关于温度传感器特性的实验研究摘要：温度传感器在人们的生活中有重要应用，是现代社会必不可少的东西。

本文通过控制变量法，具体研究了三种温度传感器关于温度的特性，发现NTC 电阻随温度升高而减小；PTC 电阻随温度升高而增大；但两者的线性性都不好。

热电偶的温差电动势关于温度有很好的线性性质。

PN 节作为常用的测温元件，线性性质也较好。

本实验还利用PN 节测出了波尔兹曼常量和禁带宽度，与标准值符合的较好。

关键词：定标转化拟合数学软件EXPERIMENTAL RESEARCH ON THE NATURE OF TEMPERATURE SENSOR1.引言温度是一个历史很长的物理量，为了测量它，人们发明了许多方法。

温度传感器通过测温元件将温度转化为电学量进行测量，具有反应时间快、可连续测量等优点，因此有必要对其进行一定的研究。

作者对三类测温元件进行了研究，分别得出了电阻率、电动势、正向压降随温度变化的关系。

2.热电阻的特性2.1实验原理2.1.1Pt100 铂电阻的测温原理和其他金属一样，铂(Pt)的电阻值随温度变化而变化,并且具有很好的重现性和稳定性。

利用铂的此种物理特性制成的传感器称为铂电阻温度传感器，通常使用的铂电阻温度传感器零度阻值为100Ω（即Pt100）。

铂电阻温度传感器精度高，应用温度范围广，是中低温区（- 200℃～650℃）最常用的一种温度检测器，本实验即采用这种铂电阻作为标准测温器件来定标其他温度传感器的温度特性曲线，为此，首先要对铂电阻本身进行定标。

按IEC751 国际标准，铂电阻温度系数TCR 定义如下：TCR=(R100-R0)/(R0×100) (1.1)其中R100 和R0 分别是100℃和0℃时标准电阻值（R100=138.51Ω，R0=100.00Ω），代入上式可得到Pt100 的TCR 为0.003851。

Pt100 铂电阻的阻值随温度变化的计算公式如下：Rt=R0[1+At+B t2+C(t-100)t3] (-200℃<t<0℃) (1.2)式中Rt 表示在t℃时的电阻值，系数A、B、C 为：A=3.908×10 ‒ 3℃ ‒ 1；B=-5.802×10 ‒ 7℃ ‒ 2；C=-4.274×10 ‒ 12℃ ‒ 4。

因为B、C 相较于A 较小，所以公式可近似为：Rt=R0（1+At）(0℃<t<850℃) (1.3)为了减小导线电阻带来的附加误差，在本实验中，对用作标准测温器件的Pt100 采用三线制接法。

2.1.2热敏电阻温度特性原理热敏电阻是阻值对温度变化非常敏感的一种半导体电阻，它有负温度系数和正温度系数两种。

负温度系数热敏电阻(NTC)的电阻率随着温度的升高而下降；而正温度系数热敏电阻(PTC) 的电阻率随着温度的升高而升高。

下面以NTC 为例分析其温度特性原理。

在一定的温度范围内，半导体的电阻率ρ和温度T 之间有如下关系：ρ = A1e B/T(1.4)式中A1 和B 是与材料物理性质有关的常数，T 为绝对温度。

对于截面均匀的热敏电阻，其阻值R T可用下式表示：lR T = ρs将(1.4)式代入(1.5)式，令A = A1l/s，于是可得：(1.5)R T = Ae B/T(1.6)对一固定电阻而言，A 和B 均为常数。

对(1.6)式两边取对数，则有1ln R T = BT+ ln A (1.7)1可以发现ln R T与T成线性关系，在实验中测得各个温度T 下的R T值后，即可通过作图求出B 和A 值，代入(1.7)式，即可得到R T的表达式。

式中R T为元件在温度T(K)时的电阻值(Ω)，A 为在某一较大温度时元件的电阻值(Ω)，B 为常数(K)，其值与半导体材料的成分和制造方法有关。

热敏电阻的温度系数αT定义为: 2.2实验内容1 dR TαT =R T dT (1.8)(1)运用冰水混合物和沸水对Pt100 进行标定;(2)以Pt100 作为标准测温器件来定标实验室中的NTC 温度传感器，温度范围控制在室温到100℃之间。

基于实验数据给出该器件的电阻温度曲线，并研究温度系数随温度的变化关系;(3)用类似的方法研究PTC 的电阻温度关系，结合实验数据寻找实验室提供的PTC 器件的电阻温度关系的经验公式，并研究其温度系数。

2.3实验结果与讨论2.3.1Pt100 的定标观察Pt100 的电阻关于温度的函数关系式，发现电阻与温度近似成线性关系。

因此，将Pt100 分别浸入冰水混合物和沸水中，读出Pt100 测得的温度，完成测量温度与实际温度之间的换算。

由此得出实与测之间的关系：2.3.2NTC 温度特性研究t实= 1.05t测‒1.37(SI)将Pt100 作为测温元件，改变温度，测量NTC 的电阻变化，得到如下数据：55.0 56.38329.53 1.546 7.3434 3.034660.0 61.63 334.78 1.305 7.1740 2.987065.0 66.88 340.03 1.100 7.0031 2.940970.0 72.13 345.28 0.941 6.8469 2.896275.0 77.38 350.53 0.807 6.6933 2.852880.0 82.63 355.78 0.6892 6.5355 2.810785.0 87.88 361.03 0.5927 6.3847 2.769990.0 93.13 366.28 0.5079 6.2303 2.730295.0 98.38 371.53 0.4389 6.0843 2.6916100 103.6 376.75 0.3827 5.9473 2.65431运用数学软件画出ln R关于的图像，如下图所示：T由此可得：则A=e ‒ 3.80=0.0224，B=3670K.ln R =3670T ‒ 3.803670R T = 0.0224e T(SI)1 dR TαT = RTdT=‒3670T2(SI)运用数学软件，可画出温度系数随温度的变化曲线：由图可得，NTC 的温度系数为负，说明NTC 的电阻随温度的升高而减小，又温度系数的绝对值不断减小，说明NTC 电阻的电阻减小幅度不断减小。

