《量子力学》题库一、简答题1 试写了德布罗意公式或德布罗意关系式，简述其物理意义 答：微观粒子的能量和动量分别表示为： ων ==h Ek nhp ==ˆλ其物理意义是把微观粒子的波动性和粒子性联系起来。

等式左边的能量和动量是描述粒子性的；而等式右边的频率和波长则是描述波的特性的量。

2 简述玻恩关于波函数的统计解释，按这种解释，描写粒子的波是什么波？答：波函数的统计解释是：波函数在空间中某一点的强度（振幅绝对值的平方）和在该点找到粒子的几率成正比。

按这种解释，描写粒子的波是几率波。

3 根据量子力学中波函数的几率解释，说明量子力学中的波函数与描述声波、光波等其它波动过程的波函数的区别。

答：根据量子力学中波函数的几率解释，因为粒子必定要在空间某一点出现，所以粒子在空间各点出现的几率总和为1，因而粒子在空间各点出现的几率只决定于波函数在空间各点的相对强度而不决定于强度的绝对大小；因而将波函数乘上一个常数后，所描写的粒子状态不变，这是其他波动过程所没有的。

4 设描写粒子状态的函数ψ可以写成2211ϕϕψc c +=，其中1c 和2c 为复数，1ϕ和2ϕ为粒子的分别属于能量1E 和2E 的构成完备系的能量本征态。

试说明式子2211ϕϕψc c +=的含义，并指出在状态ψ中测量体系的能量的可能值及其几率。

答：2211ϕϕψc c +=的含义是：当粒子处于1ϕ和2ϕ的线性叠加态ψ时，粒子是既处于1ϕ态，又处于2ϕ态。

或者说，当1ϕ和2ϕ是体系可能的状态时，它们的线性叠加态ψ也是体系一个可能的状态；或者说，当体系处在态ψ时，体系部分地处于态1ϕ、2ϕ中。

在状态ψ中测量体系的能量的可能值为1E 和2E ，各自出现的几率为21c 和22c 。

5 什么是定态？定态有什么性质？答：定态是指体系的能量有确定值的态。

在定态中，所有不显含时间的力学量的几率密度及向率流密度都不随时间变化。

6 什么是全同性原理和泡利不相容原理？两者的关系是什么？ 答：全同性原理是指由全同粒子组成的体系中，两全同粒子相互代换不引起物理状态的改变。

泡利不相容原理是指不能有两个或两个以上的费米子处于同一状态。

两者的关系是由全同性原理出发，推论出全同粒子体系的波函数有确定的交换对称性，将这一性质应用到费米子组成的全同粒子体系，必然推出费米不相容原理。

7 试简述波函数ψ的标准条件。

答：波函数在变量变化的全部区域内应满足三个条件：有限性、连续性和单值性。

8 为什么表示力学量的算符必须是厄米算符？ 答：因为所有力学量的数值都是实数。

而表示力学量的算符的本征值是这个力学量的可能值，所以表示力学量的算符的本征值必须是实数。

厄米算符的本征值必定是实数。

所以表示力学量的算符必须是厄米算符。

9 请写出微扰理论适用条件的表达式。

答：1)0()0('<<-mn mn E E H ， ())0()0(m n E E ≠ 10 试简述微扰论的基本思想。

答：复杂的体系的哈密顿量分成与两部分。

是可求出精确解的，而可看成对的微扰。

只需将精确解加上由微扰引起的各级修正量，逐级迭代，逐级逼近，就可得到接近问题真实的近似解。

11 简述费米子的自旋值及其全同粒子体系波函数的特点，这种粒子所遵循的统计规律是什么？答：由电子、质子、中子这些自旋为2 的粒子以及自旋为2的奇数倍的粒子组成的全同粒子体系的波函数是反对称的，这类粒子服从费米(Fermi) －狄拉克 (Dirac) 统计，称为费米子。

12 通常情况下，无限远处为零的波函数所描述的状态称为什么态？一般情况下，这种态所属的能级有什么特点？ 答：束缚态，能级是分立的。

13 简述两个算符存在共同的完备本征态的充要条件，并举一例说明（要求写出本征函数系）。

在这些态中，测量这两个算符对应的力学量时，两个测量值是否可以同时确定？答：两个算符存在共同的完备本征函数系的充要条件是这两个算符对易。

例如，0]ˆ,ˆ[2=z L L ，这两个算符有共同的完备本征函数系{}),(ϕθm Y 。

14 若两个力学量的算符不对易，对这两个力学量同时进行测量时，一般地它们是否可以同时具有确定值？它们的均方偏差之间有什么样的关系？答：不可能同时具有确定值。

它们的均方偏差之间满足海森堡不确定性关系。

15 请写出线性谐振子偶极跃迁的选择定则。

答：1'±=-=∆l l l 1,0'±=-=∆m m m16 指出下列算符哪个是线性的，说明其理由。

① 2224dxd x ； ② []2； ③∑=nK 1解：①224dx x 是线性算符22222122212222211222221122244 )(4)(4)(4 u dxdx c u dx d x c u c dxd x u c dx d x u c u c dx d x ⋅+⋅=+=+ ②[]2 不是线性算符22221122222121212122211][][ 2][ u c u c u c u u c c u c u c u c +≠++=+③∑=nK 1是线性算符∑∑∑∑∑=====+=+=+NK N K N K N K nK u c u c u c u c u c uc 1221111221111221117 指出下列算符哪个是厄米算符，说明其理由。

