器比较轻便（省去供电设备）； • 有丰富的频谱； • 勘探深度大； • 能穿透高阻层； • 等值作用范围小； • 场源为平面波，理论相对简单。
2、MT野外工作方法和技术
（1）测线、测点布置
➢测线与测点应按设计书规定进行布置。根据实际情 况允许少量在一定范围内调整，面积测量测线的移动， 在相应比例尺的图上不超过0.5cm；路线测量测点挪 动不超过二分之一点距。 ➢面积测量时，测区范围内发现有意义的异常应及时 加密测线，至少应有3个测点(不同测线)在异常部位。 ➢如因大地电磁测深曲线异常或失去连续性，必须加 密测点。 ➢测点不能选在山顶或狭窄的深沟底，应选周围开阔， 至少是两对电极范围内地面比较平坦相对高差与极距 之比小于10%的地方布点。