2.3.3PTC 温度特性研究PTC 电阻关于温度的测量数据如下：运用作图软件可将这些点在图上描绘出来：运用拟合的手段，可得出PTC 电阻的大致表达式：可得：R = 293500 ‒ 1808T + 2.780T2(SI)由图可得：PTC 的电阻随温度的升高而增大。

3.热电偶温差电动势的研究3.1实验原理将两种不同材料的导体或半导体A 和B 焊接起来，构成一个闭合回路。

当导体A 和B 的两个接触点之间存在温差时，回路内便产生电动势，这种现象称为热电效应（或称塞贝克效应）。

热电偶就是利用这一效应来工作的，它能将对温度的测量直接转换成对电势的测量，是工业上最常用的温度检测元件之一。

当组成热电偶的材料一定时，温差电动势Ex 仅与两接点处的温度有关，并且与两接点的温差在一定的温度范围内有如下近似关系式：E x= α(T h‒ T c)(1)式中α称为温差电系数，对于不同金属组成的热电偶，α是不同的，其数值上等于两接点温度差为1℃时所产生的电动势。

Th 为工作端温度，Tc 为冷端的温度。

为了测量温差电动势，就需要在图2-1 的回路中接入电位差计，但测量仪器的引入不能影响热电偶原来的性质，例如不影响它在一定的温差T-Tc 下应有的电动势EX 值。

要做到这一点，实验时应保证一定的条件。

根据伏打定律，即在A、B 两种金属之间插入第三种金属C 时，若它与A、B 的两连接点处于同一温度Tc，则该闭合回路的温差电动势与上述只有A、B 两种金属组成回路时的数值完全相同。

所以，我们把A、B 两根不同化学成份的金属丝的一端焊在一起，构成热电偶的热端(工作端)。

将另两端各与铜引线(即第三种金属C)焊接，构成两个同温度(Tc)的冷端(自由端)。

铜引线与电位差计相连，这样就组成一个热电偶温度计，如图2-2 所示。

通常将冷端置于冰水混合物中，保持Tc=0℃，将热端置于待测温度处，即可测得相应的温差电动势，再根据事先校正好的曲线或数据来求出温度Th。

热电偶温度计的优点是热容量小，灵敏度高，反应迅速，测温范围广，能直接把非电学量温度转换成电学量。

因此，在自动测温、自动控温等系统中得到广泛应用。

3.2实验内容1.以Pt100 作为标准测温器件来研究实验室中热电偶的温度特性曲线，温度范围控制在室温到100℃之间。

2.计算热电偶的温差电系数，比较热电偶和热敏电阻在温度特性方面的区别。

3.3实验结果与讨论60.0 61.63 61.63 2.6865.0 66.88 66.88 2.9570.0 72.13 72.13 3.1475.0 77.38 77.38 3.3480.0 82.63 82.63 3.5685.0 87.88 87.88 3.8190.0 93.13 93.38 4.0195.0 98.38 98.38 4.23100 103.6 103.6 4.40绘制E x-ΔT图像：可以发现，温差电动势随温度升高而增大，且与温度成正比关系，这一性质要优于PTC 元件。

且由图可以发现，温差电动势与温差并不是严格的正比关系。

通过计算斜率，可大致得到温差电系数：α = 4.12 × 10 ‒5 V/K4.P N 节正向压降与温度的关系4.1实验原理PN 结温度传感器有灵敏度高、线性较好、热响应快和体小轻巧易集成化等优点。

理想的PN 结的正向电流IF 和正向压降VF 存在如下近关系式：qV F I F = I S ekT(3.1)其中 q 为电子电荷；k 为玻尔兹曼常数；T 为绝对温度；IS 为反向饱和电流。

IF 是一个和 PN 结材料的禁带宽度以及温度有关的系数，可以证明：qV g(0)I S = CT r e‒ kT(3.2)其中 C 是与结面积、掺质浓度等有关的常数，r 也是常数（r 的数值取决于少数载流子迁移率对温度的关系，通常取 r=3.4）；Vg(0)为绝对零度时 PN 结材料的带底和价带顶的电势差。

将(3.2)式代入(3.1)式，两边取对数可得：(k C )kT rV F = V g(0) ‒ q ln I F T ‒ qln T = V 1 + V n1 (3.3)其 中 V = V (kC )kTr 。

1 g(0)‒ q ln I FT, Vn1=‒q ln T方程(3.3)就是 PN 结正向压降作为电流和温度函数的表达式，它是 PN 结温度传感器的基本方程。

令 IF=常数，则正向压降只随温度而变化，只不过在方程(3.3)中包含了非线性项 Vn1。