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郑州大学物理工程学院_量子力学试题(2008年)含答案

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20082009郑州大学物理工程学院电子科学与技术专业
光电子方向量子力学试题(A卷)

(说明:考试时间120分钟,共6页,满分100分)
计分人: 复查人:

一、填空题:(每题 4 分,共 40 分)
得分 评卷人

1. 微观粒子具有 波粒 二象性。
2.德布罗意关系是粒子能量E、动量P与频率、波长之间的关系,其表达式为:
E = h, p = /h 。

3.根据波函数的统计解释,dxtx2),(的物理意义为: 粒子在x—dx范围内的几率 。
4.量子力学中力学量用 厄米 算符表示。
5.坐标的x分量算符和动量的x分量算符xp的对易关系为:,xpi 。
6.量子力学关于测量的假设认为:当体系处于波函数(x)所描写的状态时,测量某力学量
F所得的数值,必定是算符Fˆ的 本征值 。
7.定态波函数的形式为: tEinnextx)(),(。
8.一个力学量A为守恒量的条件是:A不显含时间,且与哈密顿算符对易 。
9.根据全同性原理,全同粒子体系的波函数具有一定的交换对称性,费米子体系的波函
数是_ 反对称的_____________,玻色子体系的波函数是_ 对称的 _。
10.每个电子具有自旋角动量S,它在空间任何方向上的投影只能取两个数值为: 2 。

题号 一 二 三 总分
得分
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二、证明题:(每题10分,共20分)
得分 评卷人

1、(10分)利用坐标和动量算符的对易关系,证明轨道角动量算符的对易关系:
证明:

2、(10分)由Schrödinger 方程
证明几率守恒: 。
其中几率密度
几率流密度 。
2|),(|),(),(),(trtrtrtr

2
2
(,)[()](,)2irtVrrtt




zyx
LiLLˆ]ˆ,ˆ[
0J
t


][2iJ

]ˆˆ,ˆˆ[]ˆ,ˆ[zxyzyxpxpzpzpyLL
]ˆˆ,ˆ[]ˆˆ,ˆ[zxyzxzpxpzpzpxpzpy
]ˆ,ˆ[]ˆ,ˆ[]ˆ,ˆ[]ˆ,ˆ[zyxyzzxzpxpzpzpzpxpypzpy
]ˆ,ˆ[]ˆ,ˆ[zyxzpxpzpzpy

yzzyzxxz
ppxzpxpzppzypzpyˆ]ˆ,[]ˆ,ˆ[ˆ]ˆ,[]ˆ,ˆ[

yzxz
ppxzpzpyˆ]ˆ,[]ˆ,ˆ[

yzyzxzxz
ppxzppzxpzpyppyzˆˆ],[ˆ]ˆ,[ˆ],ˆ[]ˆ,ˆ[

yx
pixpiyˆ)(ˆ)(
]ˆˆ[xypypxi

z
Li
ˆ

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证明:考虑 Schrödinger 方程及其共轭式:
在空间闭区域τ中将上式积分,则有:
三、计算题:(共40分)
得分 评卷人
1、
(10分)设氢原子处于状态

),()(23),()(21),,(11211021YrRYrRr
求氢原子能量E、角动量平方L2、角动量Z分量LZ的可能值及这些可能值出现的几率。

解:在此状态中,氢原子能量有确定值
2222
2
2
82ssen

e
E
)2(n

,几率为1

2
2
[](1)2iVt


2
2[](2)2iVt




(1)(2)将式得:

][2222titi

][22)(ti



dddtdi][22





)(



diddtd][2)(



dJdtrdtd),(

0J
t



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角动量平方有确定值为
222
2)1(L
)1(

,几率为1

角动量Z分量的可能值为
01ZL2ZL
其相应的几率分别为

41, 4
3

2、(10分)求角动量z分量 的本征值和本征函数。
解:

波函数单值条件,要求当φ 转过 2π角回到原位时波函数值相等,即:

求归一化系数
最后,得 Lz的本征函数

ˆ
z

d

Lid






2
1
12||2202220cc
dc
d

归一化系数。
是积分常数,亦可看成其中解得:c
celddiLzilzz)(
)()()(
ˆ
)2()(
)2(zizill
cece


12zile



,2,1,022mmlz于是

,2,1,0mml
z
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3、(20分)某量子体系Hamilton量的矩阵形式为:
设c << 1,应用微扰论求H本征值到二级近似。
解:c << 1,可取 0 级和微扰 Hamilton 量分别为:

H0 是对角矩阵,是Hamilton H0在自身表象中的形式。所以能量的 0 级近似为:
E1(0) = 1
E2(0) = 3
E3(0) = -2

由非简并微扰公式

得能量一级修正:




cccHH000000200
030
001

0

(1)
2
(2)

(0)(0)

||nnnknnknnkEHH

EEE


(1)
111

(1)
222

(1)
333

00EHEHEHc











2000301c
ccH



,2,1,021)(m
e

ml

im
m

z



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能量二级修正为:

二级近似下能量本征值为:
221)0(3)0(1231)0(2)0(1221)0()0(121)2(
1

||||||cEEHEEHEEH

Ekknk

221)0(3)0(2232)0(1)0(2212)0()0(222)2(
2

||||||cEEHEEHEEH

Ekknk

0||||||)0(2)0(3223)0(1)0(3213)0()0(323)2(3EEHEEHEEHE
k
k

nk



cEcEcE2
3
1

3
2
2
1

2

2
2
1

1

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