224 dxd dx d i dx d ，， 不是厄米算符，，当解：dx ddxdx ddx dx ddx dx d dx dx d x dx dxd dx dx d*)( *)( * *0 * * *-∴≠-=-=∴→→±∞→-=⎰⎰⎰⎰⎰⎰∞∞-∞∞-∞∞-∞∞-∞∞-∞∞∞∞-φψφψφψφψφψφψφψφψ是厄米算符dxdi dx dxdi dx dx d i dx dx d i i dx dx di∴=-=-=⎰⎰⎰⎰∞∞-∞∞-∞∞-∞∞∞∞- *)( *)(* * * -φψφψφψφψφψ 18 下列函数哪些是算符22dxd 的本征函数，其本征值是什么？①2x ， ② x e ， ③x sin ， ④x cos 3， ⑤x x cos sin +解：①2)(22=x dx∴ 2x 不是22dxd 的本征函数。

② x xe e dxd =22∴ xe 不是22dxd 的本征函数，其对应的本征值为1。

③x x dxdx dx d sin )(cos )(sin 22-==∴ 可见，x sin 是22dx d 的本征函数，其对应的本征值为－1。

④)cos 3(cos 3)sin 3()cos 3(22x x x dxdx dx d --=-= ∴ x cos 3 是22dx d 的本征函数，其对应的本征值为－1。

⑤)cos (sin cos sin sin (cos )cos (sin 22x x xx x x dxd x x dx d +-=--=-=+） ∴ x x cos sin +是22dxd 的本征函数，其对应的本征值为－1。

是厄米算符22222222-224 *)4( *4 * 4*4 *4 *4 *4 4* dxd dx dx d dx dx d dx dxd dx d dx dx d dx d dx dx d dx d dxd dx dx d ∴=-=+=-=-=⎰⎰⎰⎰⎰⎰∞∞-∞∞-∞∞-∞∞-∞∞-∞∞∞∞-φψφψφψφψφψφψφψφψ19 问下列算符是否是厄米算符：①x p xˆˆ ②)ˆˆˆˆ(21x p p x x x +解：①⎰⎰=τψψτψψd p x d p xx x )ˆ(ˆ)ˆˆ(2*12*1 ⎰⎰==τψψτψψd x p d p xx x 2121*)ˆˆ(ˆ*)ˆ（ 因为 x x p x pˆˆˆχ≠ ∴ x p xˆˆ 不是厄米算符。

②⎰⎰⎰+=+τψψτψψτψψd x p d p x d x p p x x x x x 2*12*12*1)ˆˆ(21)ˆˆ(21)]ˆˆˆˆ(21[ ⎰⎰+=τψψτψψd p x d x p x x 2*12*1)ˆˆ(21)ˆˆ(21 ⎰+=τψψd x p p x x x 2*1]))ˆˆˆˆ(21[ ⎰+=τψψd p x x p x x 2*1])ˆˆˆˆ(21[ ∴ )ˆˆˆˆ(21x p p x x x +是厄米算符。

20 全同粒子体系的波函数应满足什么条件？ 答：描写全同粒子体系的波函数只能是对称的或是反对称的，且它们的对称性不随时间改变。

二、证明题1 已知粒子在中心力场中运动，试证明xL ˆ（角动量在x 方向的分量）是守恒量。

证：因为粒子在势函数为)(r U 的中心力场中运动时，哈密顿算答是)(2222)(22ˆ)(22ˆˆr r U r L r r r r U p H ++∂∂∂∂-=+=μμμ因为x L ˆ与θ、ϕ有关而与r 无关，且0]ˆ,ˆ[2=L L x所以，0]ˆ,ˆ[=H L x2 试证：对于一维运动，设有两个波函数1ψ及2ψ是对应于同一级量E 的解，则=-'12'21ψψψψ常数。

其中，“’”是对x 的微商。

证：因为)()()(222]2[x x x E U dxd m ψψ=+- ，所以 21''1/)(2 U E m --=ψψ22''2/)(2UEm--=ψψ1''11''1ψψψψ=凑全微分得：0)(''12'21=-ψψψψ积分得：=-'12'21ψψψψ常数3 试证明：一维运动的束缚态都是不简并的。

证明：设1ψ和2ψ是对应于同一能级E的不同本征态，则=-'12'21ψψψψ常数。

在特例下，令=-'12'21ψψψψ0，即2'21'1ψψψψ=⎰⎰+=Cdxdx2'21'1ψψψψ由此得：2'1ψψC=所以1ψ和2ψ描述同一个态。

4 试在一维情况下证明哈密顿算符是厄米算符。

证明：考虑一维情况为厄密算符, 为厄密算符,为实数为厄密算符为厄密算符5 已知轨道角动量的两个算符和共同的正交归一化本征函数完备集为,取试证明: 也是和共同本征函数, 对应本征值分别为: 。

证。

是的对应本征值为的本征函数是的对应本征值为的本征函数6 .证明在定态中，几率流与时间无关。

证：对于定态，可令)]()()()([2 ])()()()([2 )(2 )( )()()(******r r r r mi e r e r e r e r mi m i J er t f r t r Et i Et i Et i Et i Et iψψψψψψψψψψ∇-∇=∇-∇=ψ∇ψ-ψ∇ψ===ψ-----）（）（，可见t J 与无关。