原子物理学习题解答第一章 原子的基本状况1.1 若卢瑟福散射用的α粒子是放射性物质镭C '放射的，其动能为 7.68 ⨯106 电子伏特。

散射物质是原子序数 Z = 79 的金箔。

试问散射角θ = 150ο所对应的瞄准距离b 多大？解：根据卢瑟福散射公式：M v 2θ K αc o t = 4 π ε 0b = 4 π ε 0b2 Z e 2Z e 22得到：Z e 2ct g θ 7 9 ⨯ (1 .6 0 ⨯ 1 01 9 ) 2 ct g 1 5 0ο- 1 5 b = 2 2= = 3 .9 7 ⨯ 1 0 ( 4π ⨯ 8 .8 5 ⨯ 1 0 - 1 2 ) ⨯ (7 .6 8 ⨯ 1 06 ⨯ 1 0- 1 9) 米 4πε K 0 α式中 K =1 Mv 2是α 粒子的功能。

α 21.2 已知散射角为θ 的α粒子与散射核的最短距离为2 Z e 21 1 r m = (4 π ε) ( 1 +) ，试问上题α粒子与散射的金原子核M v 2s i n θ2之间的最短距离r m 多大？解：将 1.1 题中各量代入r m 的表达式，得：1 2 Z e 21 = (1 + r m i n( 4π ε Mv 2 ) ) s i n θ0 2 - 1 9 24 ⨯ 79 ⨯ (1 .6 0 ⨯ 1 0 ) 1 = 9 ⨯ 1 0 9⨯⨯ (1 + ) 7 .6 8 ⨯ 1 0 6 ⨯ 1 .6 0 ⨯ 1 0 - 1 9sin 7 5ο = 3 .0 2 ⨯ 1 0 - 1 4 米1.3 若用动能为 1 兆电子伏特的质子射向金箔。

问质子与金箔。

问质子与金箔原子核可能达到的最小距离多大？又问如果用同样能量的氘核（氘核带一个 +e 电荷而质量是质子的 两倍，是氢的一种同位素的原子核）代替质子，其与金箔原子核的最小距离多大？解：当入射粒子与靶核对心碰撞时，散射角为180ο。

当入射粒子的动能全部转化为两粒子间的势能时，两粒子间的作用距离最小。

根据上面的分析可得：221 Ze Z e M v2 = K =，故有：r =m i n p24 πε 0 r m i n4 π ε 0 Kp7 9 ⨯ (1 . 6 0 ⨯ 1 0 - 1 9 ) 2= 1 . 1 4 ⨯ 1 0 - 1 3 米 = 9 ⨯ 1 0 9⨯ 1 0 6 ⨯ 1 . 6 0 ⨯ 1 0 - 1 9由上式看出：r min 与入射粒子的质量无关，所以当用相同能量质量和相同电量得到核代 替质子时，其与靶核的作用的最小距离仍为1.14 ⨯10-13米。

1.4 钋放射的一种α粒子的速度为1.597 ⨯107米/秒，正面垂直入射于厚度为10-7米 、 密度为1.932 ⨯104 公斤/ 米3 的金箔。

试求所有散射在θ > 90ο的α粒子占全部入射粒子数的百分比。

已知金的原子量为197 。

解：散射角在θ θ + d θ 之间的α粒子数dn 与入射到箔上的总粒子数 n 的比是：d n = N td σ n其中单位体积中的金原子数： N = ρ / m Au = ρ N 0 / A Audn '= ⎰ dn = nNt ⎰π d σ而散射角大于 900 的粒子数为：π 2d n 'π = N t ⎰ π d σ所以有： n2θ c o s 2 Ze 2ρ N 1 2 d θο) 2 π () 2 ⎰ 1 8 0 = 0 ⋅ t ⋅ ( 9 0 ο 2s i n 3 θA A u 4 πε 0 M u 2cos θ d sin θ I = ⎰180 2 ο d θ = 2 ⎰180 2 = 1 ο 等式右边的积分：90ο θ 90ο θ sin 3 sin 3 2 2故' 2d n ρN 0 1 ) 2 π ( 2 Ze ) 2 = ⋅ t ⋅ ( Mu 2n A 4π ε Au 0- 6 - 4 ≈ 8 . 5 ⨯ 1 0 = 8 . 5 ⨯ 1 0 0 0即速度为1.597 ⨯107米 / 秒 的α粒子在金箔上散射，散射角大于 90ο 以上的粒子数大约是-4 0 8.5 ⨯10 。

0 1.5 α粒子散射实验的数据在散射角很小（θ ≤ 15ο）时与理论值差得较远，时什么原因？答：α粒子散射的理论值是在“一次散射“的假定下得出的。

而α 粒子通过金属箔，经过好多原子核的附近，实际上经过多次散射。

至于实际观察到较小的θ 角，那是多次小角散射 合成的结果。

既然都是小角散射，哪一个也不能忽略，一次散射的理论就不适用。

所以，α 粒 子散射的实验数据在散射角很小时与理论值差得较远。

1.6 已知α 粒子质量比电子质量大 7300 倍。

试利用中性粒子碰撞来证明：α粒子散射“受 电子的影响是微不足道的”。

证明：设碰撞前、后α粒子与电子的速度分别为：v , v ', 0, v '。

根据动量守恒定律，得： e' 'Mv α = Mv α + mv e m ' '1 由此得： v (1)v ' - = v e =v e α α M7300 又根据能量守恒定律，得： 1 1 ' 2 1 ' 2 2 Mv α = Mv α + mv e2222m'2 (2)2'v α = v α +v e M将（1）式代入（2）式，得：= v ' 2 + 7300 (v - v ') 2 v 2 α α α α整理，得：v 2(7300 - 1) + v ' 2(7300 + 1) - 2 ⨯ 7300 v v 'cos θ = 0 α α α α7300 ≥ 1∴ 上式可写为： 7300（ v - v ' ) 2= 0 α α ∴ v - v ' = 0α α 即α粒子散射“受电子的影响是微不足道的”。

