要探究圆锥曲线的光学性质,首先必须将这样一个光学实际问题,转化为数学问题,进行解释论证。二、问题转化及证明
2. 1圆锥曲线的切线与法线的定义
设直线l与曲线c交于P , Q两点,当直线l连续变动时, P , Q两点沿着曲线渐渐靠近,一直到P , Q重合为一点M ,此时直线l称为曲线c在点M处的切线,过M与直线l垂直的直线称为曲线c在点M处的法线。此时,我们可以借助圆锥曲线的切线和法线,对这一问题进行转化: 2.2圆锥曲线光学性质的证明
00(, P x y在双曲线上
则过点P的切线
00221x x y y
a b
-=切线l与x轴交于2
(,0 a D x。
由双曲线的焦半径公式得
1020|||
|,||||c c
PF x a PF x a a a
=+=-双曲线的两焦点坐标为0, (c F , 0, (c F -'
图2.2
7故011102000220|
221x y a b
-=上,
4故22
00
221x y a b
-=代入②得00221x x y y a b -=„„„„③
而当x a =±时,
00y =切线方程为x
a =±,也满足③式
故00221x x y y
a b
-=是双曲线过点00(, P x y的切线方程.预备定理3.若点00(, P x y是抛物线22y px =上任一点,则抛物线过该点的切线方程是00( y y
1. 3抛物线的光学性质:从抛物线的焦点发出的光,经过抛物线反射后,反射光线都平行于抛物线的轴(如图1.3
抛物线这种聚焦特性,成为聚能装置或定向发射装置的最佳选择.例如探照灯、汽车大灯等反射镜面的纵剖线是抛物线,把光源置于它的焦点处,经镜面反射后能成为平行光束,使照射距离加大,并可通过转动抛物线的对称轴方向,控制照射方向.卫星通讯像碗一样接收或发射天线,一
200
tan ' 1( 1( y b x x c a y a y b x b cx k k
b x y kk a b x y a cy x c a y α++++-===+-+-
+ ∵ 00(, P x y在椭圆22
22:1x y C a b
+=上
∴ 2
tan ' b cy α=
同理, 2PF到l所成的角' β满足2
通过以上问题转化可知,圆锥曲线的光学性质是可以用我们学过的知识证明的。那么它在解题和生产生活中有何应用呢?三、圆锥曲线的光学性质的应用3. 1解决入射与反射问题
例1.设抛物线2:C y x =,一光线从点A(5, 2射出,平行C的对称轴,射
图2.3
8
在C上的P点,经过反射后,又射到C上的Q点,则P点的坐标为____, Q点的坐标为______。
圆锥曲线光学性质的证明及应用初探———源于课本一份《阅读材料》的探究反思内蒙古巴彦淖尔市奋斗中学:王珏指导教师:张红
学习完圆锥曲线的方程和性质后,课本上有一则阅读材料引起了同学们的兴趣,在老师的指导下,我们不仅了解了圆锥曲线的光学性质这一常见现象,而且进一步对它进行了证明和探究,并对它在数学解题和生产科技等方面的应用有了一定的认识。课后我经过反思与整理,写成此文。一、圆锥曲线的光学性质
求证:αβ=.
证法一:在22
22:1x y C a b
+=上,
00(, P x y C ∈,
则过点P的切线方程为:00221x x y y
a b
+=
' l是通过点P且与切线l垂直的法线,
L
5则
0000222211':(
( ( y x l x x y b a b a -=-
∴法线' l与x轴交于20(( ,0 c
预备定理1.若点00(, P x y是椭圆22
221x y a b
+=上任一点,则椭圆过该点的切
线方程为:00221x x y y
a b
+=。
图1.3
图1.2图1.1
3证明:由22
22
1y x b a
=-⇒2
2
2
2(1 x y b a
=-„„①
1°当x
a ≠±时,过点P的切线斜率k一定存在,且0
'|x x
x y C -=,又A C ∈,已知A (4,
22 , F (4, 0 ,若由F射至A的光线被双曲线C反射,反射光通过P (8, k ,则
k
图
图3.1.2
图
3.1.3
9 =。
解:∵入射线FA反射后得到的光线AP的反向延长线定过双曲线的另一个焦点'(4,0 F -
∴
128
k k =⇒=3. 2解决一类“距离之和”的最值问题
p x x =+.
