一、选择题1．如图所示，波长为λ的平行单色光垂直入射在折射率为n 2 的薄膜上，经上下两个表面反射的两束光发生干涉，若薄膜的厚度为e ，而且，n 1 >n 2 >n 3 ，则两束反射光在相遇点的相位差为： [ A ](A)λπ/42e n (B)2πn 2 e /λ(C)4πn 2 e /λ+ π (D)2πn 2 e /λ-π2．如上图所示，平行单色光垂直照射到薄膜上，经上下两个表面反射的两束光发生干涉，若薄膜的厚度为e ，并且，n 1 < n 2 > n 3 ，λ1为入射光在折射率为n 1的媒质中的波长，则两束反射光在相遇点的相位差为 [ C ](A) 2πn 2 e /( n 1λ1) (B) 4πn 1e /( n 2λ1) +π(C) 4πn 2 e /( n 1λ1) +π (D) 4πn 2 e /( n 1λ1)3．在双缝干涉实验中，两缝间距离为 ，双缝与屏幕之间的距离为 ，波长为的平行单色光垂直照射到双缝上，屏幕上干涉条纹中相邻之间的距离是[ D ]（A ）2 λ D / d. (B) λ d / D(C) d D / λ (D) λ D / d4．在双缝干涉实验中，入涉光的波长为λ，用玻璃纸遮住双缝中的一个缝，若玻璃纸31n λ中光程比相同厚度的空气的光程大2.5λ，则屏上原来的明纹处[ B ]（A ）仍为明条纹 （B ）变为暗条纹 （C ）既非明纹也非暗纹 （D ）无法确定是明纹，还是暗纹5．如图所示，平板玻璃和凸透镜构成牛顿环装置，全部侵入n =1.60的液体中，凸透镜可沿OO ' 移动，用波长λ=500 nm 的单色光垂直入射，从上向下观察，看到中心 是一个暗斑，此时凸透镜顶点距平板玻璃的距离最少是[ A ](A)78.1 nm(B)74.4 nm (C)156.3nm(D)148.8nm (E) 06．在玻璃（折射率n 3 =1.60）表面镀一层M g F 2 (折射率n 2=1.38)薄膜作为增透膜，为了使波长为5000Ǻ的光从空气(n 1=1.00)正入射时尽可能少反射，M g F 2薄膜的最少厚度应是 [ E ](A) 1250Ǻ (B) 1810Ǻ (C) 2500Ǻ (D) 781Ǻ (E) 906Ǻ7．硫化镉(C d S)晶体的禁带宽度为2.42 eV ，要使这种晶体产生本征光电导，则入射到晶体上的光的波长不能大于 [ D ]（普朗克常量 h =6.63×10-34 J · s ，基本电荷e =1.60×10-19 C ）(A) 650 nm (B) 628 nm (C) 550 nm (D) 514 nm 60.1=n ① ②8．如图所示，折射率为n2 、厚度为e的透明介质薄膜的上方和下方的透明介质的折射率分别为n1和n3，以知n1< n2 < n3 ，若用波长为λ的单色光垂直入射到该薄膜上，则从薄膜上、下两表面反射的光束①与②的光程差是[ A ]（A）2 n2e (B) 2 n2e - ½ λ(C) 2 n2e - λ(D) 2 n2e - ½n2λ9．用白光源进行双缝实验，若用一个纯红色的滤光片遮盖一条缝，用一个纯蓝色滤片盖另一条缝，则[ D ]（A）纹的宽度将发生改变。

（B）产生红色和蓝色的两套彩色干涉条纹。

（C）干涉条纹的亮度将发生变化。

（D）不产生干涉条纹。

10．把双缝干涉实验装置放在折射率为n水中，两缝的距离为d缝到屏的距离为D(D»d)所用单色光在真中的波长为λ，则屏上干涉条纹中相邻的明纹之间的距离是[ A ](A) λD/ (nd) (B) n λ D/ d (C) λd / (nD) (D) λD/(2n d)11．在双缝干涉实验中，屏幕E上的P点处是明条纹。

若将缝S2盖住，并在S1 S2联机的垂直平分面处放一反射镜M如图所示，则此时[ B](A) P点处仍为明条纹(B) P点处为暗条纹(C) 不能确定点是明条纹还是暗条纹(D) 无干涉条纹12．由两块玻璃片(n1 =1.75) 所形成的空气劈尖，其一端厚度为零，另一端厚度为0.002cm。

现用波长为7000Ǻ的单色平行光，从入射角为30˚ 角的方向射在劈的上表面，则形成的干涉条纹数为[ B ](A) 56 (B) 27 (C) 40 (D) 10013．如图，用单色光垂直照射在观牛顿环的装置上。

