熵
entropy
描述热力学系统的重要态函数之一。

熵的大小反映系统所处状态的稳定情况，熵的变化指明热力学过程进行的方向，熵为热力学第二定律提供了定量表述。

为了定量表述热力学第二定律，应该寻找一个在可逆过程中保持不变，在不可逆过程中单调变化的态函数。

克劳修斯在研究卡诺热机时，根据卡诺定理得出，对任意循环过程都有Image:熵１.jpg，式中Image:熵２.jpg Q是系统从温度为T的热源吸收的微小热量，等号和不等号分别对应可逆和不可逆过程。

可逆循环的Image:熵３.jpg表明存在着一个态函数熵，定义为
Image:熵４.jpg
对于绝热过程Q＝0，故S≥0，即系统的熵在可逆绝热过程中不变，在不可逆绝热过程中单调增大。

这就是熵增加原理。

由于孤立系统内部的一切变化与外界无关，必然是绝热过程，所以熵增加原理也可表为：一个孤立系统的熵永远不会减少。

它表明随着孤立系统由非平衡态趋于平衡态，其熵单调增大，当系统达到平衡态时，熵达到最大值。

熵的变化和最大值确定了孤立系统过程进行的方向和限度，熵增加原理就是热力学第二定律。

能量是物质运动的一种量度，形式多样，可以相互转换。

某种形式的能量如内能越多表明可供转换的潜力越大。

熵原文的字意是转变，描述内能与其他形式能量自发转换的方向和转换完成的程度。

随着转换的进行，系统趋于平衡态，熵值越来越大，这表明虽然在此过程中能量总值不变，但可供利用或转换的能量却越来越少了。

内能、熵和热力学第一、第二定律使人们对与热运动相联系的能量转换过程的基本特征有了全面完整的认识。

从微观上说，熵是组成系统的大量微观粒子无序度的量度，系统越无序、越混乱，熵就越大。

热力学过程不可逆性的微观本质和统计意义就是系统从有序趋于无序，从概率较小的状态趋于概率较大的状态。

在信息论中，熵可用作某事件不确定度的量度。

信息量越大，体系结构越规则，功能越完善，熵就越小。

利用熵的概念，可以从理论上研究信息的计量、传递、变换、存储。

此外，熵在控制论、概率论、数论、天体物理、生命科学等领域也都有一定的应用。

注：熵的增加表示系统从几率小的状态向几率大的状态演变，也就是从比较有规则、有秩序的状态向更无规则，更无秩序的状态演变。

焓
enthalpy
热力学中表征物质系统能量的一个重要状态参量，常用符号H表示。

对一定质量的物质,焓定义为H＝U+pV,式中U为物质的内能，p为压力，V为体积。

单位质量物质的焓称为比焓，表示为h＝u+p/ρ,u为单位质量物质的内能（称为比内能），ρ为密度，1/ρ为单位质量物质的体积。

焓具有能量的量纲。

一定质量的物质按定压可逆过程由一种状态变为另一种状态，焓的增量便等于在此过程中吸入的热量。

气体的内能是气体分子微观运动的动能，其中包括分子的平移动能、分子转动动能和分子内部的振动以及离解能量等。

单原子气体分子只有平移动能，多原子气体分子除具有平移动能外，还有转动和振动能。

在热力学温度1500K以下，振动和离解能可忽略不计，气体内能只包括平移动能和转动能。

这两部分能量在理论上都正比于热力学温度T。

对于完全气体（在常温常压下,空气与完全气体很相近）,定压比热cp可视为常数,单位质量气体的焓等于c
p
和气体热力学温度
T的乘积,即h=c
p T。

实验测定实际气体的c
p
同T和p都有关系，温度的影响比压
强要大一些，但影响都不很大。

在理论和工程计算中，c
p
常被看成常数。

在温度
不太高时（如一般热机和超声速飞机所达到的温度），空气的c
p
值通常取为1004.6焦耳/（千克·开）。

在气流问题中，气体的比焓等于气体内能和流动功之和,因为p/ρ等于单位质量流体流进某流管截面时反抗压力所作的功（即流动功）。

单位质量气体的总能量等于比焓与宏观流动动能之和，称为总比焓，通常以h0表示。

在与外界没有能量交换的气流中，沿流管气体的总比焓不变，即为常值。