偏振光干涉中o 光和e 光的相位
以课件上的问题为例：
设单色平面光波沿z 方向传播，即k //z ：
1. 在偏振片P 1之后，晶片C 之前的光场是： )2cos(11z t e A E P λ
πω−=r r
现在事先把它分解为o 光和e 光：
)2cos(
)()2cos()(11e e 1o o 1z t e e e A
z t e e e A E P P λ
πωλπω−⋅+−⋅=r r r r r r r （1）
这里1P e r 是沿偏振片P 1的偏振方向的单位矢量，o e r 和e e r
是o 光和e 光偏振方向的单位矢量，。

上图表示出了所有的单位矢量，它们都在x －y 平面内。

原则上讲，这些单位矢量的方向是可任意规定的，影响的只是它们之间点积的正负，但为了保证现在的o 光和e 光没有相位差，即cos 函数内不出现π（如果o e r 沿图中的反方向定义，
就会引起这个π），则o e r 、e e r 与1P e r
应保持上图所示关系。

在上图的规定中，αcos )(1e =⋅P e e r r ，αsin )(1o =⋅P e e r
r 。

2. 在晶片C 之后，偏振片P 2之前的光场是：
)2cos()()2cos()(11e e 1o o 1z t e e e A z t e e e A E P P λ
πωδλπω−⋅++−⋅=r r r r r r r （2）
与（1）式不同的是，（2）式中的o 光和e 光有了相位差δ，这是由晶片引起的。

这时一般
y
z
k
x
合成为椭圆偏振光。

3. 在偏振片P 2之后的光场是（对o 光和e 光，只有沿P 2方向的分量可通过）：
)
2cos())(()2cos())((212212e e 1o o 1z t e e e e e A z t e e e e e A E P P P P P P λπωδλπω−⋅⋅++−⋅⋅=r r r r r r r r r r r 这时的情况是：振动都沿同方向－2P e r
方向的、相差恒定的两个波叠加，故可产生干涉。

具体分析相位，除了由晶片引起的δ，还存在可能由光矢量分解引起的π，表现在)(2o P e e r
r ⋅和)(2e P e e r
r ⋅差负号。

在上面的情形中，的确引入了π的相位差。