1.7 能量为 3.5 兆电子伏特的细α粒子束射到单位面积上质量为1.05 ⨯10 -2公斤 / 米2的银箔上，α粒子与银箔表面成 60ο角。

在离 L=0.12 米处放一窗口面积为 6.0 ⨯10 -5米2的计数器。

测得散射进此窗口的α 粒子是全部入射α粒子的百万分之 29。

若已知银的原子量为 107.9。

试求银的核电荷数 Z 。

解：设靶厚度为t '。

非垂直入射时引起α粒子在靶物质中通过的距离不再是靶物质的厚度t ' ，而是t = t ' / sin 60ο，如图 1-1 所示。

因为散射到θ 与θ + d θ 之间d Ω 立体 角内的粒子数 dn 与总入射粒子数 n 的比为：d n = N td σ (1)n而d σ 为：图 1.12d Ω1 )2 ( ze )2 d σ = (（2）2 sin 4 θ4πε 0 Mv2把（2）式代入（1）式，得： 2 d Ω dn = Nt (1 )2 ( ze )2 ……（3） 2 sin 4 θ4πε0Mvn2式中立体角元d Ω = ds / L 2 ,t = t ' / sin 600 = 2t ' / 3,θ = 200N 为原子密度。

Nt ' 为单位面上的原子数， Nt '= η/ m= η (A / N ) -1，其中η是单位AgAg 0 面积式上的质量；m Ag 是银原子的质量； A Ag 是银原子的原子量； N 0 是阿佛加德罗常数。

将各量代入（3）式，得：2dn 2 ηN 0 1 ze d Ω ) 2 ( )2 = ( 2 4θ n A g4 πε 0 Mv 3 sin A 2由此，得：Z=471.8 设想铅（Z=82）原子的正电荷不是集中在很小的核上，而是均匀分布在半径约为10-10 米的球形原子内，如果有能量为106 电子伏特的α粒子射向这样一个“原子”，试通过计算论证这样的α粒子不可能被具有上述设想结构的原子产生散射角大于 900的散射。

这个结论与卢瑟福实验结果差的很远，这说明原子的汤姆逊模型是不能成立的（原子中电子的影 响可以忽略）。

解：设α 粒子和铅原子对心碰撞，则α 粒子到达原子边界而不进入原子内部时的能量有 下式决定：1 Mv2 = 2Ze 2 / 4πε R = 3.78 ⨯10 -16 焦耳 ≈ 2.36 ⨯103电子伏特 0 2由此可见，具有106电子伏特能量的α粒子能够很容易的穿过铅原子球。

α粒子在到达原子表面和原子内部时，所受原子中正电荷的排斥力不同，它们分别为：F = 2Ze 2 / 4πε R 2 和F = 2Ze 2 r / 4πε R 3。

可见，原子表面处α 粒子所受的斥力最大，越 0 0靠近原子的中心α粒子所受的斥力越小，而且瞄准距离越小，使α粒子发生散射最强的垂 直入射方向的分力越小。

我们考虑粒子散射最强的情形。

设α粒子擦原子表面而过。

此时受 力为 F = 2Ze 2/ 4πε R 2。

可以认为α 粒子只在原子大小的范围内受到原子中正电荷的作 0 用，即作用距离为原子的直径 D 。

并且在作用范围 D 之内，力的方向始终与入射方向垂直， 大小不变。

这是一种受力最大的情形。

根据上述分析，力的作用时间为 t=D/v, α粒子的动能为 1 Mv 2= K ，因此，2v = 2K / M ，所以，t = D / v = D M / 2Kt根据动量定理： Fdt = p - p 0= Mv - 0 ⎰⊥ ⊥ ⊥tt而 ⎰0 Fdt = 2Ze / 4πε0 R ⎰0 dt = 2Ze t / 4πε0 R2 2 2 2 2 2所以有： 2Ze t / 4πε0 R = Mv ⊥ 由此可得：v = 2Ze 2t / 4πε R 2M⊥ 0 α 粒子所受的平行于入射方向的合力近似为 0，入射方向上速度不变。

据此，有： tg θ = v ⊥ = 2Ze 2t / 4πε R 2 Mv = 2Ze 2 D / 4πε R 2 Mv 20 0v = 2.4 ⨯10 -3这时θ很小，因此tg θ ≈ θ = 2.4 ⨯10 -3 弧度，大约是8.2‘。

这就是说，按题中假设，能量为 1 兆电子伏特的α 粒子被铅原子散射，不可能产生散射 角θ > 900的散射。

但是在卢瑟福的原子有核模型的情况下，当α粒子无限靠近原子核时，会受到原子核的无限大的排斥力，所以可以产生θ > 900 的散射，甚至会产生θ ≈ 1800的散射，这与实验相符合。

因此，原子的汤姆逊模型是不成立的。

第二章 原子的能级和辐射2.1 试计算氢原子的第一玻尔轨道上电子绕核转动的频率、线速度和加速度。

解：电子在第一玻尔轨道上即年 n=1。

根据量子化条件，hp = mvr = nφ 2 πv nh h 可得：频率 ν == =2 22πa 1 2πma 1 2πma 1 = 6.58 ⨯1015 赫兹速度：v = 2πa 1ν = h / ma 1 = 2.188 ⨯106米/秒22 22 2/ r = v / a 1 = 9.046 ⨯10 米 / 秒加速度：w = v 2.2 试由氢原子的里德伯常数计算基态氢原子的电离电势和第一激发电势。