当平凸透镜垂直向上缓慢平移远离平面玻璃时，可以观察到这些环状干涉条纹[ B ](A) 向后平移(B) 向中心收缩(C) 向外扩张(D)静止不动（E）向左平移14．把一平凸透镜放在平玻璃上，构成牛顿环装置当平凸透镜慢慢的向上平移时，由反射光形成的牛顿环[ B ](A) 向中心收缩，条纹间隔变小。

(B) 向中心收缩，环心呈明暗交替变化。

(C) 向外扩张，环心呈明暗交替变化。

15．若把牛顿环装置（都是用折射率为1.52的玻璃制成的）由空气搬入折射率为1.33的水中，则干涉条纹[ C ](A) 中心暗斑变成亮斑 (B) 变疏 (C) 变密 (D) 间距不变16.验滚珠大小的干涉装置示意如图（a ）。

S 为光源，L 为会聚透镜，M 为半透半反射。

在平晶T 1、T 2之间放置A 、B 、C 三个滚珠，其中A 为标准件，直径为d 0 。

用波长为单色垂直照射平晶，在上方观察但等厚条纹如图（b ）所示。

轻压C 端，条纹间距变大，则B 珠的直径d 1、C 珠的直径d 2与d 0的关系分别为 [ C ](A) d 1 = d 0 + λ， d 2 = d 0 + 3λ.(B) d 1 = d 0 – λ， d 2 = d 0 - 3λ.(C) d 1=d 0 + 0.5λ， d 2 = d 0 + 1.5λ.(D) d 1 =d 0– 0.5λ， d 2 = d 0 – 1.5λ.17．如图，S 1、S 2 是两个相干光源，它门到P 点的距离分别为r 1 和r 2，路径S 1P 垂直穿过一块厚度为t 2 ，折射率为n 1的介质板，路径S 2，P 垂直穿过厚度为t 2折射率为n 2的另一介质板，其余部分可看作真空，这两条路径的光程差等于[ B ]（A ）（r 2+n 2t 2）－(r 1+n 1t 1)（B ）[r 2+(n 2－1)t 2－[r 1+(n 1－1)t 1 ]（C ）(r 2－n 2t 2)－(r 1－n 1t 1) 21()aP S S（D ）n 2t 2－n 1t 118． 真空中波长为λ的单色光，在折射率为n 的均匀透明媒质中，从A 点沿某一路经传播到B 点，路径的长度为l 。

A 、B 两点光振动位相差记为Δφ，则 [ C ](A)l=3λ/2, Δφ=3π(B)l=3λ/(2n), Δφ=3n π(C) l=3λ/(2n), Δφ=3π(D) l=3n λ/2, Δφ=3n π19．如图所示 ，平行单色光垂直照射到薄膜上，经上下两表面反射的两束光发生干涉，若薄膜的厚度为e 并且n 1<n 2>n 3 , λ1为入射光在折射率为n 1的媒质中的波长，则两束反射光在相点的相位差为 [ C ](A) 2πn 2e/ (n 1λ1).(B) 4πn 1e/(n 2λ2)+ π.(C) 4πn 2e/(n 1λ1)+ π.（D ）4πn 2e/(n 1λ1)20．在双缝干涉实验中，两条缝宽度原来是相等的。

若其中一缝的宽度略变窄，则[ C ]（A ） 干涉条纹的间距变宽. （B ） 干涉条纹的间距变窄.（C ） 干涉条纹的间距不变,但原极小处的条纹不在为零.31n（D ） 不再发生干涉现象.21． 块平玻璃构成空气劈尖,左边为棱边,用单色平行光垂直入射,若上面的平玻璃以棱边为轴,沿逆时针方向做微小转动,则干涉条纹的 [ A ],（A ）间隔变小,并向棱边方向平移.（B ）间隔变大,并向远离棱边方向平移.（C ）间隔不变,向棱边方向平移.（D ）间隔变小,并向远离棱边方向平移.22．如图a 所示,一光学平板玻璃A 与待测工件B之间形成空气劈尖,用波长λ=500nm(1nm=10－9m)的单色光垂直照射。

看到的反射光的干涉条纹如图b 所示。

有些条纹弯曲部分的顶点恰好与其右边的直线部分的切线相切。

则工件的上表面缺陷是 [ B ](A) 不平处为凸起纹，最大高度为500nm(B) 不平处为凸起纹，最大高度为250nm(C) 不平处为凹槽，最大深度为500nm(D) 不平处为凹槽，最大深度为 250nm23．在迈克尔孙干涉仪的一条光路中，放入一折射率为，厚度为的透明薄片，放入后，这条光路的光程改变了 [ D ](A) 2 (n-1)d (B) 2 nd (C) 2 (n-1)d + 0.5λ (D) nd (E) (n -1)d24. 迈克尔孙干涉仪的一条光路中，放入一折射率为n ，厚度为的透明介质薄膜后，测出两束光的光程差的改变量为一个波长λ，则薄膜的厚度是 [ D ]()a ()b（A ）λ/2 (B) λ/(2n) (C) λ/n (D) λ/2(n -1)25. 在折射率n 3=1.60的玻璃片表面镀一层折射率n 2=1.38的MgF 2薄膜作为增偷摸。

