金
属
的
导
电
性
与
导
热
性姓名：马丽萍
物理教育 Z1101班
金属的导电性与导热性
物理系Z1101班马丽萍
一、导电性
物体传导电流的能力叫做导电性。

各种金属的导电性各不相同，通常银的导电性最好，其次是铜和金。

固体的导电是指固体中的电子或离子在电场作用下的远程迁移，通常以一种类型的电荷载体为主，如：电子导电，以电子载流子为主体的导电；离子导电，以离子载流子为主体的导电；混合型导体，其载流子电子和离子兼而有之。

除此以外，有些电现象并不是由于载流子迁移所引起的，而是电场作用下诱发固体极化所引起的，例如介电现象和介电材料等。

1.1 导电的概述
导电即是让电流通过
1.2导电性的解释
物体导电的能力。

一般来说金属、半导体、电解质和一些非金属都可以导电。

非电解质物体导电的能力是由其原子外层自由电子数以及其晶体结构决定的，如金属含有大量的自由电子，就容易导电，而大多数非金属由于自由电子数很少，故不容易导电。

石墨导电，金刚石不导电，这就是晶体结构原因。

电解质导电是因为离子化合物溶解或熔融时产生
阴阳离子从而具有了导电性。

1.3理论由来
最早的金属导电理论是建立在经典理论基础上的特鲁德一洛伦兹理论。

假定在金属中存在有自由电子，它们和理想气体分子一样，服从经典的玻耳兹曼统计，在平衡条件下，虽然它们在不停地运动，但平均速度为零。

有外电场存在时，电子沿电场力方向得到加速度a,电子产生定向运动，同时电子通过碰撞与组成晶格的离子交换能量，而失去定向运动，从而在一定电场强度下，有一平均漂移速度。

根据经典理论，金属中自由电子对热容量的贡献应与晶格振动的热容量可以相比拟，但是在实验上并没有观察到，这个矛盾在认识到金属中的电子应遵从量子的费米统计规律以后得到了解决。

根据费米统计,只有在费米面附近的很少一部分电子对比热容有贡献。

另一个困难是根据实验上得到的金属电导率数值估算出的电子平均自由程约等于几百个原子间距，而按照经典理论，不能解释电子为什么会有如此长的自由程。

正是为了解决这个矛盾，结合量子力学的发展，开始系统研究电子在晶体周期场中的运动，从而逐步建立了能带理论。

按照能带理论，在严格周期性势场中运动的电子,保持在一个本征态中，电子运动不受到“阻力”,只是当原子振动、杂质缺陷等原因使晶体势场偏离周期场，使电子运动发生碰撞散射，从而对晶体中电子的自由程给出了正确的解释。

一般金属的电
阻是由于晶格原子振动对电子的散射引起的。

散射概率与原子位移的平方成正比，在足够高的温度下与原子位移成正比；在低温下，只有那些低频的晶格振动，也就是长声学波，才能对散射有贡献，而且随着温度降低，有贡献的晶格振动模式的数量不断减少，呈现出金属电阻率在低温极限下将随温度变化。

实际材料中存在有杂质与缺陷，也将破坏周期性势场，引起电子的散射。

金属中杂质和缺陷散射的影响，一般说来是不依赖于温度的，而与杂质和缺陷的密度成正比，它们是产生剩余电阻的原因。

稀磁合金材料极低温下出现的电阻极小，是电子被磁性杂质散射时伴随有自旋变化的结果，称为近藤效应。

在费米统计和能带论的基础上，发展了金属电导的现代理论。

金属的导电性与温度有关。

通常情况下，金属电阻率正比于温度T。

在低温时，许多金属材料的电阻率随温度按T“规律变化。

在极低温的液氦温度范围，含有微量磁性杂质的稀磁合金材料大都在电阻随温度变化曲线上出现极小值。

金属同时是一个良好的导热体。

维德曼一夫兰兹定律表明，金属的热导率k与电导率正比于温度T，即k/a二LT 式中L=2.22x10一8V2/K，L为一常数，称洛伦兹数。

按照马德森定则，包含少量杂质或缺陷的金属材料，其电阻率P可以写成: P=P0+P1(P1为电阻率中与温度有关的部分;P0为与温度无关的部分，表示杂质与缺陷的影响，是当温度T趋向OK 时的电阻值，称为剩余电阻。

1.4 不导电的物体
金属和非金属的区别从化学性质看金属是金属键连接,而非金属是靠离子键或共价键连接.从物质性质看,金属一般具有导电性，有金属光泽，有延展性．并且大多数是固体只有汞常温下是液体.而非金属大多是绝缘体,只有少数非金属是导体(碳)或半导体(硅).但是由于科学技术的高速发展，它们之间的区别也越来越不明显. 纳米技术的发展更使金属和非金属之间的区别越来越小. 金属一般具有导电性,可见有
不导电的金属。

