cV
dt
d
cV (t0
t )(
hA
cV
)
exp(
hA
cV
)
hA0
exp(
hA
cV
)
※0~ 时间内传给流体的总热量：
Q 0 d
0
h
A
0
e
xp(
hA
cV
)d
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0 cV
1
exp
hA
cV
15
（2） 时间常数
令
c
cV
hA
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
e c
0
※当 时
0 0
即t t
※当
时
c
与几何参数、物理性 质、换热条件有关
(, ) m ( )
cos(1)
f
( Bi , )
则平板中任意点过余温度比 m 0 m 0
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31
相当于第一 类边界条件
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32
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任意时刻平板 内温度均匀
33
书中的诺谟图仅适用一维平板第一类边界条件下的加热及冷却
过程以及具有恒温介质的第三类边界条件，并且Fo>0.2
Q0
cV (t0 t )
0
τ时刻的平均 过余温度
当Fo>0.2时，正规状况阶段温度场与导热量的计算式可统一表示为：
( , 0
)
A exp(
12 Fo)
f
( 1 )
Q Q0
1
A exp(12Fo)B
其中，A、B、f(μ1η)的表达示见表3-1。
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30
3、非稳态导热正规状况阶段的工程计算方法
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(, ) (0, )
(, ) m ( )
cos( 1 )
与时间无关
29
（3）一段时间间隔内所传导的热量计算式
从初始到平衡所传递 的热量（最大传热量）
考察热量的传递 Q0 cV (t0 t )
若令Q为从初始到某一时刻τ内所传递热量，则
Q cV [t0 t(x, )]dV 1
因此，这样的无量纲数又被称为特征数，或者准则数， 比如，毕渥数又称毕渥准则。以后会陆续遇到许多类似 的准则数。特征数涉及到的几何尺度称为特征长度，一
般用符号 lc 表示。
对于一个特征数，应该掌握其定义式＋物理意义， 以及定义式中各个参数的意义。
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12
§3.2 零维问题的分析法—集中参数法
exp(1) 0.368
0
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16
※ hA hV A2 cV A cV 2
hV
A
a
V A2
Biv Fov
方程中指数的量纲：
hA
Vc
W m2K
m2
kg m3
Jkg K
[
m3
]
w J
1 s
物体中的温度
呈指数分布
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0
t t t0 t
exp(Biv Fov )
w
h
tw
tf
若某函数 t(x, y, z, )满足上述方程及初始、边界条
件，此函数为唯一解。
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9
3、第三类边界条件下Bi数对平板中温度分布的影响
物体内部导热热阻：
表面对流换热热阻：1 h
特性长度 特征数 （准则数）
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毕渥数：Biv
1
h
h
10
0
21 3
t t0 0
的表面传热系数为100W/(m2·K)。
鸡肉丝的 810kg / m3、c 3.35kJ /(kg K )、 1.1W /(m K )。
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20
解：∵ Biv
hl
100 2 103 1.1
/4
0.045
0.05
可以使用集中参数法
∵
h
cl
100 810 3.35103 2 103 / 4
17
（3）毕渥数与傅立叶数的物理意义
Bi hlc lc 1h
固体内部单位面积导热热阻 固体表面单位面积对流换热热阻
无量纲 热阻
Fo lc2 a
换热时间 边界热扰动扩散到lc2面积上所需要的时间
无量纲 时间
lc
V A
特征 长度
Fo越大，热扰动就能越深入地传播到物体内部， 因而，物体各点温度就越接近周围介质的温度。
—图线法（诺谟图法）
以无限大平板为例，Fo>0.2 时，取其级数首项即可
e (,
)
0
1
2 sin 1 sin 1 cos
1
12F0 cos(1 ) f (Fo, Bi, )
三个变量，因此，需要分开来画
根据简化表达式先绘出
再根据任意点与中心处 过余温度之比绘出
m ( ) f (Fo, Bi ) 0
n 为方程 1 n cos(n ) Bi , n 1,2, 的根
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27
2、非稳态导热正规状况阶段分析解的简化
（1）非稳态导热正规阶段的物理概念与数学含义
三种几何形状分析解均有 n f (Bi)
当Bi一定，n↑, n↑迅速，
则分析解中时间影响部分
exp(
2 n
Fo)
随Fo增加而迅速衰减。
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35
§3.4 半无限大物体的非稳态导热
主要内容: ※半无限大 物体的定义 难点
( definition of semi-infinite body )
※半无限大物体在非稳态导热中的温度分布
( distribution of temperature in semi-infinite
0
th(
m
H
)
3
实际散热量
7. f 假设整个肋表面处于肋基温度下的散热量
8. 肋面总效率
0
Ar f Af
Ar Af
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4
第三章 非稳态热传导
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5
主要内容：
非稳态导热过程中温度场的变化规律及换热量的分析 求解方法。包括：
1. 零维非稳态导热的集中参数分析法；
Fo>0.2，只保留第1项与完整级数误差小于1%
相当于Cn=0（n≥2） 则三个分析解无穷级数的第1项即为正规状况阶段温度场的解。
t(, ) t f (Fo, Bi,)
0
t0 t
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（2）正规状况阶段三个分析解的简化表达式
平板
( , 0
)
1
2 sin 1 sin 1 cos
(, 0
)
n1
Cn
exp(
2 n
FO
)
cos(
n
)
其中，
FO
a 2
,
x
Cn
n
2 sin n cos n sin
n
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n 为方程
tan
n
Bi
n
,n
1,2,
的根
25
（2）圆柱 无量纲温度的分析解为
(, )
0
n1
Cn
exp( n2FO )J0 (n)
其中，
FO
a
R2
,
r R
Cn
1
cos(1
x
) exp( 12Fo)
圆柱
(, ) 0
2
1
J
2 0
(
J1
1 )
( 1 )
J12
(1
)
exp(
12
Fo)
J
0
(
1
)
球
( , 0
)
2
sin( 1) 1 cos(1) 1 sin( 1) cos(1)
exp( 12Fo)
sin( 1) 1
以平板为例，正规状况阶段的任意时刻，任意处（ η ）与 平板中心处（ η=0.0）处的过余温度之比为
03传热学第三章非稳态热传导
3.边界条件 第一类边界条件：给定壁面温度 tw 第二类边界条件：给定壁面热流密度 qw
第三类边界条件：对流换热条件 h t f
4.无内热源平壁导热（单层和多层）
q (t1 t2 )
（单层）
q
tw1
tw(n1)
n i
（多层）
i1 i
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2
5.圆筒壁导热（单层和多层）
始状态）。
t
t1
t1
初温t0
上升到tw
被 测 t2 介 质
热探针
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满足半无限大物体要求
t2
t0
end
38
1、三种边界条件下半无限大物体温度场的分析解
c t
x
t x
y
t y
z
t
•
z
控制方程 t a 2t ,0 x
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2
n
J1(n )
J
2 0
(n
)
J12
(n
)
n 为方程
n
J1(n ) J0 (n )
Bi , n
1,2,
的根
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26
（3）球 无量纲温度的分析解为
(,
0
)
n1
Cn
exp(
2 n
FO
)
1
n
sin(