（1） 线偏振光
偏振光（线偏振光）
光振动只沿某一固定方向的光 .
E
振动面
符号表示
v
(2)自然光
传播方向 z
（3） 光速、频率和波长三者的关系
(a)波长:振动状态在经历一个周期的时间内向前传播的距离。
(b)光速
c 2.998 108 m / s 3 108 m / s
1 ν T
ε= h v v — 光的频率 h —普朗克常数
m0 1 c
2
(1-17)
E h
爱因斯坦认为光子既是粒子、同时又是波。光在 与物质相互作用时粒子性明显，光在传播中则波动性突 出。光的这种粒子性和波动性相互对立又并存的性质， 叫做光的“波粒二象性”。
h p c
波动性和粒子性是光的客观属性，同时存在； 光是电磁波，具有波动性质，有一定得频率和波长； 光是光子流，光子是具有一定能量和动量的物质粒子； 一定条件下，波动性较明显，把光看作一列一列的光
波组成的；
光的吸收、发射、光电效应等过程，粒子性较为明显，
把光看作是有一个一个光子组成的光子流；
二.
光的波粒二象性
对电磁场----用经典电动力学的Maxwell方程组描述 1、光波——波长为4000埃～7600埃的电磁波
电磁波--电磁场是E和B的振动由近及远传播的过程
X
E
u
Z
Y B
电矢量叫做光矢量,光波是横波.
3. 爱因斯坦站在了巨人肩膀上 电磁波理论虽然使光的波动说一度占领了光学领 域，但19世纪末，实践中遇到的光与物质相互作用的许 多 现象却无法解释，如黑体辐射、光的吸收与发射、 光电效应、光化学反应等。1905年，爱因斯坦发展了普 朗克的量子假说，在一种全新的物理意义上提出了光子 学说。 光在本质上是由一些具有确定能量和动量的物质微 粒——光量子或光子所组成，而光子的能量和动量的数 值，与一定的光的频率或波长相对应，即
两式统一写成
U U 0 cos t U 0 cos2vt
②.简谐波方程
U U 0 cos ( t ) U 0 cos (t z ) c
2t 2z z U U 0 cos (t ) U 0 cos( ) c T
电磁波的传播
光波具有时间周期性和 空间周期性
受边界条件限制空间的电磁波：一系列独立的 具有特定波矢 k 的平面单色驻波。即只允许驻波 光模式存在！
平面波的复数表示法
U Re[U0ei (t kz) ]
Re【】表示取【】的实数部分。 光强：单位时间内通过垂直于光传播方向单位面积的光波能量；用 字母I表示。 光强I与光矢量大小的平方成正比，即 IU 2 ，
(c)频率和周期：光矢量每秒钟振动的次数 (d)三者的关系 在真空中
c 0
各种介质μ 中传播时，保持其原有频率不变，而速度 各不相同
0 υ υ ( )
c
（4） 单色平面波
波面——相位相同的空间各点构成的面
平波面——波面是彼此平行的平面,且在无 吸收介质中传播时,波的振幅保持不变。
2. 麦克斯韦建立了光的电磁理论
19世纪初,电的发明和应用,将人类带进了电器时代。 1863年英国物理学家麦克斯韦，以库仑、安培、法拉第在 电学上的发现为基础作了进一步发展，创立了电磁波理论。 其要点是：变化的电场产生磁场，变化的磁场产生电场， 二者交替产生由近及远的传播，既电磁波。并建立了著名 的麦克斯韦方程。1887年赫兹用实验的方法产生了电磁波， 证实了麦克斯韦的电磁波理论。1901年俄国物理学家列别 捷夫用实验测定了光压，结果与电磁理论十分相互，从而 进一步巩固了光的电磁理论，麦克斯韦电磁波的传播速度 上有限的 ，其速度在真空中为每秒30万公里，与光速一 样，从而确认了光波也是电磁波。 应用光的电磁波理论,基本上能比较完满地解释光的 反射、折射、干涉、衍射、偏振、双折射等与光的传播性 有关的一系列重要现象。
核聚变实验的六路真空靶室
实验中采用大功率(1014KW)钕玻璃激光器
பைடு நூலகம்
1.1
一.
1.
光的波粒二象性
光的发展简史
牛顿和惠更斯与光的理论学说
牛顿在1669年提出光的“微粒说”.他认为光是从光 源发 出的一种光微粒流,具有直线传播的性质.光微粒流有 弹性,并且能被某些物质吸收.光微粒流遇到物质时,如果不 被吸收,就会被弹回来. 惠更斯在1678年提出光的“波动说”.他认为光从一 处传播到另一处,是和水波类似的波. 这两学说在相互争论中发展,一直持续了200多年,牛 顿的微粒说能圆满地解释光的直线传播、反射等现象,因 而在很长一个时期内占统治地位.但后来人们又在实验中 发现,微粒说不能解释光的干涉、衍射等现象.这就促使科 学家们去探索新的答案.
5、球面波及其复数表示法
球面波—光波波面为一系列通信球面的波。 球面简谐波的方程： U U 0 cos (t r ) c
r
球面波的复数表示法： U
U 0 i (t kr ) e r
2、 光子
引言：爱因斯坦断言：光是由光子组成 （一）.光子的基本性质
① 一定种类的光子的能量,与一定的光的频率相对应
③.简谐波波矢——空间角频率
2 k n 0 波矢k是一个矢量，方向沿着光线传播的方向。

④.光波模——以某一波矢
2 k n0

为标记的驻波
在激光理论中，光波模是一个很重要的概念。 一种模式是电磁 麦氏方程的解 波运动的一种类 型，不同模式以 特解：单色平面波。 不同的k 区分。 通解：一系列单色平面波的叠加。 自由空间中的电磁波:任意波矢的平面波均可以存在!
单色平波面——具有单一频率的平 面波。
X
r p
B
I(v)
Y
v0 v
I (v)
I (v 0 )
I (v 0 ) 2
E
Z
0
实际上任何光波都不可能是全单色 的，总有一定的频率宽度。 当△v＜＜v0时，就叫准单色波。
简谐波——理想单色平面波 ①.简谐振子模型
p p0 cos0t E E0 cos t E0 cos2vt B B0 cos t B0 cos2vt