m ' hK b
；
3再由 关系曲线上查出相应的 梯形断面的 hK 值。
hK m ' ~ hK ' b hK
hK ' hK 值，从而可算出
31
根据所给流量及断面尺寸，应用上述方法 求出临界水深 hK 以后，也可用 hK 来判断： 当 h> hK 时，Fr<1，为缓流， h= hK 时，Fr=1，为临界流， h< hK 时，Ｆr>1，为急流。
从而可算出若干个与之对应的
值刚好与
A B
3
值，当某一
相等时，其相应的水深即为所求
24
aQ2 g
的临界水深hK 。
（ 2）图解法
图解法的实质和试算法相同。当假定不同的水深 h
时，可得出若干相应的
~
A3 B
A3 B
值，然后将这些值点绘成 h
A3 B
关系曲线图（见图），在该图的
aQ2 g
轴上，量取
其值为
vw h 2 (1 ) h gh h (1 ) 2h
令
h / h 0 ，则微波波速：
w gh
明渠断面为任意形状时， w g h 式中： h A 为断面平均水深，A为断面面积，
B
B为水面宽度。
11
w 实际工程中微波传播的绝对速度 v v vw v gh
p2 p1 dp 2 1 d T2 T1 dT
非 定 常 过 程
3
6-1 明渠水流的三种流态
注意：波速与流体质
点速度的区别。
行波：运动的波 波 驻波：静止的波 的波 压缩波：波后压强升高 波 的波 膨胀波：波后压强降低
4
6-1 明渠水流的三种流态
在t=0、1、2、3、4s， 分别有水滴滴入o点， 研究t=4s的流动图象
通过渠底的水平面0′-0′所计算得到的单位能量称为断面比 能，并以
Es 来表示，则
E s h cos
2
2g
在实用上，因一般明渠底坡较小，可认为 cos 1 Q 2 故常采用
Es h 2gA2
16
当流量Q和过水断
面的形状及尺寸一定 时，断面比能仅仅是 水深的函数，即Es＝ f(h)，以图表示则称
2 2
14
6-2 断面比能与临界水深
明渠中水流的流态也可从能量的角度来分析。
一、断面比能、比能曲线
如图所示渐变流， 若以0-0为基准面， 则过水断面上单位 重量液体所具有的 总能量为：
E z
v 2
2g
z 0 h cos
v 2
2g
15
如果我们把参考基准面选在渠底这一特殊位置，把对
过水断面单位重量液体平均动能与平均势能
之比的二倍开平方。
13
佛汝德数的③物理意义，即佛汝德数的力学意义是：
代表水流的惯性力和重力两种作用的对比关系。
l 2 2 dim F dim(m a) dim(l 2 ) dim(l v ) s 3 dim G dim(gl )
3
F l v v dim dim dim( ) 3 G gl gl
当
时，由图查得
hK 2 0.91m
当
Q32 (20m3 / s) 2 40.8 2 g (9.8m / s )
W gh (9.8m / s 2 ) (3m) 5.42 m / s 微波波速
K ghK (9.8m / s 2 ) (1.13m) 3.33m / s
34
临界流速
从水深看，因 h ＞ hK，故渠中水流为缓流。 以 Fr 为标准，因 Fr ＜ 1 ，水流为缓流。 以微波波速与实际水流流速作比较，因 W ， 微波可以向上游传播，故水流为缓流。 以临界流速 K 与实际水流流速作比较， 因
第六章 明渠恒定非均匀流
人工渠道或天然河道中 的水流绝大多数是非均匀 流。明渠非均匀流的特点 是明渠的底坡线、水面线、 总水头线彼此互不平行。 明渠非均匀流分为明渠非均匀渐变流和明渠非均匀 急变流。本章着重研究明渠中恒定非均匀渐变流的基本 特性及其水力要素（主要是水深）沿程变化的规律。具 体地说，就是要分析水面线的变化及其计算，以便确定 明渠边墙高度，以及回水淹没的范围等。通常把明渠均 匀流的水深称为正常水深h0。
1
6-1 明渠水流的三种流态
扰动：在流场的某一
点或者某一个区域，由 于某种原因，使流动参 数发生变化，这种变化 叫做扰动。
波：扰动区域与未扰动区 域的分界面
为微小值 弱扰动：扰动参数变化 扰动 为有限值 强扰动：扰动参数变化
2
微弱扰动的一维传播
p2 p1 dp 2 1 d T2 T1 dT
dEs Q 2 B 1 0 3 dh gA
Q 2
3 AK (6.15) g BK
注以脚标表示临界水深 时的水力要素
当流量和过水断面形状及尺寸给定时，利用上式
即可求解临界水深 hK 。
20
1.矩形断面明渠临界水深的计算
Q 2
3 AK (6.15) g BK
q hK 3 g
AK b m hK hK
BK b 2m hK
代入（6-15）式可得（令α=1）
b m hK hK Q2 g b 2m hK
3 3
h 3 3 1 m K b hK b h 1 2m K b b
3
将上式两端同除以 b2 后开立方则得
马赫角α：马赫锥的半顶 角，即圆锥的母线与来流 速度方向之间的夹角。
sin

