有限元圣维南原理简述
圣维南原理（Sai nt Ve nant ' s Prin ciple ）是弹性力学的基础性原理，是法国力学家圣维南于1855年提出的。
其内容是：分布于弹性体上一小块面积（或体积）内的荷载所引起的物体中的应力，在离荷载作用区稍远的地方，基本上只
同荷载的合力和合力矩有关；荷载的具体分布只影响荷载作用区附近的应力分布。
还有一种等价的提法：如果作用在弹性体某一小块面积（或体积）上的荷载的合力和合力矩都等于零，则在远离荷载作用区的地方，应力就小得几乎等于零。
不少学者研究过圣维南原理的正确性，结果发现，它在大部分实际问题中成立。
因此，圣维南原理中原理”二字，圣维南原理（Saint-Venant ' s Principle ）表述如下：如果把物体的一小部分边界上的面力，变换为分布不同但静力等效的面力（主矢量相同，对于同一点的主矩也相同），那么，近处的应力分布将有显著的改变，但是远处所受的影响可以不计。
圣维南原理是弹性力学的基础性原理，圣维南原理的证明一直是弹性力学重要的研究课题，在此通过ANSY歎件工具，进行该原理的证明。
2. ANSYS 证明
当物体一小部分边界上的位移边界条件不能满足时，也可以应用圣维南原理得到用用的解答。
例如，图1, 2所示构建的右端是固定端，则在该构件的右端, 有边界条件（u）s =O,（v）s二V =0。
这就是说，右端固定端的面力，静力等效于
经过右端截面形心的力F。
结果仍然应该是在靠近两端处有显著的误差，而在离两端较远之处，误差是可以不计的。
考虑到在ANSYS中建立约束条件的可行性，采用具有代表性的进行建模分析。
图1
图2
1)创建有限元模型一一柱形构件
为便于在两端面中心加载，选用四面体单元类型。
由于ANSYS勺单元类型是在不断
发展和改进的，同样功能的单元，编号大的往往意味着在某些方面有优化或者增强。
在
ANSYS 15.0中，选用Solid-Tet-10 node 187 单元类型。
根据常用材料属性表，选用弹性较好较为常用的低碳钢，弹性模量取
EX=2.0E11,泊松比PRXY=0.25为满足小边界条件，使L»h,创建一个长、宽、高分别为1m 0.01m，0.01m的长方体，并对其进行自由网格划分，SmatSize取6。
建模及网格划分结果如下图3所示
2、施加载荷并求解。
低碳钢的屈服极限为207MPa取安全系数S=2时，计算可得，在不发生塑性变形的前
提下，在断面可施加的最大力为：
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Fmax= s* A/S =(207*10 *0.01 /2)N N0.35KN
1) 在柱形构件一端加上全自由度位移约束，另一端面中心加上沿X方向的F=5KN 的集中力作用，求解。
约束及载荷施加结果如图4所示。
图4集中力及约束施加结果
2）在柱形构件一端加上全自由度位移约束，另一端面（与集中力作用端面相同）
加上与集中力静力等效的P=5e7N的均布载荷作用，求解。
约束及载荷施加结果如图5所示。
图5均布载荷及约束施加结果
3、查看分析结果。
1）分别生成在柱形构件端面施加集中力与等效均布载荷情况下，各节点X 方向位移图以及位移分布变化曲线。
如下图所示。
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图7均布载荷下各节点X方向位移图
2）分别生成在柱形构件端面施加集中力与等效均布载荷情况下，其平均应力分布图以及各节点处平均应力分布变化曲线。
如下图所示。
图6集中力下各节点X方向位移图
图8集中力下所得平均应力分布图
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均布载荷下所得平均应力分布图
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图10均布载荷下所得平均应力分布图
在ANSYSH处理中，基于两端面中心的1117号节点和1122号节点，建立贯穿柱形
构件中线的路径，并分别将X方向位移数值和平均应力数值映射到所创建的路径上。
数值列表及分布曲线如下所示：
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图12均布载荷下各节点处位移分布变化曲线
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图13集中力下各节点处平均应力分布变化曲线
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图14均布载荷下各节点处平均应力分布变化曲线
3）基于其他有限元模型
同样道理，亦可建立满足一定长宽比的基本的圆柱、圆锥构件等，原理过程 与柱形构建一致，在此不复赘述。
三、分析与总结
由图可知，所创建柱形构件在受到集中力及与其等效的均布载荷作用下， 其绝大
部分平均应力数值均处于 5000Pa 左右，而且各节点处应力分布变化情况 也基本一致，只在添加约束及受力端面处有明显变化。
故此矩形截面直杆两端受等效应力的实例结果，即验证了圣维南原理的正确 性：作
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用在物体一端（次要边界或是小边界）的荷载，如果只改变应力分布而不
改变合成，那么就只会显著改变该端附近的应力，在距离端部较远处相差甚微。