1，部件名称：
1.激光器及激光器支架；
8．旋转台中心校准刻度表
14. 反射镜调节器
2.旋转台底座
9. 光束聚焦调节透镜
15. 目镜
3.旋转台
10. 样品池组件
16.孔径片
4.旋转臂
11． 光束阻拦器
17. 滤光轮
5.2mm准直狭缝
12A. 光束调节透镜（水平）
18. 检测器
6.检测器支架
12B. 光束调节透镜（垂直）
(3)
由C=0的直线斜率可求得<Rg2>
当??0、C?0时，公式(1)简化为
(4)
θ=0、C=0在纵坐标上交点的倒数即为
除了用Zimm图处理光散射数据外，还可采用Debye和Berry作图法。该实验的关键技术是高分子溶液必须进行仔细除尘和纯化，以达到清亮透明。溶剂应当预先重蒸纯化。高分子溶液则需要经过适当孔径的微孔过滤器直接过滤注入散射池。
Abert Einstein(1879-1955)
研究了液体的光散射现象。
Chandrasekhara (1888-1970)
1928年，印度籍科学家Raman提出了Raman 效应（也称拉曼散射），即光波在被散射后频率发生变化的现象。
Peter Debye（1884-1966）
延续了Einstein的理论，描述了分子溶解于溶剂中所产生的光散射现象，提出用Debye plot。1944年，Debye利用散射光强测得稀溶液中高分子的重均分子量。
(1)
其中：
K：
光学常数，K=4π2(dn/dc)2n02/(NAλ04)
R?：
瑞利因子，R?=I?r2/I0
：
重均分子量
Rg：
均方根回旋半径
A2：
第二维里系数
n
溶剂的折光指数
C：
溶质分子的浓度（g/mol）
n0：
标准液体的折光指数
dn/dc：
溶液的折射率与其浓度变化的比值
NA：
阿伏伽德罗ell (1833-1879)
解释了光是一种电磁波，并正确地计算出光的速度。
Lord Rayleigh(1842-1919)
1881年，Rayleigh应用Maxwell的电磁场理论推导出，在无吸收、无相互作用条件下，光学各向同性的小粒子的散射光强与波长的四次方成反比。并解释了蓝天是太阳光穿透大气层所产生的散射现象。
一、光散射发展简史：
Tynadalleffect（1820-1893）
1869年，Tyndall研究了自然光通过溶胶颗粒时的散射，注意到散射光呈淡淡的蓝色，并且发现如果入射光是偏振的，这散射光也是偏振的。Tyndall由此提出了19世纪气象学的两大谜题：为什么天空是蓝色的为什么来自天空的散射光是相当偏振的
2.动态光散射
与静态光散射相比，动态光散射不是测量时间平均散射光强，而是测量散射光强随时间的涨落，因此称为“动态”。当一束单色、相干光沿入射方向照射到高分子稀溶液中，该入射光将被溶液中的粒子（包括高分子）向各个方向散射。而且，由于粒子的无规则布朗运动，散射光的频率将会随着粒子朝向或背向检测器的运动出现极微小的（-105～7）的增加或减少，使得散射光的频谱变宽，即所谓的产生Doppler效应（频谱变化）。显然，频率变宽的幅宽（线宽Γ）是同粒子运动的快慢联系在一起的。但是，加宽的频率（-105～7）与入射光频率（～1015Hz）相比，更小得多，因此难以直接测得其频率分布谱。然而，利用计算机和快速光子相关技术并结合数学上的相关函数可得到频率增宽信息。如果频率增宽完全是由平动扩散所引起，那么由此可测得高分子平动扩散系数及其分布、流体力学半径等参数。这种技术称为动态光散射（光子相关光谱），由于散射光的频率发生了非常微小的相对移动，所以动态光散射又称为准弹性光散射。公式如下：
散射池和匹配液池：圆形样品池的圆心要求与检测器的旋转中心重合。通常，样品池固定在一个中空的恒温铜块中，铜块置于一个直径为150mm的同心石英杯（也称匹配液池）中，杯中充满了折射率与石英玻璃相近的匹配液（十氢萘）。光学上，匹配液池和十氢萘的作用是使样品池的外壁增厚，直径增大为100mm。从而入射光束不会因为样品池细小的直径而出现聚焦或者发散，从而可最大限度减小杂散光的影响。
旋转台（角度计）：旋转台利用蠕动齿轮和球状轴承转动，可通过手动或计算机控制，可将测量角度控制在8°～162°之间任一角度。
检测器系统：检测器是将光信号转变为电信号的器件。目前常用的有PMT(光电倍增管)和APD(雪崩型二极管)两种种检测器：APD以其高灵敏度适用于小颗粒的测量；PMT检测器以其良好的线性范围适合测量分布较宽的样品体系。需要说明的是，APD检测器必须采取完善的保护措施，包括光路保护与检测器自身的带有微处理器CPU的电子保护装置，要不如极易烧坏。整个检测系统装在一个转臂上，散射光进入检测器之前，先经过“透镜---狭缝---孔径片---滤光轮”的光学系统的会聚。孔径片的大小有100μm、200μm、400μm、1mm、2mm和3mm，一般情况下：动态测量时，选用的孔径片越小，光路的相干体积就越小，绘制出的相关函数就会越好，测量精度就会越高；静态测量时，选用大孔片，这样可以测得稳定的散射光强。如静态测量选用如200μm的小孔径片，光强受样品的布朗运动影响比较大，将得不到稳定的散射光强。滤片轮装有适于、532nm、与不同波长的激光源过滤片（并根据用户具体要求加装滤光片），根据不同的激光器选择不同波长的滤光片。