为了使波长为λ=5000Ǻ的光，从折射率n=1.00的空气垂直入射到玻璃片上的反射尽可能的减少，MgF 2薄膜的厚度至少是 [ D ](A)2500Ǻ (B)1812Ǻ (C)1250Ǻ (D)906Ǻ26. 杨氏双缝衍射装置中，若双缝中心间隔是缝宽的4倍，则衍射图样中第一，第二级亮纹的强度之比I 1:I 2为 [ A ](A) 2 (B) 4 (C) 8 (D) 1627.根据惠更斯—菲涅耳原理，若已知光在某时刻的阵面为S ，则S 的前方某点P 的光强度决定于波阵面S 上所有面积元发出的子波各自传到P 点的 [ D ](A) 振动振幅之和 (B) 光强之和(C) 振动振幅之和的平方 (D) 振动的相干叠加28.在如图所示的单缝夫琅和费衍射装置中，将单缝宽度a 稍稍变宽，同时使单缝沿y 轴正方向作为微小位移，则屏幕C 上的 [ C ]中央衍射条纹将(A) 变窄，同时向上移； (B) 变窄，同时向下移；(C) 变窄，不移动； (D) 变宽，同时向上移；(E) 变宽，不移动。

29.波长λ=5000Ǻ的单色光垂直照射到宽度a=0.25mm 的单缝上，单缝后面放置一凸透镜，在凸透镜的焦平面上放置一屏幕，用以观测衍射条纹。

今测的屏幕上中央条纹一侧第三个暗条纹和另一侧第三个暗条纹之间的距离为d=12mm ，则凸透镜的焦距f为[ B ](A) 2m (B) 1m (C) 0.5m (D) 0.2m (E) 0.1m30.在透光缝数为的光栅衍射实验里，缝干涉的中央明纹中强度的最大值为一个缝单独存在时单缝衍射中央明纹强度最大值的[ D ](A) 1倍(B) N倍（C）2N倍(D) N2倍31.波长为4.26Ǻ的单色光，以70º角掠射到岩盐晶体表面上时，在反射方向出现第一级级大，则岩盐晶体的晶格常数为[ B ](A) 0.39Ǻ(B) 2.27Ǻ(C) 5.84λǺ(D) 6.29Ǻ32.单缝夫琅和费衍射实验装置如图所示，L为透镜，EF为屏幕；当把单缝S稍微上移时，衍射的图样将[ C ] （A）向上平移（B）向下平移（C）不动（D）消失33．在如图所示的单缝夫琅和费衍射实验中，将单缝K沿垂直与光的入射方向（图中的方向）稍微平移，则［ D ］（Ａ）衍射条纹移动，条纹宽度不变（Ｂ）衍射条纹移动，条纹宽度变动（Ｃ）衍射条纹不动，条纹宽度不变（Ｄ）衍射条纹中心不动，条纹变窄EFS34．在双缝衍射实验中，若每条缝宽，两缝中心间距，则在单缝衍射的两个第一极小条纹之间出现的干涉明纹数为［ C ］（Ａ）２（Ｂ）５（Ｃ）９（Ｄ）１２35．波长为１．６８Å的Ｘ射线以掠射角θ射向某晶体表面时，在反射方向出现第一积极大，已知晶体的晶格常数为１．６８Å，则θ角为[ A ]（Ａ）30˚, (B) 45˚, (C)60˚, (D) 90˚,36．X射线射到晶体上，对于间距为d 的平行点镇平面，能产生衍射主极大的最大波长为[ D ]（Ａ）d/4 (B)d/2 (C) d (D) 2d37．根据惠更斯—菲涅耳原理，若已知在某时刻的波阵面为S，则S的前方某点P的光强度决定于波阵面S上所有面积元发出的子波各自传到P点的(A) 振动振幅之和(B) 光强之和(C) 振动振幅之和的平方(D) 振动的相干叠加38．在如图所示的单缝夫琅和费衍射装置中，设中央明纹的衍射角范围很小，若使单缝宽度a变为原来的3/2，同时使入射的单色光的波长λ变为原来的3/4，则屏幕上单缝衍射条纹中央明纹的宽度∆X变为原来的[ D ](A) 3/4 倍(B) 2/3 倍(C) 9/8 倍(D) 1/2倍39．当单色平行光垂直入射时，观察单缝的夫琅和费衍射图样。