入射光
• 这被称为 全内反射.
反射光
临界角
Snell’s 折射定律:
n1 sin 1 n2 sin 2
全内反射：临界角
Transmitted (refracted) light kt n2 n 1 > n2 ki Incident light kr Reflected light
2
1
例如n1 1.454,
0 1.55 m h 1 m 估算 h的值
h 1.8761 cos
思考：波导芯层厚 度对解的数量有什 么影响？ 思考：波导芯层折 射率n1对解的数量 有什么影响？
h k0n1h cos
思考：解的数量还和什 么因素有关？
n2 sin c n1
平板波导中TE偏振光的模
y z
Em ( x, y, z, t ) e x f m ( y) cos(ωt m z ) m 0,1, 2,3 (模数)
思考：线性代数求解过程的物理含义

在线性代数里什么叫做本征解？ 本征解具有什么特征？ 正交独立
“模”：麦克斯韦方程组在给定边界条件下的 本征解。
鱼眼看天空
全反射
water
水下的天空

为什么图片中天空是这样的
sky(refraction here)
total internal reflection here
平面波导射线分析

光线只有全反射才能在波导里稳定传输
n2
n1 > n2 波导内入射角 > c 全反射形式稳定传输
波导的数值孔径
如果将光耦合进入波导稳定传输，那么 在空气中的入射角应满足什么条件

光在光纤中传输时，感测外界环境变化对光的 强度,波长,频率,相位,偏振态等光学性质的变化 的影响
思考：下面的光栅主要损耗来源
n1
n2
如果n1是硅，折射率为3.4；n2是空气， 折射率为1
光栅尖角为45度
思考：从上次课可以看到，光要想耦 合进入波导或光纤稳定传输，入射角 必须小于某个值θ0，但是否只要小于 该角度就能稳定传输呢？
TE偏振
Hx 1 Ey jω μo z
1 Ey jω o x Hz
Ey
1 jω e
Hz Hx x z
TM偏振
Ex Ez
1 Hy jω e z
1 Hy jω e x
Hy
1 Ez Ex jω o x z
core
nhigh
nlow
nlow nhigh nlow 脊形波导
cladding 条形（矩形）波导
cladding core 渐变折射率 (GRIN) 光纤 阶跃折射率光纤
基本概念回忆：内反射
光在玻璃里入射到与空气交接的界面上 air glass
将发生什么?
内反射
当入射角很小时
• 入射能量分为反射和折射两束：强度满足菲涅尔定律.
思考：和TE偏振相比，上式有何区别？
n1 cos 1 n2 cos 2 rs = n1 cos 1 n2 cos 2
n1 cos 2 n2 cos 1 rp = n1 cos 2 n2 cos 1
思考：为什么光纤由芯层和包层组成， 只有芯层行不行？
根据以上知识猜测光纤传感及集成生 物检测芯片的物理原理
相位不存在突变之说，相位的产生途径只有一个， 即传输一段距离，即相位变化源自于
思考：从以上分析可以得到什么必然 结论？
2 h 2m 212 213 , m 0,1, 2...
E A exp j k r
全反射时，光不是于入射点终止，而是 前进了一段又回来了
C
D
光在波导里的传输
light
当波导芯层是宽500nm，厚 220nm的硅，包层是二氧化 硅时，只存在一个模
?
如果芯层和包层宽度都变为1微米
思考：原 因

内容回顾
k
→


→
β
2 h 2m 212 213 , m 0,1, 2...
tan 12 p

思考：κ和β分别具有什么物理意义？
波导数值孔径
sin min n2 ; 全反射临界角 n1
最大入射角, 0 max可以从Snell’s定律求得
n sin 0 max n1 sin c n1 n2
2
2
数值孔径:
NA n sin 0 max n1 n2 n1 2
2 2
n1 n2 n1
以TE偏振为例
Hx 1 Ey jω μo z
1 Ey jω o x
思考，E、H切向连 续条件怎么用？ Ey、Hz在界面处连续
Hz
Ey
1 jω e
Hz Hx x z
n2
连续 连续
连续
连续
TE偏振的本征方程
思考：该式是否可以化简成一个更简明的形式？
2 90
Evanescent wave
1
c
Critical angle
1 c TIR
(c)
(a)
n sin c 2 n1
(b)
1 c and total internal reflection (TIR).
n2 sin c n1
[2.1-4]

