1．波粒二象性 ：
一切微观粒子均具有波粒二象性（2分），满足hE（1分），hP（1分），其中E为能量，为
频率，P为动量，为波长（1分）。
2、测不准原理 ：

微观粒子的波粒二象性决定了粒子的位置与动量不能同时准确测量（2分），其可表达为：2/Pxx，
2/Py
y


，2/Pzz（2分），式中（或h）是决定何时使用量子力学处理问题的判据（1

分）。
3、定态波函数 ：

在量子力学中，一类基本的问题是哈密顿算符不是时间的函数（2分），此时，波函数
)t,r(


可写成
r



函数和t函数的乘积，称为定态波函数（3分）。
4、算符
使问题从一种状态变化为另一种状态的手段称为操作符或算符（2分），操作符可为走步、过程、规则、
数学算子、运算符号或逻辑符号等（1分），简言之，算符是各种数学运算的集合（2分）。
5、隧道效应
在势垒一边平动的粒子，当动能小于势垒高度时，按经典力学，粒子是不可能穿过势垒的。对于微观粒
子，量子力学却证明它仍有一定的概率穿过势垒（3分），实际也正是如此（1分），这种现象称为隧道效应
（1分）。
6、宇称
宇称是描述粒子在空间反演下变换性质的相乘性量子数，它只有两个值 ＋1和－1 （1分）。如果描述某一
粒子的波函数在空间反演变换(r→－r)下改变符号，该粒子具有奇宇称(P＝－1 )（1分），如果波函数在空间
反演下保持不变，该粒子具有偶宇称(P＝＋1) （1分），简言之，波函数的奇偶性即宇称（2分）。
7、Pauli不相容原理
自旋为半整数的粒子（费米子）所遵从的一条原理，简称泡利原理（1分）。它可表述为全同费米子体系中
不可能有两个或两个以上的粒子同时处于相同的单粒子态（1分）。泡利原理又可表述为原子内不可能有两
个或两个以上的电子具有完全相同的4个量子数n、l、ml、ms，该原理指出在原子中不能容纳运动状态完
全相同的电子，即一个原子中不可能有电子层、电子亚层、电子云伸展方向和自旋方向完全相同的两个电
子（3分）。
8、全同性原理：
全同粒子的不可区分性（1分）使得其组成的体系中，两全同粒子相互代换不引起物理状态的改变（4分）。
9、输运过程：
扩散（1分）、热传导（1分）、导电（1分）、粘滞现象（1分）（系统内有宏观相对运动，动量从高速区域
向低速区域的传递过程）统称为输运过程，这是一个不可逆过程（1分）
10、选择定则：

偶极跃迁中角量子数与磁量子数（1分）需满足的选择定则为1l（2分），1 ,0m（2分）
11、微扰理论
在量子力学中求近似解（1分）的一种方法，核心是先求解薛定谔方程（2分），再引入微小附加项来修正
（2分）
12、能量均分定理

处于温度为T的平衡状态（1分）的经典系统（1分），粒子能量中每一个平方项的平均值（1分）等于
kT
2

1

（2分）
13、费米子

由自旋量子数为21奇数倍（2分）的粒子组成的全同粒子体系的波函数是反对称（2分）的，它们服从费
米-迪拉克分布（1分），称为费米子，如电子，质子和中子等

14、Hellmann - Feynman 定理
关于量子力学体系能量本征值问题，有不少定理，其中应用最广泛的要数 Hellmann - Feynman 定理（简称
H-F定理）该定理的内容涉及能量本征值及各种力学量平均值随参数变化的规律（2）。设体系的 Hamilton 量
H 中含有某参量 λ，En 是 H的本征值，ψn 是归一的束缚态本征函数（n 为一组量子数），则

nn
n
HE





ˆ

（2）， H - F 定理很有实用价值， H 中的 μ,

等都可以选为参数λ（1）。

15、态叠加原理
微观粒子具有波动性，会产生衍射图样（1）。而干涉和衍射的本质在于波的叠加性，即可相加性，两个相
加波的干涉的结果产生衍射（1）。 因此，同光学中波的叠加原理一样，量子力学中也存在波叠加原理（1）。
因为量子力学中的波，即波函数决定体系的状态，称波函数为状态波函数，所以量子力学的波叠加原理称
为态叠加原理（2）。
16、Dirac符号
量子描述除了使用具体表象外，也可以不取定表象，正如几何学和经典力学中也可用矢量形式 A 来表示
一个矢量， 而不用具体坐标系中的分量(Ax, Ay, Az)表示一样（1分）。 量子力学可以不涉及具体表象来讨
论粒子的状态和运动规律（2分）。这种抽象的描述方法是由 Dirac 首先引用的， 所以该方法所使用的符
号称为Dirac符号（2分）。
17、塞曼效应
氢原子和类氢原子在外磁场中，其光谱线发生分裂的现象。 该现象在1896年被Zeeman首先观察到（2分）。
它分为简单和复杂两种情形，在强磁场作用下，光谱线的分裂现象为简单塞曼效应。当外磁场较弱，轨道-
自旋相互作 用不能忽略时，将产生复杂塞曼效应（3分）。
18、表象
体系的状态都用坐标(x,y,z)的函数表示，也就是说描写状态的波函数是坐标的函数。力学量则用作用于坐标
函数的算符表示。但是这种描述方式在量子力学中并不是唯一的，这正如几何学中选用坐标系不是唯一的
一样。坐标系有直角坐标系、球坐标系、柱坐标系等，但它们对空间的描写是完全是等价的。波函数也可
以选用其它变量的函数，力学量则相应的表示为作用于这种函数上的算符。量子力学中态和力学量的具体
表示方式称为表象，各种表象之间可以互相转化（6分）。
19、全同粒子
质量、电荷、自旋等固有性质完全相同的微观粒子。全同粒子不可区分，全同粒子所组成的体系中，二全
同粒子互相代换不引起体系物理状态的改变。描写全同粒子体系状态的波函数只能是对称的（玻色子）或
反对称的（费米子），其对称性不随时间改变。如果体系在某一时刻处于对称（或反对称）态上，则它将永
远处于对称（或反对称）态上。