定理1.椭圆上一个点P的两条焦半径的夹角被椭圆在点P处的法线平分(图2.1
已知:如图,椭圆C的方程为22
221x y a b
+=, 12, F F分别是其左、右焦点, l是过
椭圆上一点00(, P x y的切线, ' l为垂直于l且过点P的椭圆的法线,交x轴于D
设21, F PD F PD αβ∠=∠=,
∵ 12131312|' ||' ||' ||' ||||'' ||'' |P F P F P F P F F F P F P F +=+=<+
即' P也是直线AB上到两焦点的距离这和最小的唯一点,从而P与' P重合即αβ=而得证
定理2双曲线上一个点P的两条焦半径的夹角被双曲线在点P处的切线平分(图2.2;
解:∵椭圆方程为252x +16
2
y = 1中, 225169c =-=
∴ A (3, 0为该椭圆的一个焦点
∴自A (3, 0射出的光线AB反射后,反射光线AC定过另一个焦点A ' (-3, 0
故△ ABC的周长为' ' 44520AB BA A C CA a +++==⨯=
例3.双曲线22
:188
而当x
a =±时, 00y =切线方程为x a =±,也满足③式
故00221x x y y
a b
+=是椭圆过点00(, P x y的切线方程.预备定理2.若点00(, P x y是双曲线22
221x y a b
-=上任一点,则双曲线过该
点的切线方程为:00221x x y y
a b
-=
证明:由22221y x b a =-⇒2
222(1 x
y b a
=-„„①
1°当x a ≠±时,过点P的切线斜率k一定存在,且0'|x x k
y ==
∴对①式求导:2
0222' b yy x a
=∴ 02
020' |x x b x k y a y === ∴切线方程为20
0020
( b x y y x x a y -=--„„„„②
∵点00(, P x y在双曲线22
已知:如图,双曲线C的方程为22
221x y a b
-=, 1F , 2F分别是其左、右焦点, l是
过双曲线C上的一点00(, P x y的切线,交x轴于点D ,设1F P D α∠=, 2F PD β∠=求证:αβ=
证明:22
22:1x y C a b
-=
两焦点为1(,0 F c -, 2(,0 F c (222b a c +=
|
||||||||||,||||||,||||
||c
x a PF DF a c a c DF x a DF x a x a x a PF DF x a a
+=+=-==
-故βαβα'='⇔= , ∴切线l为F FP '∠之角分线。
定理3抛物线上一个点P的焦半径与过点P且平行于轴的直线的夹角被抛物线在点P处法线平分(图2.3。已知:如图,抛物线C的方程为为24y cx =,直线l是过抛物线上一点00(, P x y的切线,交x轴于D , , DPF PDF αγ∠=∠=,反射线PQ与l所成角记为β,求证:αβ=
解:如图,直线AP平行于对称轴且A(5, 2 ,∴则P点的坐标为(4, 2 ∴反射线PQ过点1(,0 4
F设2(, Q t t ,则2281115
44
4
t t =
=
-
-解得:18
t =- ∴ 11(
, 648
Q -例2.已知椭圆方程为252x +16
2
y = 1,若有光束自焦
点A (3, 0射出,经二次反射回到A点,设二次反射点为B , C ,如图3.1.2所示,则△ ABC的周长为。
张奠宙教授说“在一般情况下,光线在传播过程中,总是选择最近的路线从一点传播到另一点。这虽然还只是一种停留“经验、感觉”层面上的结论,但却为我们研究一类“距离之和”取值范围问题时指明了思考的方向,从而解决了一个从“想不到”到“想得到”的关键问题。如果再辅以严格的数学证明,这种“经验、感觉”依然是很有价值的、不可替代的。”我读了他的文章,深受启发,并用圆锥曲线的光学性质解决了我们经常见到而又觉得复杂的一类最值问题。
1
2
般也是以抛物线绕对称轴旋转得到的,把接收器置于其焦点,抛物线的对称轴跟踪对准卫星,这样可以把卫星发射的微弱电磁波讯号射线,最大限度地集中到接收器上,保证接收效果;反之,把发射装置安装在焦点,把对称轴跟踪对准卫星,则可以使发射的电磁波讯号射线能平行地到达卫星的接收装置,同样保证接收效果.最常见的太阳能热水器,它也是以抛物线镜面聚集太阳光,以加热焦点处的贮水器的.