c 1 v Ma
当v＞vw时，水流为急流，干扰波不能向上游传播，只能 向下游传播（马赫椎内）。
7
在t=0、1、2、3、4s，分别有水滴滴入o点，研究t=4s的流动图象

当v＝vw时，水流为临界流，
8
6-1 明渠水流的三种流态
q
Q b
hK 3
'
q g
2
（6-21）
27
若将（6-20）式两端同乘以
m b
可得
3
m m 1 h h m ' b Kb K m hK f hK 1/ 3 b b （6-22） m 1 2 hK b
h 1 m K hK q2 b 1/ 3 g hK 1 2 m b
由附图Ш右下角 hK ~ q 关系图上可查出当 q =3.75 m3/s· 时，hK = 1.13 m。 m 33
3
（2）当渠中水深 3 /= 3 m 时 Q 30mh s 1.25m / s 渠中流速 bh 8m 3m 弗劳德数
Fr
2
(1.25m / s) 2 0.231 2 gh (9.8m / s ) (3m)
K ，故水流为缓流。
35
例6.2 数 m 为 1。
一梯形断面渠道，底宽 b 为 5 m，边坡系
要求：计算通过流量分别为 Q1为10m3/s，Q2为15m3/s， Q3为20m3/s 时的临界水深。
A3 解: (1) 绘制 h ~ 关系曲线 B
A3 因 f ( h) 对梯形断面 B
B b 2m h A (b m h)h
上式移项后可得
m 1 2 hK hK b ' m hK 1 hK b
1/ 3
m hK b
（6-23）
m ' hK b
hK ' hK
hK ' hK
m ' hK b
hK ' hK
m ' hK b
28
29
30
求解梯形断面临界水深的方法： ' hK ； 1.求出与梯形断面底宽相等的矩形断面的临界水深 2然后根据梯形断面已知m , b值算出
对临界流断面平均流速恰好等于微波相对波速
v vw gh

gh
对临界流有

w
gh
1
佛汝德数
Fr
v gh
佛汝德数的①物理意义是：流速与相对波速之比
12
显然：当Fr＜1，水流为缓流；
当Fr＝1，水流为临界流；
当Fr＞1，水流为急流。
v2 v 2g 2 h gh
Fr
佛汝德数的②物理意义是：
若取， 1.0
dEs 1 Fr 2 则有 dh
dEs 上支 dh 0缓流 dEs 0临界流 K点 dh 因而对断面 下支 dEs 0急流 dh 19 比能曲线有
二、临界水深
相应于断面单位能量最小值的水深称为临界水深，
以hk表示。 由临界流方程
根据表中数值，绘制 h ~
关系曲线，如图6.8所示。 （2）计算各级流量下的 并由图中查读临界水深。
37
Q2 g
值，
当
Q12 (10m3 / s) 2 10.2 2 g (9.8m / s )
2 Q2 (15m3 / s) 2 23.0 2 g (9.8m / s )
时，由图查得
hK1 0.69m
32
例6.1
一矩形断面明渠，流量 Q =30 m3/s，底
宽 b = 8 m。要求： (1) 用计算及图解法求渠中临界水深； (2) 计算渠中实际水深 h = 3 m 时，水流的弗劳德数、 微波波速，并据此以不同的角度来判别水流的流态。
解：（1）求临界水深
Q 30m / s q 3.75m3 / s m b 8m aq2 1 (3.75m 2 / s) 2 hK 3 3 1.13m 2 g (9.8m / s )