第6章 漫反射光谱
光谱测量方法 将TiO2样品在6MPa压力下制成圆片,以标准白 板作参比,在装有积分球的UV/Vis/NIR分光光度计 上测得250-500 nm的漫反射谱、用365 nm处的表 现吸光度(与F(R)函数值成正比) 来比较不同温度制 备样品对光的吸收能力。
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光谱
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光谱解析
图3给出了不同温度下烧结的TiO2样品的DRS 谱图,由图可见,所有样品都有明显的吸收带边(光 吸收阈值),光谱吸收带边位置可由吸收带边上升的 拐点来确定,而拐点则通过其导数谱来确定。 TiO2样品的吸收带边与烧结温度的关系示于图4曲 线(1),虽然在400℃附近出现最大的吸收带边,但从 总体上看,样品的吸收带边随烧结温度的升高和晶粒 尺寸的增大,发生了光谱吸收带边的红移。
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MgO的光谱
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BaSO4的光谱
reflects well in range 335 – 1320 nm
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二、测定方法
1. 仪器
紫外-可见-近红外漫反射光谱计
UV-Vis-NIR diffuse reflectance spectroscopy (Varian CARY 500 )
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• 紫外分光光度计与紫外漫反射的区别: 紫外分光光度计与紫外漫反射的区别:
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这种红移趋势说明如下。由图1 这种红移趋势说明如下。由图1、图2可知,随着烧结温 可知, 度的升高,一方面,样品的晶粒尺寸有所增大. 度的升高,一方面,样品的晶粒尺寸有所增大.当烧结温度低 400℃时 晶粒的增长平缓且尺寸较小,高于400℃ 400℃时 于400℃时,晶粒的增长平缓且尺寸较小,高于400℃时,晶粒 的增大明显且尺寸较大,由尺寸量子效应理论可知, 的增大明显且尺寸较大,由尺寸量子效应理论可知,当纳米材 料的粒径越小,其带隙越宽.尺寸量子效应就越明显. 料的粒径越小,其带隙越宽.尺寸量子效应就越明显.这和在 烧结温度低于400℃ 400℃时 样品吸收带边红移量较大, 烧结温度低于400℃时,TiO2样品吸收带边红移量较大,高于 400℃时 变化比较平缓的现象相一致, 400℃时,变化比较平缓的现象相一致,表明烧结温度较低的 样品具有显著的尺寸量子效应。另一方面, 样品具有显著的尺寸量子效应。另一方面,样品的晶型从锐钛 矿向金红石转化.由于金红石型的TiO 带隙宽度(3 0eV)比锐 (3. 矿向金红石转化.由于金红石型的TiO2带隙宽度(3.0eV)比锐 铁矿的TiO2(3 2ev)窄 随着烧结温度的升高, TiO2(3. 铁矿的TiO2(3.2ev)窄,随着烧结温度的升高,金红石相含量 逐渐增多,光谱吸收带边发生红移。TiO2样品在365nm处的表 样品在365nm 逐渐增多,光谱吸收带边发生红移。TiO2样品在365nm处的表 现吸光度( FR值表示 与烧结温度的关系示于图4曲线(2) 值表示) (2)。 现吸光度(用FR值表示)与烧结温度的关系示于图4曲线(2)。可 以看出,其变化在400℃处有一个极大值,烧结温度低于400℃ 400℃处有一个极大值 以看出,其变化在400℃处有一个极大值,烧结温度低于400℃ 的样品,表现吸光度随烧结温度的升高而增强, 400℃时达 的样品,表现吸光度随烧结温度的升高而增强,在400℃时达 到最大,此后,随着烧结温度的进一步升高, 到最大,此后,随着烧结温度的进一步升高,表现吸光度急剧 减弱
第四章 催化剂的表征
三、漫反射光谱(DRS)
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漫反射光谱是一种不同于一般吸收光谱的在紫 外、可见和近红外区的光谱,是一种反射光谱,与 物质的电子结构有关。 漫反射光谱可以用于研究催化剂表面过渡金属 离子及其配合物的结构、氧化状态、配位状态、配 位对称性;在光催化研究中还可用于催化剂的光吸 收性能的测定;可用于色差的测定等等。
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2.漫反射光与积分球 2.漫反射光与积分球 :
Diffused reflectance and integrating sphere:
Sample有吸收 反射量减少
The characteristics of typical integrating sphere coatings
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In Situ Cell & Integrating Sphere
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4. Characterization and catalytic properties of tin-containing mesoporous silicas prepared by different methods
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Fig. 6 shows the UV–vis diffuse reflectance spectra of the different tin-containing MCM-41. For all G samples, the spectrum is mainly composed of a very intense absorption at 220 nm, in agreement with a tetrahedrally coordinated tin. For high tin loadings, a small shoulder, characteristic of hexacoordinated tin, can be observed near 260 nm. In contrast, the samples prepared by the other ways display always non-negligible absorptions near 260–280 nm which can be ascribed to the presence of hexacoordinated monoand/or polymeric tin.