1.5 金属的导电性
金属之所以可以导电是因为金属内部含有大量的自由电子。

金属具有良好的导电性,其电导率在10欧·厘米以上。

金属中的电流密度J可写成电子电荷e、电子的平均漂移速度尌和电子浓度n的乘积,即：可定义电子平均速度与电场强度E的比值为电子迁移率，这样一来，电导率σ可表为σ=neμ。

在欧姆定律成立的条件下，迁移率μ与电场强度无关，决定于材料的性质。

最早提出的金属导电理论是P.K.L.德鲁德的经典理论。

假定金属中价电子在电场中以同样方式运动，通过碰撞与组成点阵的离子实交换能量；在两次碰撞之间，电子被电场加速。

电子在碰撞与加速这两种作用之下，具有一定的平均速度，即一定的迁移率，从而能解释欧姆定律。

类似的考虑应用到热导理论，可以解释维德曼－夫兰兹定律，
但德鲁德的理论不能解释金属电导率与温度的依赖关系，也不能解释电子具有几百个原子间距的长自由程的实验事实。

这些矛盾直到人们用量子理论系统地研究了电子在晶体中运动的能带理论才得到了解决（见固体的能带）。

能带论指出，导体、半导体、绝缘体导电性是由于它们的能带结构不同造成的。

金属导体具有未被电子填满的能带，这种带中的电子能起导电作用，称为导带。

能带理论还指出，在严格的周期性势场中，电子可保持处于某个本征态，且不随时间改变，也就是说，在严格的周期性势场中电子具有无限长的自由程，不会受到散射。

因此，金属中的电阻并不是由于电子与周期排列的原子的碰撞，而是由于原子在平衡位置附近的热振动（点阵振动）。

使严格的周期性势场遭到破坏，引起散射的结果。

考虑了电子与点阵振动的相互作用，即电子相互作用之后，理论才很好地解释了电导率与温度的关系，以及电子具有几百个原子间距的长自由程的实验事实。

经验表明，金属的电阻率与温度的关系大致上可用一个普适函数来表示, 式中ΘR是一个特征函数，接近于德拜模型，T是绝对温度。

函数f在高温时趋于1,低温下正比于(T/ΘR)。

即在高温时，电阻率正比于T,低温下正比于T。

不仅电子与点阵振动相互作用是固体电阻的起因，点阵的不完整性，如缺陷、杂质的存在也破坏了严格的周期性势场，也是电阻的起因。

这种原因引起的电阻一般与温度无关，在
低温下这部分电阻保持不变，不会消失，称为剩余电阻。

如图所示，为钠在低温时由于点阵缺陷散射机制引起的剩余电阻。

有些金属和合金，在极低温度下电阻率会突然降到零，在此转变温度下的物质叫做超导体。

1.6 金属的电导率大小
银 15.86 、铜 16.78 、金 24 、铝 26.548 、钙 39.1 、铍 40 、镁 44.5 、锌 51.96、钼 52 、铱 53 、钨 56.5 、钴 66.4 、镉 68.3 、镍 68.4 、铟 83.7 、铁 97.1 、铂106 、锡 110 、铷 125 、铬 129 、镓 174 、铊 180 、铯200 、铅 206.84 、锑 390 、钛 420 、汞 984、锰 1850
二、导热性
2.1 释义
物质传导热量的性能称为导热性。

2.2、金属的导热性
金属能够导热是因为金属原子核之间进行能量（主要是动能）传递。

金属的导热性的差别在于金属键的强弱区别。

金属晶体的导热是由于晶体内部，自由电子与金属阳离子的碰撞，另一个金属原子又失去最外层电子，碰撞到第三个（形容词）金属阳离子上成为中性原子。

假如右端受热，右端的中性原子失去电子带着能量向左边金属阳离子传递左边金属原子，受热又失去电子，再向左端传递。

这样热就从右端导到左端了。

金属导体的热传导主要是通过电子的运动，而绝缘体的热传导主要依靠格波的传导，即声子的运动，对于半导体，由于电阻相当高，性质介于导体和绝缘体之间，所以热导率由上述两种机构决定。

一般情况，声子对热导率的贡献所占的比例要比电子的贡献大得多一般说导电性好的材料，其导热性也好。

若某些零件在使用中需要大量吸热或散热时，则要用导热性好的材料。

如凝汽器中的冷却水管常用导热性好的铜合金制造，以提高冷却效果。

导热性能好的物体，往往吸热快，散热也快。

其大小用热导系数来衡量，热导系数定义：物体上下表面温度相差1℃时，单位时间内通过导体横截面的热量。

符号：λ，单位：W/（m·K）
2.3应用方面
一般来说，在焊接，铸造，锻造，和热处理等工艺就必须考虑其导热性，防止材料在加热或冷却过程中其内外温差过大，从而对材料造成变形和破坏等因素。

三、金属导电性与导热性的区别
导电性取决于自由电子数量。

而导热性取决于原子核的运动。

参考文献：梁绍荣电磁概论。