BrunoH.Zimm（1920-2005）
1948年，Zimm提出了着名的Zimm作图法，即在一张图上同时将角度和浓度外推到零，从而准确计算出高分子的分子量。从此，光散射成为测定高分子分子量的一种经典方法。
Robert Pecora
1964年，提出了动态光散射的理论分析。
CumminsH Z
1964年，测定了聚苯乙烯胶乳稀溶液的散射，得到与理论一致的结果。
激光光散射技术及其应用
Laser Light Scattering SystemTechnologyandApplication
BROOKHAVEN INSTRUMENTS
(
地址：北京市海淀区牡丹园北里甲1号中鑫嘉园东座A105室
美国布鲁克海文公司公司北京技术服务中心
邮编：100083
电话：86
传真：
其中 和 分别为在时间 和 时计数器所接收到得光子数，N为总通道数。对于一个给定对于一个给定的的弛豫时间τ，相关器可算出C（τ）一个对应的值（运算结果得到图4相关函数）。
入射光波长
I?：
入射光光强
I0
散射光光强
r
光源到测量点的距离
将KC/Rθ对sin2(θ/2)+ kC作图，即得到Zimm Plot，其中K为调整横坐标的设定值。见图2。通过以下三种特例，可推导出 ，A2和<Rg2> 的值。
当θ?0时，公式(1)简化为
(2)
由θ=0直线的斜率可求得A2。
当C?0时，公式(1)简化为
（9）
对一个高分子稀溶液一般而言，Γ对浓度C和测量角度?的依赖性如下：
（10）
其中：
D：
角度和浓度外推到零时的扩散系数
kD：
平动扩散的第二维利系数
：
一个与高分子构型、分子内运动以及溶剂性质相关的参数
三、仪器介绍
动静态激光光散射仪（也称为广角激光光散射仪）属于精密的光学仪器，为了实现动态和静态光散射测量的功能，仪器结构组成上有其独特的特点。图1显示了Brookhaven公司广角激光散射仪的平面及侧面结构图。下面就结构图1中各个部件的名称以及主要部件的特点作一简略介绍。
19. 角度调节器
7A,B. 旋转台中心调节螺丝
13A. 狭缝调节器（水平）
20. 角度离合器
7C. 旋转台中心固定螺丝
13B. 狭缝调节器（垂直）
21. 支撑环
2，主要部件介绍：
激光器：激光器种类很多，常见的有氦氖、固体、氩离子等激光器，功率介于10～3000mW之间。按激光颜色来分，主要由532nm附近的绿光激光器和632nm附件的红光激光器。使用者可以根据高分子溶液的散射和吸收特点来选择合适功率和波长的激光器。近年来，关于高分子溶液的吸收问题越来越引起关注，很多用户因此搭建了双激光光源的光散射系统（比如200mW 532nm的绿光激光器和35mW的红光激光器），这样就很好解决了吸收问题。通常根据高分子溶液的散射强弱，入射光强通过一组衰减片来加以调节。
图2 光强随时间变化的曲线图
相关器：相关器是动态光散射的一个核心部件。检测器输出的光强信号类似于图2所示的那样，初看起来像是无规律的噪声，当仔细分析发现，信号谱中含有光散射体系的信息，这些光强信号分析和处理都由数字相关器来计算完成。具体的计算按照时间相关函数的定义进行，即 ，运算示例如图3，
图3 光强自相关运算
匹配液循环系统：在光散射测量过程中，经常会频繁地更换样品池，容易导致匹配液有杂质，从而对散射光产生影响。匹配液循环系统主要由蠕动泵、过滤膜和管路组成，其作用是在测量之前将匹配液循环过滤，达到清洁样品池表面和澄清匹配液的目的，同时对匹配液池也有保洁作用（清洗匹配液池后需重新准直管路）。
温度循环系统：温度循环系统主要由热量交换装置（位于匹配液池中部和底部）和外部水浴循环器组成。热量交换装置以环状形式垂直位于样品的周围，并且独立于匹配液的循环之外，在测量时可以关掉匹配液循环，而温控系统继续有效的工作。一般的温控范围是-20～80℃（选件-20～150℃），并可由软件进行程序控制。需要注意的是，当实验温度低于室温时，可用干燥、无油的空气或氮气冲刷匹配器的外表面，以防止因为结冰（雾）对散射光强的干扰。
激光光散射技术和应用
近年来，光电子和计算机技术的飞速发展使得激光光散射已经成为高分子体系和胶体科学研究中的一种常规的测试手段。现代的激光光散射包括静态和动态两个部分。在静态光散射中，通过测定平均散射光强的角度和浓度的依赖性，可以得到高聚物的重均分子量Mw，均方根回旋半径Rg和第二维利系数A2；在动态光散射中，利用快速数字相关器记录散射光强随时间的涨落，即时间相关函数，可得到散射光的特性弛豫时间τ，进而求得平动扩散系数D和与之对应的流体力学半径Rh。在使用过程中，静态和动态光散射有机地结合可被用来研究高分子以及胶体粒子在溶液中的许多涉及到质量和流体力学体积变化的过程，如聚集和分散、结晶和溶解、吸附和解吸、高分子链的伸展和卷缩以及蛋白质长链的折叠，并可得到许多独特的分子量参数。