2、金属的循环韧性：
金属材料在交变载荷（振动）下在塑性变形区内加载时，吸收不可逆变形功的能力，称为金属的循环韧性。用塑性滞后环面积度量。
金属在弹性区内加载时吸收不可逆变形功的能力称为内耗。用弹性滞后环面积度量。
这两个名词有时混用。
金属的循环韧性又称消振性。目前尚无统一的评定标准，通常用振动试样中自由振动振幅衰减的自然对数值δˉ来表示其大小。
对于仪表传感元件，选用循环韧性低的材料，可以提高仪表的灵敏度。乐器所用金属材料的δˉ越小，其音质越好。
六、包申格（Bauschinger）效应
1、定义：金属材料经过预先加载产生微量塑性变形（残余应变小于1～4％），而后再同向加载规定残余伸长应力（σe）升高，反向加载时（σe）下降。这种现象成为包申格效应。
a b c d
4、应力－应变曲线(σ-ε曲线)
拉伸曲线（力－伸长曲线）的不足之处是曲线的形状与拉伸试样的几何尺寸有关，只能反映特定试样的力学性质。若用应力－应变曲线σ（F/A0）- (ΔL/LO)曲线表示，它与试样的几何尺寸无关，其形状相似。同时还可直接从σ-ε曲线上直接读出力学性能指标Rb、R0.2、A等。
教学
重点
和
难点
重点：单向静拉伸力学性能；冲击载荷下的力学性能；应力腐蚀和氢脆。
难点：单向静拉伸力学性能；金属的断裂韧度；复合材料的力学性能。
选用
教材
束德林主编《工程材料力学性能》，机械工业出版社2003
主要
参考
资料
郑修麟主编《材料的力学性能，西北工大版，2001
冯端主编《金属物理学》（第三卷，科学出版社1999
2、原因：用位错塞积群来解释。
3、度量：用包申格应变表示。即在给定应力下，拉伸卸载后第二次再拉伸与拉伸后第二次压缩两曲线之间的应变差。
4、危害：包申格效应在许多金属中均有发现。对高温回火的钢材较为明显。对预微量塑性变形的钢材若反向使用时，会产生很大危害。
在Ⅱ区，为均匀塑性变形阶段，是向下弯曲的曲线，遵循S＝ken规律。K，n均为材料常数。n为形变强化指数。
当n＝1时，上式变成σ＝Eε，表示理想刚性状态。
当n＝0时，则表示无硬化效应，表示理想塑性状态。
一般金属材料，1>n>0，n值不但在宏观上表征材料的形变强化特性，微观上反映了材料不同的应变强化机制。它是板材冲压成形和材料断裂分析的重要参数。
设置本课程的目的和教学目标是：通过学习材料力学性能使学生能够从各种机械零件或构件最常见的服役条件和失效现象出发，了解时效现象的微观机制，提出衡量材料时效抗力的力学性能指标；掌握各种指标的物理概念、实用意义和测试方法；明确它们之间的相互关系；分析各种因素对力学性能指标的影响，为机械设计与制造过程中正确选择和合理使用材料提供依据，为研制新材料、改进冷热加工新工艺，充分发挥材料性能潜力指明方向，并为机械零件和构件的时效分析提供一定基础。
匡震邦主编《材料的力学行为》，高等教育出版社1998
张清纯主编《陶瓷的力学性能》，科学出版社1997
吴人洁主编《复合材料》，天津大学出版社2000
备注
单元教案
授课主题（或章节）
第一章金属在单向静拉伸载荷下的力学性能
学时
10
教学内容
纲要
1、掌握应力-应变曲线；2、弹性变形与弹性不完整性；3、塑性变形、屈服强度、形变硬化；4、金属断裂、断裂强度、断裂理论及其应用
教学辅助
手段
教学课件
教学后记
由于本课程的前置课程应该有材料力学这门课，但材料科学与工程11级的同学没有学习过该课程，因此他们的基础欠缺，所以个人在教学中增加了这门课的相关知识，尽管如此，还有许多不到位不熟练的部分，希望以后增开这门课，或在其他课程中增加材料力学的相关知识点的教学。
分教案
授课主题（或章节）
三、真实应力与条件应力
1、条件应力
在拉伸试验过程中，试样的横截面积不断减小，如果用外力除以横截面积，得到的应力为条件应力。
σ＝
2、真实应力
如果用任意时刻的外力除以横截面积，得到的应力为真实应力。
S=
3、真实应力与条件应力的关系
S= ＝ =
可见，随载荷的增加，横截面积不断减小，ψ不断加大，真实应力S在不断增加。
教学目的
和要求
1、掌握应力-应变曲线；
2、理解弹性变形与弹性不完整性；
3、理解塑性变形、屈服强度、形变硬化；
4、理解金属断裂、断裂强度、断裂理论及其应用。
教学重点
应力-应变曲线
教学难点
塑性变形、屈服强度、形变硬化；金属断裂、断裂强度、断裂理论及其应用
授课方式
（请打√）
讲授(√)讨论课( )实验课( )习题课( )其他( )