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方程式(漫反射定律) ● Kubelka—Munk 方程式(漫反射定律)
F ( R
∞
) = K
/ S
=
(1
− R ∞ 2 R ∞
)
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K 为吸收系数,S 为散射系数, R∞ 表示无限厚样品的反射系数R 的极限值。 F (R∞ ) 称为减免函数或Kubelka—Munk函数。
● 实际测定的是 R’∞, 不是绝对反射率 R ∞,即相对 一 个标准样品的相对反射率。 ● 其值依赖于波长 F(R’ ∞)—波长 ●对应于透射光谱的消光系数 ● 在一个稀释的物种的情况下正比于物种的浓度 (相似于 Lambert-Beer law)。
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● 漫反射光谱的表达
朗伯定律描述入射光和吸收光之间的关系。 朗伯定律描述入射光和吸收光之间的关系。 Kubelka—Munk 方程式描述一束单色光入射到一 种既能吸收光,又能反射光的物体上的光学关系。 种既能吸收光,又能反射光的物体上的光学关系。
LogF ( R∞
(1 − R ) ) = LogK − LogS = Log
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比比谁的手 更白! 更白!
你能猜出每条反射曲线对应 你能猜出每条反射曲线对应 反射曲线 的是哪只手 的是哪只手吗?
B
右上图:手背皮肤的紫外可见漫 右上图:手背皮肤的紫外可见漫 反射曲线
A
C
左下图:上图所测曲线的各个“ 左下图:上图所测曲线的各个“样 品”
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三、催化剂研究中的应用
1. 光吸收性质的漫反射光谱, 基于此可以确定过渡金属离子的电子结构(价 态,配位对称性)。 2、漫反射光谱
当光照射到固体表面时,发生反射和散射。 镜面反射: ● 镜面反射: 反射角=入射角 反射角 入射角 光不被吸收!
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●
漫 反 射:
当光束入射至粉末状的晶面层时, 当光束入射至粉末状的晶面层时,一部分光在表 层各晶粒面产生镜面反射; 层各晶粒面产生镜面反射;另一部分光则折射入表层 晶粒的内部,经部分吸收后射至内部晶粒界面, 晶粒的内部,经部分吸收后射至内部晶粒界面,再发 生反射、折射吸收。如此多次重复, 生反射、折射吸收。如此多次重复,最后由粉末表层 朝各个方向反射出来,这种辐射称为漫反射光。 朝各个方向反射出来,这种辐射称为漫反射光。 漫反射光
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3. 含硅和钴中孔磷酸铝分子筛的合成及其波谱学性质
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图5是不同钴含量的CoAPO样品焙烧前后的紫外漫反射图.图 中535、580和650nm附近出现的三个吸收带是具有d7结构的 Co(II)形成四面体配位众—d电子跃迁的特征吸收带,表明Co进 入分子筛骨架。在可见光区270、230和220nm附近出现的吸收 带可归属于O—M电子转移吸收带,其强度随着Co含量的升高而 增加。熔烧后,Co/A1比为0.05时,样品的这些吸收带强度减 弱,而Co/A1为0.1时.样品的该吸收带强度却赂有增加,这些 谱带宽化表明该中孔材料几乎无固定孔墙结构. 另外,Si的引入也影响着Co的骨架取代,若在合成CoAPO样 品时添加正硅酸乙酯TEOS,制得样品的图如图6所示,对于 549—635nm范围的吸收带,少量Si的引入(Si/A1=0。10),该 吸收带强度增加,而大量Si的加入(Si/A1=0。20)则吸收带强 度减弱。因而,少量Si的引入将有利于Co进入磷酸铝分子筛骨 架。
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1/R∞ 和 Log (1/R∞) ——相当于透射光谱测定中的
吸收率: log (1/R) = log (100/%R) 。 用log (1/R) 单位是因为其与样品组分 的浓度间有线性相关性。
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● R∞的确定
一般不测定样品的绝对反射率,而是以白色标准物 质为参比(假设其不吸收光,反射率为1),得到的相 对反射率。 参比物质:要求在200 nm – 3 微米波长范围反射 率为100%,常用MgO, BaSO4,MgSO4等,其反射率 R ∞定义为1(大约为0.98-0.99). MgO 机械性能不如 BaSO4, 现在多用BaSO4作标准。
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一、基本原理
1、固体中金属离子的电荷跃迁。
在过渡金属离子-配位体体系中,一方是电子给予体 ,另一方为电子接受体。在光激发下,发生电荷转移, 电 子吸收某能量光子从给予体转移到接受体,在紫外区 产生吸收光谱。 当过渡金属离子本身吸收光子激发发生内部d轨道内 的跃迁(d-d)跃迁,引起配位场吸收带,需要能量较低, 表现为在可见光区或近红外区的吸收光谱。