思考：一只鱼或一个潜水员在水下仰望天空， 大概是什么样的？
• 折射角 < 90o
air glass
入射光线
反射光线
内反射
• 随着入射角 , 折射角 • 当折射角 = 90 • 此时的入射角 = 临界角 C air glass
折射光线
C
C
反射光线
入射光线
内反射
• 如果入射角继续 , 不再有折射光线出现
air glass
入射光线
反射光线
内反射
• 因此加入入射角 > C, 光将全部留在玻璃里面. air glass
tan 12 p

思考：κ和β分别具有什么物理意义？
k0n1 sin
k0 n1 cos
思考：全反射时的相位变化究竟怎么 产生的？
2 h 2m 212 213 , m 0,1, 2...
思考：光在传输过程里如何产生相 位变化？ E A exp j k r
n1 cos 1 n2 cos 2 rTE (或rs )= n1 cos 1 n2 cos 2
代入折射定律n1 sin 1 n2 sin 2
当全反射发生时
根号为虚数，因此此时的 反射系数为一复数

k
→


→
β
2 h 2m 212 213 , m 0,1, 2...
古斯汉欣(Goos-Hanchen)位移
在全反射发生时， 实际入射光会部 分进入光疏介质， 形式上相当于反 射点相对入射点 有个偏移距离
古斯汉欣位移
思考：这个位移Δ究竟有多大呢？
TM偏振的本征方程
前面讨论都是由电磁场理论，对TE偏振求解获得的，对 TM偏振也可以获得类似的解
2 h 2m 212 213 , m 0,1, 2...
2 h 2m 212 213 , m 0,1, 2...
只有满足这个条件（本征方程）的光才可能稳 定传输。每个m取值代表本征方程的一个解。 所以，能够稳定传输的θ0是不连续的。
2 h 2m 212 213 , m 0,1, 2...
对s（TE）偏振，
思考：光纤的基本结构




为何使用包层？ 为何波导材料是二 氧化硅而不是硅？ 为何光纤芯层厚度 在8-10微米左右？ 为何包层和芯层的 折射率差别只有不 到1%？
为了让最后的本征解有且只有一个！思考原因
多模色散
现在是否理解光通信 为何要用单模光纤？
思考：从射线光学的角度，不同 模式沿z方向传输速度不同，这会 导致什么后果？
k0 n1 cos
2 p 2 k02 n2 q
2 2 k02 n3
k0n1 sin
以 h 为变量，对方程左右两边分别 作出曲线
假设n2=n3，即p=q
本征方程
假设n2=n3，即p=q
每个交点就是 关于κh方程的 一个解
k0 n1 cos
入射偏振态
p-polarization: TM E-field 平行于入射平面 s-polarization: TE E-field 垂直于入射平面
Ex E
Hx H Ey
1 e1 e2 2 -x x=0 y z
Hy
x=0 y z
Ez
Hz
1 e1 e2 2
-x
回忆：在电磁场与电磁波的学习中是 如何分析图示的平板波导结构的？
集成光电子学导论
第一章 光波导基本理论 宋军
平面光波导的类型



按几何形状划分： 平板波导 条形波导 脊形波导 按折射率分布划分： 阶跃型 渐变型
一维受限（平板）和二维受限（条形） 波导
Y X Z
Y
X
平面光波导的类型
2-d 光限制 1-d 光限制 cladding core cladding 平板波导 nlow nhigh nlow
集成光电子学构成的基本形式

光纤 平面光波导
平面光波导理论
——电磁场分析与射线分析
为什么要研究这个问题？


能对物理光学、激光原理的一些重要概念有更 深入的认识 能理解光通信的作用原理 是基于光纤波导应用方向，如光纤传感等得以 存在的根本所在