5可以标定出金属材料的最基本的力学性能指标。这些性能指标是机械设计、制造、选材、工艺评定以及内外贸易订货的主要依据。
本章将讨论性能指标的定义、测试方法以及试验方法的意义特点等。
第一节拉伸力－伸长曲线和应力应变曲线
单向静拉伸试验是工业上应用最广泛的金属力学性能试验之一，原因是其测得的性能指标比较稳定，具有广泛的可比性。
2中碳钢的拉伸曲线如图b所示，它有屈服阶段，但波动微小，几乎成一条直线，均匀塑性变形后产生颈缩，然后试样断裂。
3淬火后低中温回火钢的拉伸曲线如图c所示，它无可见的屈服阶段，试样产生均匀塑性变形并颈缩后产生断裂。
4铸铁、淬火钢等较脆材料在室温下的拉伸曲线如图d所示，它不仅无屈服阶段，而且在产生少量均匀塑性变形后就突然断裂。
1、在没有外加载荷作用时，金属中的原子在其平衡位置附近产生震动。
2、相邻两原子之间的作用力由引力和斥力叠加而成。一般认为：引力是金属正离子和自由电子间的库仑力所产生，而斥力是由离子之间因电子壳层产生应变所致。引力和斥力都是原子间距的函数。
当原子间距因受力减小时，斥力开始缓慢增加；当电子壳层重叠时，斥力迅速增加。
在Ⅲ区，曲线向上弯曲，可能是由三向应力造成的。
先简要复习上次课的内容，而后引入本节内容
本节教学内容结束后复习一些材料力学的基础知识：杆件的基本变形
；外力与内力；应力的概念；应变。
课后作业
教学后记
分教案
授课主题（或章节）
第二节弹性变形与弹性不完整性
课次
3
授课方式
（请打√）
讲授(√)讨论课( )实验课( )习题课( )其他( )
开课前向学生介绍自己，以及对该课程的准备情况；介绍课程主要内容，学习方法，主要参考书等
课后作业
教学后记
分教案
授课主题（或章节）
第一节应力-应变曲线
课次
2
授课方式
（请打√）
讲授(√)讨论课( )实验课( )习题课( )其他( )
学时
2
教学目的
和要求
掌握拉伸试样的应力-应变曲线；理解真实应力与条件应力，真实应变与条件应变；掌握真实应力应变曲线。
引力随原子间距的增加而逐渐下降。
合力曲线在原子平衡位置处为零。
3、原子间相互作用力F与原子间距r的关系为：
F= －
式中A、r0－与原子本性或晶体、晶格类型有关的常数。
上式中第一项为引力，第二项为斥力。可见，原子间相互作用力与原子间距离的关系并非虎克定律所示的直线关系，而是抛物线关系。但外力要较小时，原子偏离平衡位置不远，合力曲线的起始阶段可视为直线，则虎克定律表示的外力－位移（原子间相互作用力－原子间距离）线性关系近似是正确的。
一、光滑拉伸试样
光滑试样是相对于缺口试样和裂纹试样而言的。
1、采用光滑试样的目的：
光滑试样可保证试验材料承受单向拉应力，而缺口试样或裂纹试样将导致缺口或裂纹周围处于两向或三向应力状态。
2、试样的种类：
经常使用的光滑试样可分为：圆柱形试样、板状试样和管状试样。详见国家标准（GB/T228-2002金属材料室温拉伸试验方法）
学时
2
教学目的
和要求
掌握弹性变形及其实质，掌握弹性模量定义及其影响因素；了解弹性比功、滞弹性、包申格效应。
教学重难点
教学内容纲要
备注
变形－金属发生形状和尺寸改变的现象。分弹性变形和塑性变形。
变形可以由多种因素引起，在此仅讨论应力所引起的变形。
一、弹性变形及其实质
1、物理过程（实质）
可用双原子模型来解释。
XXXX教案
2013-2014学年第2学期
课程名称
材料力学性能
授课专业班级
材料科学与工程2011级
授课教师
职称
教学单位
教研室
材料科学
学期授课计划
课程类别
专业核心
总学分
3
总学时
48
本学期学时
教学
周次
周
学时
学时分配
48
16
4/2
讲授
实验
上机
练习
讨论
考查其他（习Biblioteka ）486教学
目的
和
基本
要求
本课程是高等学校本科材料科学与工程类专业的一门重要的专业课程。
教学重难点
真实应力与条件应力，真实应变与条件应变。
教学内容纲要
备注
第一节应力-应变曲线
复习上节主要内容，然后引入本节知识：
一、光滑拉伸试样
二、拉伸曲线及应力应变曲线
三、真实应力与条件应力
四、真实应变与条件应变
1、条件应变
伸长量与原始标距长度之比，即ε＝ 称为条件应变。
2、真实应变e
对任意时刻真正伸长率是这时刻相对于前时刻试样的伸长Δli与前一时刻长度li之比，即
εi＝
试样的真实应变定义为每一时刻的真正伸长率的总和，即
e＝ + + +…+ ＝ln
3、条件应变与真实应变之间的关系
e＝ln ＝ln（ ）＝ln（1+ε）